μ μ μ μ π = π μ π μ μ μ

FÍSICA.
LEY DE AMPÈRE.
Al aplicar la ley de Ampère construimos una curva imaginaria cerrada
(denominada anillo amperiano).
ΣBT .∆l = 0 .IT
Dividimos la curva en
pequeños segmentos de
longitudes (ds). Al recorrer
la espira evaluamos la
magnitud B.∆l (en la
figura se utiliza ds) y
sumamos
todas
esas
cantidades alrededor de la
espira.
La ley de Ampère puede utilizarse para obtener una expresión del campo magnético
en casos en que haya un alto grado de simetría.
La aplicación más simple es para una corriente recta y
larga.
La circunferencia rodea al hilo conductor y está
centrada en él. Si nos encontramos muy alejados de los
extremos del hilo, por razones de simetría, el campo magnético
será tangente a dicha circunferencia y tendrá el mismo módulo
B en todos los puntos de la circunferencia.
ΣBT .∆l = B.Σ∆l = 0 .I
factor común por tener el mismo valor a todos los puntos de la circunferencia.
La suma de los ∆l a lo largo de la circunferencia será la longitud de la misma que es
igual a 2. .r .
B.Σ∆l = 0 .I si Σ∆l = 2. .r
⇒ B.2. .r = 0 .I
B=
 0 .I
2. .r
0
= KB
2.
B=
K B = 2,0 x10 −7 T.m
A
K B .I
r
El experimento de
Oersted.
Espiras solenoides e imanes.
Las líneas de campo magnético creado en una espira o solenoide son las mismas que producirá un pequeño
imán. Sabemos que un solenoide consiste en un hilo conductor enrollado
en forma de hélice.
El campo magnético debido a una corriente que recorre una espira
circular es igual al de un imán pequeño, el campo magnético debido a
muchas espiras apretadas será igual al debido a una alineación de imanes
pequeños, el cual es equivalente al de una barra imanada.
El campo es relativamente uniforme en los puntos interiores a la
bobina, salvo en los extremos;
fuera de la bobina el campo
magnético es más débil.
Al aplicar la Ley de Ampère:
ΣBT .∆l = 0 .IT
Supondremos que el campo magnético en el interior es uniforme y nulo
en el exterior; por lo tanto el rectángulo de lados a y b será la curva estudiada.
La intensidad que atraviesa la superficie limitada es igual a la intensidad
I de la corriente que circula por cada espira multiplicada por el número de
espiras contenidas en la longitud h .
N
ΣBT .∆l = 0 . .h.I
 l 
B = 0 .n.I
siendo n = N
si ∆l = h
⇒
N
B.h = 0 . .h.I
 l 
l
Según el modelo de Ampère todos los campos magnéticos se deben a algún tipo de corrientes. En los imanes
permanentes y otros materiales imanados estas corrientes se deben a los movimientos de los electrones en los átomos
del material.
Prof. Soledad Portillo.