Series de Fourier FIZ0313 - Métodos de la Fı́sica Matemática II Primer Semestre de 2012 c sgurruti, 2012 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass Definición: El subconjunto A de C[a, b] se denomina álgebra si, para cualquier f, g ∈ A y para cualquier α ∈ R, f + g, f g, αf ∈ A. c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass Definición: El subconjunto A de C[a, b] se denomina álgebra si, para cualquier f, g ∈ A y para cualquier α ∈ R, f + g, f g, αf ∈ A. Si tomamos un álgebra, y le pedimos dos condiciones adicionales: c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass Definición: El subconjunto A de C[a, b] se denomina álgebra si, para cualquier f, g ∈ A y para cualquier α ∈ R, f + g, f g, αf ∈ A. Si tomamos un álgebra, y le pedimos dos condiciones adicionales: • A contiene alguna función constante no idénticamente cero, y por tanto contiene a todas las funciones constantes. c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass Definición: El subconjunto A de C[a, b] se denomina álgebra si, para cualquier f, g ∈ A y para cualquier α ∈ R, f + g, f g, αf ∈ A. Si tomamos un álgebra, y le pedimos dos condiciones adicionales: • A contiene alguna función constante no idénticamente cero, y por tanto contiene a todas las funciones constantes. • A separa puntos en C[a, b], i.e. para cualquier par de puntos x1, x2 ∈ [a, b] distintos, existe una función f ∈ A tal que f (x1) 6= f (x2). c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema de Stone - Weierstrass Definición: El subconjunto A de C[a, b] se denomina álgebra si, para cualquier f, g ∈ A y para cualquier α ∈ R, f + g, f g, αf ∈ A. Si tomamos un álgebra, y le pedimos dos condiciones adicionales: • A contiene alguna función constante no idénticamente cero, y por tanto contiene a todas las funciones constantes. • A separa puntos en C[a, b], i.e. para cualquier par de puntos x1, x2 ∈ [a, b] distintos, existe una función f ∈ A tal que f (x1) 6= f (x2). obtenemos el siguiente resultado. c sgurruti, 2012 1 Series de Fourier Teorema: Si A es un álgebra en C[a, b] que contiene las constantes y separa puntos, entonces A es denso en C[a, b]; i.e. cualquier función continua es aproximable por elementos del álgebra. c sgurruti, 2012 2 Series de Fourier Teorema: Si A es un álgebra en C[a, b] que contiene las constantes y separa puntos, entonces A es denso en C[a, b]; i.e. cualquier función continua es aproximable por elementos del álgebra. Es posible probar que que el polinomio trigonométrico a0 + n X ak cos (kx) + bk sin (kx) k=1 cumple las hipótesis del Teorema de Stone-Weierstrass en un intervalo [−π, π]. Ahora, considere el siguiente funcional: c sgurruti, 2012 2 Series de Fourier Teorema: Si A es un álgebra en C[a, b] que contiene las constantes y separa puntos, entonces A es denso en C[a, b]; i.e. cualquier función continua es aproximable por elementos del álgebra. Es posible probar que que el polinomio trigonométrico a0 + n X ak cos (kx) + bk sin (kx) k=1 cumple las hipótesis del Teorema de Stone-Weierstrass en un intervalo [−π, π]. Ahora, considere el siguiente funcional: F[hn, gn] = Z π Z π −π = p X a0 f (x) − − hn cos (nx) + gn sin (nx) 2 n=1 !2 dx L(hn, gn) dx −π c sgurruti, 2012 2 Series de Fourier que puede ser interpretado como la desviación cuadrática del ajuste por polinomios trigonométricos a la función f (x) para la iteración p. De las ecuaciones de Euler-Lagrange para L(hn, gn), c sgurruti, 2012 3 Series de Fourier que puede ser interpretado como la desviación cuadrática del ajuste por polinomios trigonométricos a la función f (x) para la iteración p. De las ecuaciones de Euler-Lagrange para L(hn, gn), 1 hn = π Z π f (x) cos (nx) dx −π ∧ 1 gn = π Z π f (x) sin (nx) dx −π con n ≥ 0 para hn, y n ≥ 1 para gn. Éstos términos son los coeficientes de Fourier de f (x). c sgurruti, 2012 3 Series de Fourier Relaciones de Ortogonalidad c sgurruti, 2012 4 Series de Fourier Relaciones de Ortogonalidad Es útil recordar que: π 1 π Z 1 π Z cos (mx) cos nx dx = δn,m m, n ≥ 1 sin (mx) sin nx dx = δn,m m, n ≥ 1 −π π −π 1 π c sgurruti, 2012 Z π cos (mx) sin nx dx = 0 −π 4 Series de Fourier Series de Fourier para intervalos [a, b] c sgurruti, 2012 5 Series de Fourier Series de Fourier para intervalos [a, b] F (x) = ∞ X a0 2nπx an cos + 2 ` n=1 + bn sin 2nπx ` con ` = b − a. Los coeficientes vienen dados por: 2 a0 = ` an = bn = c sgurruti, 2012 b 2 ` Z 2 ` Z a Z F (x) dx a 2nπx F (x) dx cos ` b sin a b 2nπx F (x) dx ` 5 Series de Fourier Motivación de Fourier c sgurruti, 2012 6 Series de Fourier Motivación de Fourier Considere una placa de metal plate cuadrada, cuyo lado mide π metros, con coordinadas (x, y) ∈ [0, π] × [0, π]. c sgurruti, 2012 6 Series de Fourier Motivación de Fourier Considere una placa de metal plate cuadrada, cuyo lado mide π metros, con coordinadas (x, y) ∈ [0, π] × [0, π]. Si no hay fuentes de calor dentro de la placa, y si 3 de los 4 lados se mantienen a 0oC, mientras que el cuarto lado (dado por y = π) se mantiene a un gradiente de temperatura T (x, π) = x, es posible probar que la distribución estacionaria de calor está dada por: c sgurruti, 2012 6 Series de Fourier Motivación de Fourier Considere una placa de metal plate cuadrada, cuyo lado mide π metros, con coordinadas (x, y) ∈ [0, π] × [0, π]. Si no hay fuentes de calor dentro de la placa, y si 3 de los 4 lados se mantienen a 0oC, mientras que el cuarto lado (dado por y = π) se mantiene a un gradiente de temperatura T (x, π) = x, es posible probar que la distribución estacionaria de calor está dada por: T (x, y) = 2 ∞ X (−1)n+1 n=1 c sgurruti, 2012 n sin(nx) sinh(ny) sinh(nπ) 6 Series de Fourier Ejercicios c sgurruti, 2012 7 Series de Fourier Ejercicios Para ver ejemplos y aplicaciones, se sugiere ver la Ayudantı́a 4 c sgurruti, 2012 7