Capitulo VIII- Texto Mecanica de Solidos I-Setiembre 2012

Capítulo VIII
MOMENTOS DE INERCIA
8.1
INTRODUCCIÓN
En este capítulo desarrollaremos un método para determinar el momento de inercia de un
área y de un cuerpo que tenga una masa específica. El momento de inercia de un área es una
propiedad importante en ingeniería, puesto que ésta debe determinarse o especificarse si uno va
a analizar o diseñar un miembro de una estructura o parte mecánica. Por otro lado, se debe
conocer el momento de inercia del cuerpo si se estudia el movimiento del mismo cuerpo.
8.2
MOMENTOS DE INERCIA PARA ÁREAS
Cuando se determina el centroide de un área se considera el primer momento de área con
respecto a un eje, es decir, para el cálculo se evalúa una integral de la forma:
 x dA
Las integrales del segundo momento de un área tal como:
x
2
dA son llamadas momentos
de inercia del área.
El momento de inercia de un área se origina siempre al tener que calcular el momento de
una carga distribuida, variable en forma lineal, del eje de momentos.
y
x
dA
Si consideramos un área A, en el plano xy, los
momentos de inercia de esta área con respecto a
los ejes x e y se define por:
A
I x   y 2 dA  K x2 A
A
r
O
I y   x 2 dA  K y2 A
y
A
Dónde:
K x = radio de giro con respecto al eje x
x
K y = radio de giro con respecto al eje y
Asimismo podemos formular el segundo momento del área con respecto al polo O, o eje z.
Esto se conoce como momento polar de inercia J0 y se define por:
J o   r 2 dA  I x  I y
;
Donde: r 2  x 2  y 2
A
126
Notas:
- I x , I y y J o son siempre positivos.
- Las unidades del momento de inercia son: m4, cm4, mm4, pulg4.
8.3
TEOREMA DEL EJE PARALELO PARA UN ÁREA (TEOREMA DE STEINER)
“El momento de inercia de un área con respecto a un eje es igual al momento de inercia
del área con respecto a un eje paralelo que atraviesa su centroide, más el producto del área y el
cuadrado de la distancia perpendicular entre los ejes”
y
y
y!
dx
dx
I x  I x!  Ad y2
x! dA
x! ! dA
y
y!
c
x!
c
d
d
I y  I y!  Ad x2
x!
dy
J o  J c  Ad 2
dy
o
x
x
O
Donde: dx y dy son distancias perpendiculares entre los ejes.
8.4
RADIO DE GIRO DE UN ÁREA
El radio de giro de un área plana se utiliza en el diseño de columnas en mecánica de
estructuras. Siempre y cuando se conozcan las áreas y los momentos de inercia, el radio de giro
se determina con las fórmulas:
Kx 
8.5
Ix
A
Ky 
Iy
A
K0 
J0
A
MOMENTOS DE INERCIA DE ÁREAS COMPUESTAS
El momento de inercia de un área compuesta es igual a la suma algebraica de los
momentos de inercia de todas sus partes componentes.
Método de cálculo:
- Divide el área compuesta en sus partes componentes e indique la distancia perpendicular
existente desde el centroide de cada parte hasta el eje de referencia.
127
- Determine el momento de inercia de cada parte con respecto a su eje centroidal, paralelo al eje
de referencia, utilizando el Teorema de Steiner.
- Calcule el momento de inercia del área total, con respecto al eje de referencia, sumando los
resultados de sus partes componentes. Si una parte componente tiene un “agujero”, su
momento de inercia se obtiene restando el momento de inercia del agujero al momento de
inercia de la parte completa, incluyendo al agujero.
8.6
PRODUCTO DE INERCIA DE UN ÁREA
Para algunas aplicaciones de diseño mecánico o estructural es necesario primero calcular
el producto de inercia del área así como también sus momentos de inercia para los ejes x y y
dados.
Para un área A, el producto de inercia
y
A
x
viene dado por:
dA
I xy   xy dA
A
Las unidades del producto de inercia
y
son: m4, mm4, pie4, pulg4.
x
TEOREMA DE STEINER PARA EL PRODUCTO DE INERCIA DE UN ÁREA
y
y!
dx
Para el área sombreada que se
muestra en la figura, se cumple que:
x! dA
y!
c
I XY  I X 'Y '  A  d x  d y
x!
Dónde: I
dy
o
X 'Y '
representa el producto
de inercia del área con respecto al
eje centroidal.
x
128
8.7
MOMENTOS DE INERCIA DE MASAS
El momento de inercia de masa es una propiedad que mide la resistencia del cuerpo a una
aceleración angular. Se define como la integral del “segundo momento” con respecto a un eje de
todos los elementos de masa dm que componen el cuerpo.
Para el cuerpo rígido mostrado en la figura, su momento de
inercia de masa con respecto al eje z, viene dado por:
z
I   r 2 dm
m
r
 dm
r = distancia perpendicular desde el eje hasta el elemento
diferencial “ dm ”.
* El eje que generalmente se elige para el análisis atraviesa el
centro de masa del cuerpo.
OBSERVACIONES:
a) Si el cuerpo se compone de un material cuya densidad  es variable, entonces el momento
de inercia de masa “ I ” está dado por:
I   r 2  dV
V
b) Si  es constante, entonces “ I ” se halla por:
I    r 2 dV
V
Nota:
El teorema de Steiner (o del eje paralelo) para el momento de inercia de masa, viene dado por la
siguiente expresión:
I  IG  m d 2
dónde:
I G = momento de inercia con respecto al eje z´ que atraviesa el centro de masa G.
m = masa del cuerpo
d = distancia perpendicular entre los ejes paralelos.
129
8.7.1 MOMENTOS DE INERCIA DE MASA PARA UN DISCO CIRCULAR
DELGADO DE MASA “m” Y RADIO “r”
z
Para calcular los momentos de inercia del
disco circular delgado se debe recordar
que
en
coordenadas
cilíndricas,
el
volumen para el elemento diferencial de
r’
r
dm
ϕ
y
z
masa “dm”, mostrado en la figura, viene
dado por:
dV  r '  dr '  d  dz
x
Cálculo de I z (momento de inercia del disco circular delgado, respecto al eje z)
Por definición, el momento de inercia del disco circular delgado, respecto al eje z que
atraviesa su centro de masa, viene dado por:
I z   (r ' ) dm
2
,
r ' = distancia perpendicular del eje z al elemento “dm”
m
Se cumple:
dm    dV   (r '  dr '  d  dz)
Reemplazando “ dm ”, la ecuación de
Iz
queda:
Resolviendo la integral y reemplazando la densidad “  ” del disco circular:

m
m

,
V  r2 z
obtenemos que:
1
Iz  mr2
2
Cálculo de I x (momento de inercia del disco circular delgado, respecto al eje x)
Por definición, el momento de inercia del disco circular delgado, respecto al eje x que
atraviesa su centro de masa, viene dado por:
2
I x   (r ' ' ) dm ,
r ' ' = distancia perpendicular del eje x al elemento “dm”
m
130
Al trazar la distancia perpendicular r ' ' , desde el eje x hasta el elemento diferencial “dm”,
se obtiene que:
r ' '  r ' sen
Si esta distancia
r ' ' y el diferencial de masa “dm” se reemplazan en la ecuación del
momento de inercia I x , tenemos:
z 2 r
IX  
  (r ' sen )
2
(   r ' dr ' d  dz )
0 0 0
Resolviendo la integral y reemplazando la densidad “  ” del disco circular:

m
m

,
V  r2 z
obtenemos que:
IX 
1
m r2
4
NOTA.- debido a la simetría de la figura, el momento de inercia del disco circular delgado,
respecto al eje y que atraviesa su centro de masa, es igual al momento de inercia respecto
al
eje x. Es decir:
IY  I X 
1
m r2
4
131
8.7.2 MOMENTOS DE INERCIA DE MASA PARA UN CILINDRO DE MASA “m”,
ALTURA “h” Y SECCIÓN TRANSVERSAL DE RADIO “r”
z
r
Para calcular los momentos de
dz
r
inercia
y’
h/2
z
del
recomienda
cilindro
elegir
se
como
elemento diferencial un disco
circular delgado de masa “dm”,
y
radio “r” y espesor “dz”, tal
como se observa en la figura.
h/2
x
Cálculo de I z (momento de inercia del cilindro, respecto al eje z)
El momento de inercia para el cilindro, respecto al eje z que atraviesa su centro de masa,
se halla a partir del valor conocido del momento de inercia para un disco delgado.
Se cumple:
dI z (CILINDRO ) 
1
(dm)  r 2
2
Dónde: dm    dV   ( r  dz )
2
* Como el elemento diferencial (disco circular delgado) y el cilindro son del mismo material,
entonces su densidad
 es la misma. Esta densidad la hallo dividiendo la masa del
cilindro entre su respectivo volumen, es decir:

Reemplazando “ dm ”
m
m

V ( r 2  h)
en la ecuación del momento de inercia
“ dI z
(CILINDRO )
”
e
integrando, obtenemos:
I z (CILINDRO ) 
1
mr 2
2
132
Cálculo de I Y (momento de inercia del cilindro, respecto al eje y)
El momento de inercia para el cilindro, respecto al eje y que atraviesa su centro de masa,
se halla a partir del valor conocido del momento de inercia para un disco delgado y
aplicando el teorema de Steiner o teorema del eje paralelo.
Por lo tanto, se cumple:
dI Y
( CILINDRO )

1
(dm)  r 2  (dm) z 2
4
Reemplazando “ dm ” e integrando, obtenemos:
I Y (CILINDRO ) 
1
m (3 r 2  h 2 )
12
NOTA.- debido a la simetría de la figura, el momento de inercia del cilindro, respecto al eje
x que atraviesa su centro de masa, es igual al momento de inercia respecto al eje y. Es
decir:
I X (CILINDRO )  IY (CILINDRO ) 
1
m (3 r 2  h 2 )
12
8.7.3 MOMENTOS DE INERCIA DE MASA PARA UNA ESFERA DE MASA “m”
Y RADIO “r”
z
r’
Al igual que en el caso del
dz
cilindro, para calcular los
momentos de inercia de la
r
esfera se recomienda elegir
como elemento diferencial
y
un disco circular delgado de
masa “dm”, radio “r ‘ ”
z
y
espesor “dz”, tal como se
observa en la figura.
x
133
Debido a la simetría de la figura, los momentos de inercia para la esfera, respecto a los
tres ejes coordenados que atraviesan su centro de masa, son iguales. En consecuencia es
suficiente calcular sólo uno de ellos.
Cálculo de I X (momento de inercia de la esfera, respecto al eje x)
El momento de inercia para la esfera, respecto al eje x que atraviesa su centro de masa,
se halla a partir del valor conocido del momento de inercia para un disco delgado y
aplicando el teorema de Steiner o teorema del eje paralelo.
Por lo tanto, se cumple:
dI X
( ESFERA )

1
(dm)  (r ' )2  (dm) z 2
4
De la figura se observa que:
z 2  (r ' ) 2  r 2

(r ' ) 2  r 2  z 2
dm    dV     (r ' )2  dz

dm      (r 2  z 2 )  dz
* Como el elemento diferencial (disco circular delgado) y la esfera son del mismo material,
entonces su densidad
 es la misma. Esta densidad la hallo dividiendo la masa de la
esfera entre su respectivo volumen. Es decir:

m
m

4
V
 r3
3
2
Reemplazando “ dm ” y “ (r ' ) ” en la ecuación del momento de inercia “ dI X
(ESFERA ) ”
e
integrando, obtenemos:
I X ( ESFERA ) 
2
m r2
5
Nota.- se cumple que:
I X ( ESFERA )  I Y ( ESFERA )  I Z ( ESFERA ) 
2
m r2
5
134
8.7.4 MOMENTOS DE INERCIA DE MASA PARA UNA PLACA DELGADA DE
MASA “m” Y LADOS “a” Y “b”
z
y
x
r
dm
a
y
b
x
Para calcular los momentos de inercia de la placa delgada elegimos un elemento
diferencial de masa “dm”, ubicado a una distancia perpendicular “r”, respecto al eje z, tal
como se aprecia en la figura. De ella también se concluye que las componentes de r : “x” e
“y”, son distancias perpendiculares del elemento diferencial a los ejes coordenados.
Además, asumiremos que la placa delgada tiene espesor “z”.
Cálculo de I z (momento de inercia de la placa delgada, respecto al eje z)
Por definición, el momento de inercia de la placa delgada, respecto al eje z que atraviesa
su centro de masa, viene dado por:
I z   r 2 dm
,
r = distancia perpendicular del eje z al elemento “dm”
m
Se cumple:
dm    dV   (dx  dy  dz)
De la figura se observa que: r  x  y
2
2
2
2
Reemplazando “ r ” y “ dm ”, la ecuación de
z/2
Iz 
b/2
a/2
   (x
2
Iz
queda:
 y 2 ) (   dx  dy  dz )
 z / 2 b / 2  a / 2
Resolviendo la integral y reemplazando la densidad “  ” de la placa delgada:

m
m

,
V a b z
obtenemos que:
Iz 
1
m (a 2  b 2 )
12
135
Cálculo de I X (momento de inercia de la placa delgada, respecto al eje x)
Por definición, el momento de inercia de la placa delgada, respecto al eje x que atraviesa
su centro de masa, viene dado por:
2
I x   (r ' ) dm ,
r ' = distancia perpendicular del eje x al elemento “dm”
m
Al trazar la distancia perpendicular r ' , desde el eje x hasta el elemento diferencial “dm”,
se observa que esta distancia es igual a la distancia “y”. Es decir:
r ' y
Si esta distancia
“ r ' ” y el diferencial de masa “dm” se reemplazan en la ecuación del
momento de inercia I x , tenemos:
z/2
IX 
b/2
a/2
   (y)
2
(   dx  dy  dz )
 z / 2 b / 2  a / 2
Resolviendo la integral y reemplazando la densidad “  ” de la placa delgada:

m
m

,
V a b z
obtenemos que:
IX 
1
m  b2
12
Cálculo de I Y (momento de inercia de la placa delgada, respecto al eje y)
Para calcular el momento de inercia I Y se procede de manera similar al cálculo de I X .
En este caso, la distancia perpendicular del eje y que atraviesa su centro de masa, al
elemento diferencial, es “x”.
Al evaluar la ecuación del momento de inercia I Y se obtiene que:
IY 
1
m  a2
12
136
8.7.5 MOMENTOS DE INERCIA DE MASA PARA UN PRISMA RECTANGULAR
DE MASA “m” Y LADOS “a”, “b” y “c”
z
a
y
c
dy
y
b
x
Cálculo de I X (momento de inercia del prisma rectangular, respecto al eje x)
El momento de inercia para el prisma rectangular, respecto al eje x que atraviesa su centro
de masa, se halla a partir del valor conocido del momento de inercia para una placa
delgada, y además aplicando el teorema de Steiner o teorema del eje paralelo.
Por lo tanto, se cumple:
dI X ( PRISMA) 
1
(dm)  (c) 2  (dm) y 2
12
El elemento diferencial tiene masa:
dm    dV    (a  c  dy )
* Como el elemento diferencial (placa delgada) y el prisma rectangular son del mismo
material, entonces su densidad  es la misma. Esta densidad la hallo dividiendo la masa
del prisma entre su respectivo volumen. Es decir:

m
m

V a b c
Reemplazando “ dm ” en la ecuación del momento de inercia “ dI X
(PRISMA) ”
e integrando,
obtenemos:
I X ( PRISMA) 
1
m (c 2  b 2 )
12
137
Cálculo de I Y (momento de inercia del prisma rectangular, respecto al eje y)
El momento de inercia para el prisma rectangular, respecto al eje y que atraviesa su centro
de masa, se halla a partir del valor conocido del momento de inercia para una placa
delgada.
Por lo tanto, se cumple que:
dI Y
( PRISMA )
donde: dm    dV    (a  c  dy )

;
1
(dm)  (a 2  c 2 )
2
siendo:  
m
m

V a b c
Reemplazando “ dm ” en la ecuación del momento de inercia “ dI Y
( PRISMA) ”
e integrando,
obtenemos:
IY ( PRISMA) 
1
m (a 2  c 2 )
12
NOTA.- para calcular el momento de inercia del prisma rectangular, respecto al eje z que
atraviesa su centro de masa, se procede de manera similar al cálculo del momento de
inercia con respecto al eje x. Procediendo de esta forma, se obtiene que:
I z ( PRISMA) 
1
m (a 2  b 2 )
12
138
8.8
TABLA 8.1 – Momentos de inercia de formas corrientes
139
TABLA 8.1 – Momentos de inercia de formas corrientes (Continuación)
Fuente: RILEY W. y STURGES L. Estática. Editorial Reverté. 2005
140
8.9
PROBLEMAS RESUELTOS DE MOMENTOS DE INERCIA
PROBLEMA Nº 1
Determine el momento de inercia de masa Iz del sólido que se forma al girar el área sombreada
3
alrededor del eje z. La densidad del material es 7,85 Mg/m .
z
z 2  8y
4m
y
x
Resolución
Al girar el área sombreada alrededor del eje z, se obtiene el sólido mostrado a continuación. Para
calcular el momento de inercia de dicho sólido elijo como elemento diferencial un disco circular
delgado porque se conoce sus momentos de inercia de masa, respecto a los ejes x, y, z.
z
Se sabe que:
Disco circular
delgado de masa “m”
1
I x  I y  m r 2
4
r
1
I z  m r 2
2
y
x
141
z
R=2m
r
dz
z 2  8y
4m
z
y
y
x
Para el problema dado, el momento de inercia del disco será un diferencial del momento de
inercia del sólido, es decir:
dI Z ( SOLIDO) 
1
(dm)  r 2 . . . (1)
2
Dónde:
ry

z2
r
8
z4
dm    dV   (  r  dz )  dm     
 dz
64
2
;
Reemplazamos en (1):
dI Z ( SOLIDO) 
1
z4
z4
     dz 
2
64
64
Integrando tenemos:
4
I Z ( SOLIDO)
1

     z 8 dz
2(64)(64)
0
I Z ( SOLIDO)  87 685,546 kg  m 2
142
PROBLEMA Nº 2
El cilindro circular mostrado está hecho de aluminio con densidad de 2 700 kg/m 3 y hierro con
densidad de 7 860 kg/m3. Determine sus momentos de inercia con respecto a los ejes x´ e y´.
Resolver el problema tomando como referencia los valores conocidos de los momentos de inercia
de un disco circular delgado.
y
y’
Al
C.M.
z
Fe
60 cm
10 cm
60 cm
z’
x, x’
Resolución
Primero hallo masa del aluminio m Al , masa del hierro m Fe y la coordenada “x” del centro
de masa del cilindro compuesto ( x ).
Las masas m Al y m Fe se determinan utilizando la ecuación m   V , dado que la densidad del
cuerpo (  ) es dato del problema y el volumen V se halla multiplicando el área de la sección
transversal y la altura. Es decir:
mAl   Al VAl  2700 kg / m3 (  0,12 )(0,6) m3
m Al  50,8938 kg
mFe   Fe VFe  7860 kg / m3 (  0,12 )(0,6) m3
mFe  148,1575 kg
Para calcular x (coordenada “x” del centro de masa) aplico la ecuación siguiente:
x
 x m  x
m
Al
m Al  x Fe mFe
m Al  mFE
* De la figura dada se obtiene que: x Al  0,3 m
x  0,7466 m
y
xFe  0,9 m
Cálculo de I x ' (TOTAL ) (momento de inercia para el cilindro compuesto, respecto al eje x ' )
Por tratarse de un cilindro compuesto se cumple el principio de superposición, es decir que el
momento de inercia total, respecto al eje x ' , es igual a la suma de los momentos de inercia del
cilindro de aluminio y del cilindro de hierro, con respecto al mismo eje x ' .
143
I x ' (TOTAL )  I x ' ( Al )  I x ' ( Fe )
. . . (1)
Hallo I x ' ( Al ) (momento de inercia del cilindro de aluminio, respecto al eje x ' ):
Si consideramos como elemento diferencial un disco circular delgado de radio r, masa dm y
espesor dx, se sabe que su momento de inercia, respecto al eje x ' , está dado por:
dI x ' ( Al ) 
1
(dm) r 2
2
; donde: dm   Al (  r ) dx
2
Reemplazamos “ dm ”:
dI x ' ( Al ) 
1
(  Al   r 2  dx) r 2
2
Integrando, tenemos:
I x ' ( Al ) 
 Al   r 4
2
0, 6
I x ' ( Al )  0,25497 kg  m 2
 dx
0
Hallo I x ' ( Fe ) (momento de inercia del cilindro de hierro, respecto al eje x ' ):
En este caso, se cumple:
dI x ' ( Fe ) 
1
(dm) r 2
2
; donde: dm   Fe (  r ) dx
2
Reemplazamos “ dm ” :
dI x ' ( Fe ) 
1
(  Fe   r 2  dx) r 2
2
Integrando, tenemos:
I x ' ( Fe ) 
 Fe   r 4
2
1, 2
 dx
I x ' ( Fe )  0,740789 kg  m 2
0, 6
Reemplazando en la ecuación (1), tenemos:
I x ' (TOTAL )  0,94526 kg  m 2
Cálculo de I y ' (TOTAL ) (momento de inercia para el cilindro compuesto, respecto al eje y ' )
En este caso debemos recordar que el momento de inercia para un cilindro de masa “m”, altura “h”
y sección transversal de radio “r”, respecto al eje centroidal “y”, el cual es perpendicular al eje del
cilindro, viene dado por la ecuación siguiente:
r
I y (Cilindro) 
1
m (3 r 2  h 2 )
12
h
Eje centroidal
y
144
Aplicando esta ecuación y el principio del eje paralelo, tenemos que el momento de inercia del
cilindro de aluminio, respecto al eje y ' , está dado por:
1
2
m Al (3 r 2  h 2 )  m Al d1
12
I y ' ( Al ) 
I y ' ( Al ) 
1
m Al (3 r 2  h 2 )  m Al (0,7466  0,3) 2
12
I y ' ( Al )  11,804896 kg  m 2
Para comprender mejor la ecuación anterior, ver la figura siguiente:
y
Eje centroidal
para el aluminio
y’
Al
Eje centroidal
para el hierro
d1
d2
0,3 m
C.M.
z
Fe
10 cm
x  0,7466 m
0,9 m
x, x’
z’
Para el cilindro de hierro, tenemos:
I y ' ( Fe ) 
I y ' ( Fe ) 
1
2
mFe (3 r 2  h 2 )  mFe d 2
12
1
(148,1575) (3  0,12  0,6 2 ) 148,1575 (0,9  0,7466) 2
12
I y ' ( Fe )  8,307495 kg  m 2
Para calcular I y ' (TOTAL ) aplicamos principio de superposición. Es decir:
I y ' (TOTAL )  I y ' ( Al )  I y ' ( Fe )
I y ' (TOTAL )  20,106391 kg  m 2
145