Ejercicios: Mecánica Clásica (maestrı́a) Olivier Sarbach Instituto de Fı́sica y Matemáticas Universidad Michoacana de San Nicolás de Hidalgo 2 de julio de 2013 Problema 28 (transformaciones canónicas) (a) Demuestre que cualquier transformación (q, p) 7→ (Q, P ) de la forma Qα (q), Pα (q, p) = f X ∂qβ pβ ∂Qα β=1 es canónica. (b) Consideramos una partı́cula en un campo magnético externo estacionario, H(x, p) = 2 1 e p − A(x) . 2m c Demuestre que una transformación de norma A(x) 7→ A(x)+∇χ(x) puede ser compensada por una transformación canónica. (c) En clase derivamos la siguiente familia de transformaciones canónicas (q1 , q2 , p1 , p2 ) 7→ (Q1 , Q2 , P1 , P2 ), P1 1 sen α p2 , β 1 = cos α q2 + sen α p1 , β = −β sen α q2 + cos α p1 , P2 = −β sen α q1 + cos α p2 , Q1 Q2 = cos α q1 + donde α, β ∈ R (β 6= 0) son parámetros. Verifique que (Q, P ) satisfacen las relaciones {Qα , Qβ } = {Pα , Pβ } = 0, 1 {Pα , Qβ } = δαβ . (1) (2) (3) (4) Problema 29 (corchete de Poisson) (a) Demuestre que el corchete de Poisson satisface las siguientes propiedades: (i) {F, G} = −{G, F } (ii) {F + G, H} = {F, H} + {G, H} (iii) {F G, H} = F {G, H} + {F, H}G (regla de Leibnitz) (iv) {F, {G, H}} + {G, {H, F }} + {H, {F, G}} = 0 (identidad de Jacobi) para todas las funciones F, G, H : Γ → R sobre el espacio fase. (b) Demuestre que el corchete de Poisson es invariante bajo transformaciones canónicas. (c) Sean F, G : Γ → R dos constantes de movimiento. Demuestre que {F, G} también es una constante de movimiento. (d) Sea XF = −J∇F el campo vectorial Hamiltoniano asociado a F : Γ → R. Demuestre la identidad [XF , XG ] = XK , K = {F, G}. Problema 30 (partı́cula en un campo magnético homogéneo) Consideramos una partı́cula de masa m y carga e que se mueve bajo la influencia del potencial armónico V (x, y, z) = k(x2 + y 2 + z 2 )/2 y un campo magnético uniforme descrito por el potencial vectorial A(x, y, z) = B0 (0, x, 0). Escriba la función Hamiltoniana para el sistema y resuelva las ecuaciones de movimiento aplicando la transformación canónica (1,2,3,4) con una elección apropiada de α y β. Problema 31 (ecuación de Hamilton-Jacobi) Consideramos el problema de una partı́cula de masa m en un potencial central V (r). En clase vimos que en coordenadas polares el sistema está descrito por la función Hamiltoniana H(r, ϑ, ϕ, pr , pϑ , pϕ ) = p2ϕ p2r p2 + V (r). + ϑ2 + 2m 2mr 2mr2 sen2 ϑ Resuelva la ecuación de Hamilton-Jacobi mediante el ansatz de separación S(r, ϑ, ϕ) = R(r) + Θ(ϑ) + Φ(ϕ), sin suponer que la trayectoria esté confinada al plano equatorial ϑ = π/2. 2