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ESFUERZOS CORTANTES

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ESFUERZOS
MECANICOS. COMPOSICIÓN Y REPRESENTACIÓN DE ESFUERZOS. CALCULO DE ESFUERZOS
EN PIEZAS SIMPLES
1. Introducción a la resistencia de materiales:
El estudio de los esfuerzos mecánicos a los que están sometidos los sólidos lo realiza
la RESISTENCIA DE MATERIALES.
Se puede definir la Resistencia de Materiales como la ciencia que estudia y desarrolla el cálculo
de la resistencia mecánica, rigidezy estabilidad de las piezas y elementos constructivos. Entendiendo
como:
* Resistencia mecánica: la capacidad de oposición a la rotura.
* Rigidez: la capacidad de oposición a las deformaciones.
* Estabilidad: la capacidad de un elemento de oponerse a perturbaciones, manteniendo el equilibrio.
Es decir, que la resistencia de materiales nos permitirá determinar el material más adecuado, la
forma y dimensiones más convenientes que hay que dar a los elementos de una construcción o máquina
para que puedan resistir la acción de fuerzas exteriores que los solicitan, así como para obtener este
resultado de la forma más económica.
Estudiando la resistencia mecánica conseguiremos diseñar los elementos del material y medida
adecuadas para evitar su rotura.
Estudiando la rigidez, que se estudia cuantificando los esfuerzos interiores y las deformaciones,
obtenemos las condiciones en las cuales la estructura o la pieza puede ser utilizada sin peligro de fallo.
1.1. Concepto de sólido
La resistencia de materiales tiene en cuenta tres tipos de sólidos:
a) Sólido rígido. Es aquel que ante cualquier esfuerzo al que está sometido, la distancia entre sus
partículas permanece invariable.
Sirven para aproximar la teoría a la realidad, simplificando enormemente los cálculos.
b) Sólido elástico. Aquel que ante un esfuerzo exterior se deforma y recupera su forma primitiva
al cesar la causa que producía la deformación.
Existen dos tipos de sólidos elásticos:
* Sólidos elástico lineal.
Cumplen la ley de Hooke. Las tensiones son proporcionales a las deformaciones.
Por ejemplo los aceros
* Sólido elástico no lineal.
Las deformaciones no son proporcionales a las tensiones.
Por ejemplo las fundiciones
A los materiales elásticos se les suponen dos características:
* La homogeneidad, tienen las mismas propiedades en todo el cuerpo.
* La isotropía, Las propiedades son las mismas en todas las direcciones del cuerpo.
c) Sólidos plásticos o elastoplásticos. Aquellos que al someterlos a un esfuerzo, dan lugar a una gran
deformación y al retirar las cargas que actúan sobre el, no recuperan su forma inicial, quedando la
deformación permanente.
1.2. Hipótesis de la Resistencia de Materiales
En Resistencia de Materiales se debe tener siempre en cuenta el principio de la economía de
material: Las piezas y las estructuras no deben ser superiores a las necesarias.
Para ello se deben conocer bien las propiedades de los materiales y conocer una serie de
hipótesis que nos simplificaran los problemas
a) Isotropía y homogeneidad del cuerpo elástico.
Isotropía: Las propiedades no dependen de la dirección elegida en su valoración.
Homogeneidad: Todas las partes del mismo poseen idéntica composición y características.
b) Continuidad.
Entre las partículas no existen huecos, ni intersticios. La deformación debida a una fuerza quede repartida
de manera continua entre todos los átomos
c) Principio de Saint Venant
El valor de las fuerzas interiores en los puntos del sólido situados lejos de la aplicación de las cargas
depende muy poco del modo concreto de aplicación de estas.
d) Hipótesis de las secciones planas
Secciones planas y perpendiculares al eje de la viga antes de la deformación lo continúan siendo después
de la misma.
e) Principio de superposición de efectos
El estado final del cuerpo es independiente del orden en que se apliquen las fuerzas.
1.3. Sólido rígido. Fuerzas exteriores e interiores
En la teoría elemental de mecánica se considera que los cuerpos, objeto de estudió,
son rígidos, entendiéndose cuerpos rígidos como aquellos que no se deforman bajo la acción de fuerzas
aplicadas sobre dichos cuerpos. En realidad no son absolutamente rígidos y se deforman bajo la acción
de las fuerzas a las que son sometidos, siendo las deformaciones normalmente pequeñas y no afectan
apreciablemente a las condiciones de equilibrio. Sin embargo, son importantes estas deformaciones en la
resistencia a la rotura de las estructuras y son estudiadas en la resistencia de materiales.
Igual que en un sistema de partículas, un sólido rígido puede estar sometido a fuerzas exteriores
y fuerzas interiores.
Las fuerzas exteriores son debidas a la acción de otros cuerpos sobre el sólido rígido considerado, siendo
responsables del comportamiento externo del sólido rígido, es decir, provocarán el movimiento del sólido
o harán que permanezca en equilibrio.
Las fuerzas interiores tienen como misión mantener unidas entre sí todas las partículas de las que está
formado el sólido rígido, y si nuestro sólido rígido está compuesto estructuralmente por varias partes, las
fuerzas que mantienen la unión se definen también como fuerzas interiores.
1.4. Condiciones generales de equilibrio en un sólido rígido
Todo sistema de fuerzas puede sustituirse por una fuerza (resultante) y un par de fuerzas (momento
resultante).
Como consecuencia de lo anterior, se puede expresar como condición necesaria y suficiente para
que un sólido rígido esté en equilibrio, que la resultante y el momento resultante respecto a un punto
cualquiera del sólido de las fuerzas exteriores que actúan sobre el sean iguales a cero.
Es decir:
Cuando nos encontremos ante un caso práctico y debamos establecer las condiciones de
equilibrio, el primer paso será establecer el sistema de fuerzas exteriores que actúa sobre el sólido
rígido, diagrama de cuerpo libre, donde entenderemos por fuerzas exteriores, no solo las cargas a las
que está sometido el cuerpo y la acción de la gravedad, sino también las fuerzas de reacción ejercidas
sobre el sólido por las superficies de apoyo, los pasadores, soporte de rodillo, etc.
Una vez determinadas todas y cada una de estas fuerzas, y elegido nuestro sistemas de ejes
rectangulares, bastará con especificar el sistema de ecuaciones correspondientes para imponer el
equilibrio en sólido rígido.
1.5. Cargas. Fuerzas externas.
Si se aísla un elemento resistente de los cuerpos a los que esta ligado, las acciones que estos
ejercen sobre él, se ven sustituidas por fuerzas , a las que llamamos exteriores.
Hay dos tipos de solicitaciones exteriores:
Fuerzas activas ® denominadas cargas.
Fuerzas de reacción ® denominadas reacciones.
Tanto las cargas como las reacciones están formadas en general por un fuerza y un momento.
Clasificación de las cargas
* De volumen:
Son las debidas a los campos de fuerza (gravitatorias). Peso propio.
* De superficie.
Son las que se aplican en la superficie del sólido.
Concentradas: Son cargas puntuales.
Distribuidas: Son cargas por unidad de superficie. Por ejemplo la acción del viento.
* Según el tiempo que dure su aplicación.
Permanentes o concarga:
Mantienen su posición y magnitud a lo largo del tiempo. Se descomponen en dos:
Peso propio: carga debida al peso propio del elemento resistente
Carga permanente: debido al peso de los elementos constructivos
Sobrecargas o accidentales:
Son cargas cuya magnitud y posición puede ser variable a lo largo del tiempo.
Son : De uso y explotación.
Sobrecarga de nieve.
Sobrecarga de viento.
* Atendiendo a su variación en el tiempo.
Estáticas: su magnitud y/o punto de aplicación varía muy lentamente. (Se puede prescindir de las fuerzas
de inercia).
Dinámicas: varían con el tiempo. La acción de estas fuerzas crea vibraciones apareciendo fuerzas que
pueden superar a las fuerzas estáticas.
De repetición periódica ® Cíclicas ® fatiga
De repetición no periódica ® Choques
1.6. Reacciones y tipos de apoyos
Se define ligadura, como todo dispositivo que impide de un modo total o parcial, el libre
movimiento de un sólido.
La ligadura es un vínculo de unión con el resto de los elementos que componen una estructura.
Un elemento resistente tiene seis grados de libertad cuando está libre, es decir puede desplazarse
y girar sobre y alrededor de los tres ejes de coordenadas.
Tipos de ligadura y de apoyos:
·
Apoyo articulado móvil:
Sólo existe una reacción perpendicular al plano de apoyo Þ una sola reacción de ligadura.
·
Apoyo articulado fijo:
El desplazamiento está impedido en todas las
direcciones Þ Existen dos reacciones en los ejes X e Y
·
Apoyo empotrado o empotramiento
En el están impedidos los desplazamientos en el plano OXY y los giros.
Existen tres reacciones de ligadura
2. Estudio de los estados solicitantes de un prisma mecánico
Partimos de un prisma mecánico que supondremos en equilibrio y que soporta un sistema de
fuerzas Fi (i=1...n), que representa a las cargas exteriores al mismo aplicadas. Se consideran los ejes en
el centro de gravedad del prisma mecánico.
Para analizar las reacciones internas, cortamos el prisma por una sección de estudio y lo
aislamos.
Para mantener el equilibrio en la parte que permanece, la zona del prisma suprimida genera un
torsor equivalente a la acción externa ejercida sobre la parte eliminada. (Mantiene al sólido en equilibrio).
Torsor (
)
Las fuerzas a los que se ve sometido el prisma son:
a) Fuerzo normal Vx (da lugar a la tensión normal sn)
Se nombra con la letra N. Tiende a separar o a unir ambas partes del sólido, originando tracciones y
compresiones.
t
b) Esfuerzos cortantes Vy,Vz (dando lugar a las tensiones de cortadura )
Tratan de cortar la sección (deslizar una parte respecto de la otra)
Los momentos generados son:
a) Momento torsor
Se nombra como MT. Tiende a hacer rotar el cuerpo respecto del eje x.
b) Momentos flectores
Provocan rotaciones laterales, ocasionando la flexión del cuerpo
3 Tracción y compresión
3.1 Esfuerzos y deformaciones
Entre los átomos de los cuerpos sólidos existe un sistema de fuerzas internas en equilibrio , a
diferencia de lo que ocurre en líquidos y gases.
Todos los cuerpos sólidos, debido a estas fuerzas, se resisten a ser deformados cuando son
sometidos a fuerzas externas (cargas). Presentan por tanto una resistencia a la deformación.
En Resistencia de Materiales se entienden los esfuerzos como fuerzas imaginarias que
aparecen en el interior de los elementos o piezas cuando están sometidos a cargas exteriores. Estos
esfuerzos modelizan el comportamiento real de los elementos. Se denominan deformaciones a las
variaciones de sus dimensiones iniciales por efecto de las fuerzas aplicadas.
Supongamos que tenemos una barra de acero y longitud inicial l 0 y aplicamos a sus extremos dos
fuerzas iguales y opuestas, P, alineadas con el eje de simetría del material las cuales tienden a estirar el
material. Se dice entonces que la barra está sometida a tracción. Debido a estas fuerzas la barra se
deforma, es decir, sufre un alargamiento, d. La longitud final será por tanto
e
Se denomina deformación unitaria, , a la deformación de la barra por unidad de longitud. Su
valor vendrá dado por el cociente entre el alargamiento d y la longitud inicial l0.
(adimensional)
Dos caras contiguas de una sección recta cualquiera permanecen unidas en una pieza sometida a
tracción, por que aparece una fuerza interna, uniformemente distribuidas sobre toda la sección.
Esta distribución uniforme de fuerzas es lo que se denomina esfuerzo. También llamado tensión.
El valor de su intensidad, s, viene establecido por el cociente entre la carga exterior aplicada , P, y el área
de la sección recta inicial sobre la que actúa A0
Las unidades serán N/mm2 . Aunque la más comúnmente utilizada es Kg/cm2
* Principio de St. Vennant
La formula anterior la podemos aplicar en materiales homogéneos e isótropos, es decir en
materiales que tienen la misma composición en cada punto.
En la cercanía del punto donde se ha aplicado la fuerza exterior se producen efectos locales, que
nos dan como resultado una distribución no uniforme de las tensiones, lo mismo que ocurre en las
proximidades de los cambios de sección, debido a que son zonas de acumulación de esfuerzos.
Sin embargo podemos establecer que para puntos suficientemente alejados de estas zonas la
formula nos aproxima con suficiente fiabilidad a la realidad. Para elementos delgados, a una distancia tres
veces la anchura de la barra pueden suponerse despreciables esos efectos locales. Está hipótesis se
conoce con el nombre de Principio de St. Vennant
3.2 Resistencia a la tracción. Elasticidad-Plasticidad
La elasticidad es una de las propiedades mecánicas de los materiales. Está relacionada con la
deformación que sufren cuando se les somete a cargas exteriores. Se puede definir como la cualidad que
tienen los cuerpos de recuperar su forma primitiva cuando se les descarga de las fuerzas aplicadas. Si el
elemento deformado recupera totalmente sus dimensiones iniciales cuando se eliminan las cargas
exteriores aplicadas se dice que ha sufrido una deformación elástica. Por el contrario, si al eliminar las
cargas exteriores el elemento queda con deformación permanente se dice que ha experimentado
una deformación plástica.
El método mas usual para determinar está y otras propiedades mecánicas en los metales es
el Ensayo de tracción. Este ensayo relaciona la deformación que va sufriendo la probeta se metal con la
carga creciente que se le va aplicando. De él obtenemos el diagrama tracción deformación, que
representa el esfuerzo que sufre la barra, referido a su sección inicial, en función de la deformación
unitaria, respecto a su longitud primitiva, obtenemos una curva como la de la figura.
Hasta llegar al punto E, llamado limite elástico, la deformación es proporcional a la carga, es
decir, entre los esfuerzos y las deformaciones unitarias se establece una relación lineal. En esta zona el
material trabaja de forma elástica y se dice que responde a la ley de Hooke, (enunciada en 1678). ”Las
deformaciones son proporcionales a las fuerzas deformadoras”.
El esfuerzo correspondiente al punto E, se, se denomina límite de elasticidad del material y se
puede definir, como el mayor valor esfuerzo del esfuerzo que origina deformaciones elásticas. Con
esfuerzos mayores que este el material sufre ya deformaciones plásticas, es decir, queda con
deformación permanente.
La constante de proporcionalidad entre esfuerzos y deformaciones unitaria en esta zona lineal se
denomina Modulo de Elasticidad o Modulo de Young
s=E
e
El Modulo de Elasticidad es una característica de cada material y depende sólo de su estructura
interna, normalmente puede considerarse constante.
Con cargas superiores al limite elástico, punto E, la relación entre cargas y deformaciones ya no
es lineal. El diagrama se curva hasta llegar al punto F, llamado punto de fluencia, siendo sf el esfuerzo
de fluencia correspondiente. En esta situación la barra se alarga sin apenas incremento de carga, tramo
FC. Si en el punto C desapareciese al carga, el material recuperaría elásticamente parte de su longitud
quedando una deformación permanente.,
A partir del punto C es necesario aumentar la carga para producir nuevas deformaciones.
A partir del punto de fluencia si incrementamos más la fuerza aplicada, la deformación es muy
rápida con poco incremento de la carga. El esfuerzo va aumentando hasta llegar el punto R, carga
máxima, a partir del cual prosigue la deformación hasta la rotura, punto M son que la carga aumente.
Aunque el material físicamente rompe en el punto M , se dice, que la carga del punto R es la carga de
rotura, siendo sr el esfuerzo de rotura correspondiente.
Los esfuerzos correspondiente al limite de elasticidad, seal punto de fluencia sf y a la carga de
rotura sr definen las características resistentes de los materiales.
Se han de dimensionar siempre los elementos de estructuras y máquinas para que trabajen
siempre en condiciones elástica, es decir, dentro de la recta OE
4 Cortadura
4.1 Esfuerzo normal y esfuerzo cortante en la tracción
Una fuerza de tracción origina en una sección recta del material un esfuerzo que viene dado por la
ecuación
En una sección inclinada cualquiera, cuya normal forma un ángulo f el eje de la barra, la fuerza de
tracción también generada un esfuerzo , que podemos considera uniforme en toda la sección, que será
menor que el producido en la sección recta, al ser menor el área
La relación entre la áreas es la siguiente
Þ
Si f = 0º® smn=sx, o sea los esfuerzos máximos ocurren en la secciones normales.
Si f= 90º® smn=0 o sea en las secciones paralelas a la carga no hay esfuerzos.
En un punto cualquiera de la sección inclinada podremos descomponer la tensión dada snn en dos
componentes, normal y paralela a la sección. Obteniendo los valoress n1, esfuerzo normal y t1 esfuerzo
cortante.
Los esfuerzos en una sección cualquiera de una barra sometida a tracción son de dos
tipos: esfuerzos normales sn1, perpendiculares a la sección y que intentan arrancar los dos trozos en
que dicha sección divida la barra, Y esfuerzos cortantes t1, paralelos a la sección, los cuales fuerzan el
deslizamiento de una cara de la sección sobre la otra cara.
4.2 Esfuerzo normal y cortante en la compresión
sn
4.3 Teoría elemental de la cortadura
Una sección recta del prisma mecánico, decimos que está sometida a cortadura pura cuando, en
dicha sección, actúan únicamente tensiones tangenciales que se reducen a una resultante contenida en el
plano la misma, fuerza cortante.
Cuando en una sección recta de un prisma mecánico la resultante de las fuerzas situadas a un
lado de la misma está contenida en su plano y el momento resultante es nulo, diremos que esa sección
del prisma trabaja a cortadura pura. Pero si esto ocurre en una determinada sección, en las secciones
próximas existe también un momento flector M producido por esta resultante, es decir, no es posible que
en un tramo finito de un prisma mecánico se dé en todo él un estado de cortadura pura.
En el cálculo de elementos de unión, como tornillos, remaches o cordones de soldadura, se suele
admitir la presencia únicamente del esfuerzo cortante y la nulidad del momento flector en todas las
secciones. Esto es aceptable porque, en estos elementos, los efectos (las tensiones y deformaciones)
debidas al esfuerzo cortante son mucho mayores que los debidos al momento flector.
Las cargas verticales están contenidas en este plano, adoptaremos para el esfuerzo cortante t el
convenio de signos indicado en la figura. La tendencia a la rotura de la barra para t positivo se indica
asimismo en la misma.
En la teoría elemental se admiten las siguientes hipótesis:
1. Hipótesis de Bernoulli, según la cual las secciones rectas permanecen planas después de la
deformación.
2. La tensión tangencial t que produce el esfuerzo cortante tiene la misma dirección que éste.
Un ejemplo típico del cálculo por deslizamiento, lo constituye el cálculo de juntas remachadas,
soldadas o a base de pernos.
4.4 Calculo de elementos a cortadura
Uniones roblonadas y atornilladas
Existen algunas estructuras o piezas de determinadas máquinas que están compuestas de
elementos que hay que unir de forma adecuada para que cumplan la función para la que han sido
diseñadas. Si se trata de materiales metálicos, los medios de unión comúnmente empleados son
remaches, tornillos y soldadura. Las uniones con bulones tienen poca aplicación, y las uniones por
medios adhesivos se encuentran aún en fase experimental.
La distribución de tensiones en estos medios de unión es bastante compleja, dependiendo en gran
parte de las deformaciones propias de los elementos que la constituyen. Esto hace que el cálculo riguroso
de las uniones sea siempre difícil y muchas veces imposible de realizar. Por esto. en el terreno práctico es
necesario contrastar los resultados obtenidos aplicando los métodos simplificados de cálculo, con el
comportamiento real de los materiales de en las uniones.
Las uniones roblonadas se llevan a cabo mediante piezas denominadas roblones o remaches. Un
roblón es un elemento de unión que está formado por una espiga cilíndrica llamada caña, uno de cuyos
extremos tiene una cabeza esférica, bombeada o plana, llamada cabeza de asiento. El roblón se
introduce, calentándolo previamente entre 1050 ºC (rojo naranja) y 950°C (rojo cereza claro), en un
agujero efectuado en las piezas a unir y se golpea bien con martillo neumático o máquina roblonadora de
presión uniforme en el otro extremo, para formar una segunda cabeza (cabeza de cierre) que asegure la
unión. Cuando se efectúa en frío esta unión se llama remachado, aunque lo más normal es que se use
ese nombre siempre.
El roblón al, enfriar, se contrae originando en el esfuerzos de tracción que son los que originan la
presión entre la piezas a unir. Este rozamiento entre ellas es el que soporta la fuerza de cizallamiento o
cortadura. Aunque suceda esto, el cálculo se realiza suponiendo que no hay tracción sobre el roblón, y
que este el que aguanta toda la cortadura
Las uniones remachadas y atornilladas se dice que trabajan a cortadura cuando las fuerzas se
transmiten por contacto entre las chapas a unir y la caña de los remaches o tornillos. Cuando la
transmisión se realiza por contacto entre la chapa y la cabeza del elemento de unión éste trabaja a
tracción. El caso más normal es el de uniones trabajando a cortadura, y es éste el que vamos a estudiar a
continuación.
Distinguiremos dos tipos de uniones remachadas o atornilladas según las cargas aplicadas estén
centradas respecto al elemento de unión o se trate de cargas excéntricas respecto a éstos.
Dentro de los del primer grupo distinguiremos a su vez si los remaches o tornillos trabajan a
cortadura simple (por una sección) o a cortadura doble (por dos secciones).
Las posibles causas de fallo de una unión remachada o atornillada trabajando a cortadura son las
siguientes:
a) Fallo por cortadura.
Si la tensión de cortadura en los remaches o tornillos es superior a la tensión admisible sadm del
material de los remaches, la unión se rompería por la sección del remache sometida a cortadura. Se
puede aumentar la resistencia de la unión aumentando el diámetro de los remaches o poniendo mayor
número de ellos.
En la sección entre planchas el roblón trabaja a cortadura, siendo el valor de t:
Siendo d el diámetro del roblón
En el caso de elementos que trabajan a doble cortadura, es decir en aquellos casos en los que se
presenten dos o mas planos de corte el valor de la tensión tangencial será:
Siendo n el número de roblones y n’ el número de planos de corte
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