MOTOR MAGNÉTICO PERPETUO. ENERGÍA INAGOTABLE

MOTOR MAGNÉTICO PERPETUO. ENERGÍA INAGOTABLE
Clave: CIN2014A20158
CENTRO UNIVERSITARIO MEXICO
Autores:
López González Adrián Yahir
Melo Jiménez Enrique
Muñoz de Yta Humberto
Asesor: Flores Téllez Jesús
Área de conocimiento: Físico Matemáticas y de las Ingenierías
Disciplina: Física
Tipo de investigación: Experimental
México D.F 20/02/2014
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RESUMEN
El motor magnético perpetuo, construido con imanes, madera y una barra de metal, funciona al
invertir las polaridades de los imanes adheridos al sistema. Estos al repelerse hacen girar la barra de
metal y el trabajo o giro de la barra hace que los engranes en los que está pegada puedan dar
vuelta. Este movimiento seguirá hasta que los imanes pierdan su poder o magnetismo; lo cuña serían
cientos de años. Nuestro proyecto tiene la intención de utilizar la fuerza magnética para generar una
máquina cercana a las máquinas perpetuas ideales del pasado que permita producir energía
eléctrica.
The perpetual magnetic engine, made of magnets, wood and a metal bar, works reversing the
polarities of each magnet stuck to the system. The metal bar is attached to some gears, and when the
magnets repel each other, the metal bar begins to turn around with the gears. This movement will be
perpetual, it will stop when the magnets lose their power or magnetism, which would be in thousands
of years. Our project´s intention is using the magnetic force to generate electric energy like many
machines of the past.
PLANTEAMIENTO DEL PROBLEMA
A lo largo del tiempo, el hombre ha utilizado diversos métodos para producir energía para diferentes
actividades, utilizando en la mayoría de los casos, combustibles que producen monóxido de
carbono, hidrocarburos, óxidos de azufre y más raramente óxidos de nitrógeno. Estos productos de la
combustión tienen efectos nocivos tanto a la salud de las personas como al medio ambiente. Los
motores que se usan actualmente para producir energía mecánica son de combustión interna, como
es el caso de los automóviles o externa como el motor de Stirling, ambos produciendo una cantidad
considerable de contaminantes. Por lo tanto, una alternativa de producir energía libre de
contaminantes es por medio de la energía inagotable del magnetismo, la cual, además de ser limpia,
puede durar más tiempo y a largo plazo puede ser más económica su aplicación en un motor. Por lo
que proponemos diseñar un motor basado en solo campos magnéticos que permitan producir
movimiento permanente en un dispositivo.
HIPÓTESIS
Si logramos encontrar la distribución adecuada de campos magnéticos entre imanes permanentes
colocados en dos planos rotatorios que interactúan, entonces se podrá generar un movimiento
permanente de los planos rotatorios a partir de un impulso inicial que será utilizado en un sistema de
transmisión mecánica conectado a uno de los planos rotatorios, generando energía mecánica
reutilizable.
OBJETIVOS GENERALES
Construir un prototipo de un motor magnético que mantenga su movimiento exclusivamente de la
interacción entre campos magnéticos, el cual dará impulso a un sistema de transmisión mecánica
produciendo la energía necesaria para realizar un movimiento de manera permanente.
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FUNDAMENTACIÓN TEÓRICA
Magnetismo
Existe en la naturaleza un mineral llamado magnetita o piedra imán que tiene la propiedad de atraer
el hierro, el cobalto, el níquel y ciertas aleaciones de estos metales. Esta propiedad recibe el nombre
de magnetismo.
Los imanes
Un imán es un material capaz de producir un campo magnético exterior y atraer el hierro (también
puede atraer al cobalto y al níquel). Los imanes que manifiestan sus propiedades de forma
permanente pueden ser naturales, como la magnetita (Fe3O4) o artificiales, obtenidos a partir de
aleaciones de diferentes metales. Podemos decir que un imán permanente es aquel que conserva el
magnetismo después de haber sido imantado.
En un imán la capacidad de atracción es mayor en sus extremos o polos. Estos polos se denominan
norte y sur, debido a que tienden a orientarse según los polos geográficos de la Tierra, que es un
gigantesco imán natural.
La región del espacio donde se pone de manifiesto la acción de un imán se llama campo
magnético. Este campo se representa mediante líneas de fuerza, que son unas líneas imaginarias,
cerradas, que van del polo norte al polo sur, por fuera del imán y en sentido contrario en el interior de
éste; se representa con la letra B.
Desde hace tiempo es conocido que una corriente eléctrica genera un campo magnético a su
alrededor. En el interior de la materia existen pequeñas corrientes cerradas debidas al movimiento de
los electrones que contienen los átomos, cada una de ellas origina un microscópico imán o dipolo.
Cuando estos pequeños imanes están orientados en todas direcciones sus efectos se anulan
mutuamente y el material no presenta propiedades magnéticas; en cambio si todos los imanes se
alinean actúan como un único imán y en ese caso decimos que la sustancia se ha magnetizado.
Imantar un material es ordenar sus imanes atómicos. El magnetismo es producido por imanes
naturales o artificiales. Además de su capacidad de atraer metales, tienen la propiedad de
polaridad. Los imanes tienen dos polos magnéticos diferentes llamados Norte o Sur. Si enfrentamos los
polos Sur de dos imanes estos se repelen, y si enfrentamos el polo sur de uno, con el polo norte de otro
se atraen. Otra particularidad es que si los imanes se parten por la mitad, cada una de las partes
tendrá los dos polos.
Cuando se pasa una piedra imán por un pedazo de hierro, éste adquiere a su vez la capacidad de
atraer otros pedazos de hierro.
La atracción o repulsión entre dos polos magnéticos disminuye a medida que aumenta el cuadrado
de la distancia entre ellos.
Campo magnético
Se denomina campo magnético a la región del espacio en la que se manifiesta la acción de un
imán. Un campo magnético se representa mediante líneas de campo. Un imán atrae pequeños
trozos de limadura de hierro, níquel y cobalto, o sustancias compuestas a partir de estos metales
(ferromagnéticos).
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La imantación se transmite a distancia y por contacto directo. La región del espacio que rodea a un
imán y en la que se manifiesta las fuerzas magnéticas se llama campo magnético.
Las líneas del campo magnético revelan la forma del campo. Las líneas de campo magnético
emergen de un polo, rodean el imán y penetran por el otro polo.
Fuera del imán, el campo está dirigido del polo norte al polo sur. La intensidad del campo es mayor
donde están más juntas las líneas (la intensidad es máxima en los polos).
El magnetismo está muy relacionado con la electricidad. Una carga eléctrica está rodeada de un
campo eléctrico, y si se está moviendo, también de un campo magnético. Esto se debe a las
“distorsiones” que sufre el campo eléctrico al moverse la partícula.
El campo eléctrico es una consecuencia relativista del campo magnético. El movimiento de la carga
produce un campo magnético.
En un imán de barra común, que al parecer esta inmóvil, está compuesto de átomos cuyos
electrones se encuentran en movimiento (girando sobre su órbita. Esta carga en movimiento
constituye una minúscula corriente que produce un campo magnético. Todos los electrones en
rotación son imanes diminutos.
Materiales Ferromagnéticos
Los materiales ferromagnéticos, compuestos de hierro y sus aleaciones con cobalto, tungsteno, níquel,
aluminio y otros metales, son los materiales magnéticos más comunes y se utilizan para el diseño y
constitución de núcleos de los transformadores y maquinas eléctricas. En un transformador se usan
para maximizar el acoplamiento entre los devanados, así como para disminuir la corriente de
excitación necesaria para la operación del transformador. En las maquinas eléctricas se usan los
materiales ferromagnéticos para dar forma a los campos, de modo que se logren hacer máximas las
características de producción de par.
Estos materiales han evolucionado mucho con el paso del tiempo lo que implica más eficiencia,
reducción de volúmenes y costo, en el diseño de transformadores y maquinas eléctricas.
Los materiales ferromagnéticos poseen las siguientes propiedades y características que se detallan a
continuación.
Propiedades de los materiales ferromagnéticos.
1. Aparece una gran inducción magnética al aplicarle un campo magnético.
2. Permiten concentrar con facilidad líneas de campo magnético, acumulando densidad de
flujo magnético elevado.
3. Se utilizan estos materiales para delimitar y dirigir a los campos magnéticos en trayectorias bien
definidas.
4. Permite que las maquinas eléctricas tengan volúmenes razonables y costos menos excesivos.
Características de los materiales ferromagnéticos.
Los materiales ferromagnéticos se caracterizan por uno o varios de los siguientes atributos:
Pueden imantarse mucho más fácilmente que los demás materiales. Esta característica viene
indicada por una gran permeabilidad relativa m /m r.
Tienen una inducción magnética intrínseca máxima Bmax muy elevada.
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Se imanan con una facilidad muy diferente según sea el valor del campo magnético. Este
atributo lleva una relación no lineal entre los módulos de inducción magnética (B) y campo
magnético.
Un aumento del campo magnético les origina una variación de flujo diferente de la variación
que originaría una disminución igual de campo magnético. Este atributo indica que las
relaciones que expresan la inducción magnética y la permeabilidad (m) como funciones del
campo magnético, no son lineales ni uniformes.
Conservan la imanación cuando se suprime el campo.
Tienden a oponerse a la inversión del sentido de la imanación una vez imanados.
Ley de Faraday
En 1831 Faraday descubrió la inducción electromagnética, y el mismo año demostró la inducción de
una corriente eléctrica por otra. Durante este mismo periodo investigó los fenómenos de la electrólisis
y descubrió dos leyes fundamentales:
1) Que la masa de una sustancia depositada por una corriente eléctrica en una electrólisis es
proporcional a la cantidad de electricidad que pasa por el electrólito.
2) Que las cantidades de sustancias electrolíticas depositadas por la acción de una misma cantidad
de electricidad son proporcionales a las masas equivalentes de las sustancias.
También demostró que un recinto metálico (caja o jaula de Faraday) forma una pantalla eléctrica.
Sus experimentos en magnetismo le llevaron a dos descubrimientos de gran importancia. Uno fue la
existencia del diamagnetismo y el otro fue comprobar que un campo magnético tiene fuerza para
girar el plano de luz polarizada que pasa a través de ciertos tipos de cristal.
Ley de Lenz
Cuando una corriente empieza a circular por un conductor, se genera un campo magnético que
parte del conductor. Este campo atraviesa el propio conductor e induce en él una corriente en
sentido opuesto a la corriente que lo causó. En un cable recto este efecto es muy pequeño, pero si el
cable se arrolla para formar una bobina, el efecto se amplía ya que los campos generados por cada
espira de la bobina cortan las espiras vecinas e inducen también una corriente en ellas.
MOVIMIENTO CIRCULAR VARIADO:
Una partícula “m” se mueve con movimiento circular uniforme cuando su velocidad angular “W” es
constante. Por lo tanto, al moverse sobre una circunferencia de radio R, recorre arcos iguales en
tiempos iguales y el radio vector correspondiente describe ángulos iguales en tiempos iguales. Es
decir, considerando la figura:
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Los arcos: AB=BC=CD y los ángulos: φ1 =φ2 =φ3…, lo que implica que:
a) rapidez constante: V1 =V2 =V3…. (módulo de la velocidad es constante =
)
b) velocidad angular constante:
Luego en el movimiento circular uniforme tanto la rapidez tangencial como la velocidad angular son
constantes.
Pero si la partícula se mueve de modo que varíe tanto su rapidez tangencial como su velocidad
angular, el movimiento es variado. Cuando esta variación es constante, o sea, es la misma en el
mismo intervalo de tiempo, el movimiento se llama UNIFORMEMENTE VARIADO.
Supongamos Para la siguiente figura que el intervalo de tiempo entre A y B, B y C, C y D y D y E es el
mismo,
Con lo cual podemos escribir:
Arcos: AB<BC<CD<DE
Ángulos: φ1 < φ2 < φ3 < φ4
Rapideces: V1<V2 <V3 <V4
Veloc. Angular: W1< W2 < W3 < W4
TORCA O MOMENTO DE TORSION. Debido a una fuerza ejercida alrededor de un eje, es la medida de
la efectividad de la fuerza para que esta produzca una de rotación alrededor de un eje.
La torca se define operacionalmente como: Torca = rFsenθ, donde r es la distancia radial desde el eje
al punto de aplicación de la fuerza y θ es el Angulo agudo entre las direcciones de r y F.
EL MOMENTO DE INERCIA (I) de un cuerpo es la medida de la inercia rotacional de este .Si un objeto
que puede girar libremente alrededor de un eje presenta gran dificultad para hacerlo girar, se dice
que su momento de inercia alrededor de ese eje es grande. Un objeto con I pequeña tiene poca
inercia rotacional.
Si un objeto se considera constituido por masas pequeñísimas: m1, m2, m3…., a las distancias
respectivas r1, r2, r3…. ,a partir de un eje, su momento de inercia a partir de ese eje es:
Si en vez de una partícula, como se supone para la relación anterior, se tiene un sólido rígido formado
por “n” partículas, se aplica la relación anterior a cada una de ellas y se suman los resultados lo que
dará el momento de inercia del cuerpo. Así obtenemos sucesivamente.
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Esto puede escribirse como una sumatoria:
Io=
k x r1 2
La determinación algebraica del momento de inercia Io de un cuerpo es un problema de cálculo
integral: se supone el cuerpo dividido en corpúsculos infinitesimales “dm” obteniéndose.
Io=
Cuando el cuerpo tiene forma regular como un alambre, varilla, disco, anillo, esfera, etc. No es difícil
calcular esta integral, pues basta encontrar una expresión que de r=f (m).
Aquí, T, I y α, están calculadas con respecto al mismo eje. En relación a las unidades, T está dada en
N.m, I en kg.m2y α debe darse en
I=m1 1+ m2 2 +m3 3.........= Σmi
Las unidades son kg.m2
i
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Es conveniente definir un radio de giro (k) para un objeto alrededor de un eje por la relación: I=Mk 2,
donde M es la masa total del objeto. En consecuencia K es la distancia a la cual se debe colocar una
masa puntual M, si la masa va a tener la misma I que tiene el cuerpo real.
TORCA Y ACELERACION ANGULAR, Una torca no balanceada T, actuando Sobre un cuerpo de
momento de inercia I, produce una aceleración angular α, dada por:
T= ( m1 1+ m2 2 +m3 3......... mn n)α=
De donde:
T=Iα
Esta ecuación es fundamental en las rotaciones de sólidos rígidos en torno a un determinado eje. Si la
comparamos con la formula F=a.m., que es fundamental en las traslaciones, se ve que hay una gran
analogía. En efecto, la fuerza F que produce la traslación del cuerpo se corresponde con el troqué T
que produce la rotación; la masa inercial “m” con el momento de inercia Io y la aceleración lineal
“a” con la aceleración angular α
En las traslaciones la razón entre la fuerza F aplicada al cuerpo y la aceleración “a” que adquiere, se
llama masa inercial “m= ”. A su vez en las rotaciones, la razón entre el troqué T y la aceleración
angular α que se origina en el cuerpo se llama momento de inercia Io=
mitad para que el momento de inercia sea diferente: Io=
La fórmula α=
basta cambiar el eje a la
L2
, hace ver que la aceleración angular α es inversamente proporcional al momento
de inercia Io. Por lo tanto al aplicar un determinado torque T, este producirá una menor aceleración
angular mientras mayor sea el momento de inercia. Por esta razón el momento de inercia representa
en las rotaciones la resistencia que oponen los cuerpos a variar su velocidad angular, es decir una
resistencia a adquirir una aceleración angular.
El momento de inercia en las rotaciones representa el mismo papel que la masa inercial en las
traslaciones. En muchas maquinas industriales es necesario emplear “volantes” de gran momento de
inercia con el objeto de mantener la velocidad angular.
Aquí, T, I y α, están calculadas con respecto al mismo eje. En relación a las unidades, T está dada en
N.m , I en kg.m2 y α debe darse en
ENERGIA CINETICA DE ROTACION: (ECr) de una masa cuyo momento de inercia alrededor de un eje
es I y se encuentra rotando alrededor de un eje con una velocidad angular ϖ, es:
ECr= I ω2, donde la energía cinética rotacional está en Joules y su velocidad angular ϖ, debe darse
en: rad/s
ROTACION Y TRASLACION COMBINADAS: La energía cinética de una pelota que rueda, o de otro
objeto de masa M que rueda es la suma de:
1.- Su energía cinética rotacional ECr alrededor de un eje que pasa por su centro de masa, y
2.- La energía cinética trasnacional EC, de una masa puntual equivalente que se mueve con el
centro de masa .Expresado en una formula:
EC total = ½I ϖ⌃2 + ½ Mv⌃2
Nótese que I es el momento de inercia del objeto respecto a un eje que pasa a través de su centro
de masa.
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EL TRABAJO (W) efectuado sobre un cuerpo rodando durante un desplazamiento angular θ por una
torca T constante, está dado por:
W=T×θ, donde W esta dado en joule y θ en radianes.
MOMENTO DE INERCIA DE CUERPOR HOMOGENEOS Y REGULARES.
Con EE se indica el eje de rotación.
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ALAMBRE RECTO DE LARGO L
Materiales ferromagnéticos
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Son esencialmente a estos materiales a los que se les denomina magnéticos y en ellos las intensas
interacciones entre los momentos magnéticos atómicos, que no se dan en los medios
paramagnéticos, los incitan a situarse paralelamente unos a otros en regiones llamadas dominios
magnéticos (con tamaños del orden entre 10-18 y 10-9 m3 de manera que cada uno puede tener
entre 1011 y 1020 átomos). Los átomos de los materiales que presentan estas características tienen
capas electrónicas internas, “d” o “f”, incompletas como son el hierro, el níquel, el cobalto y sus
aleaciones, el grupo de elementos químicos llamado de las tierras raras y algún derivado del
manganeso por lo que podemos decir que esta fuerte interacción se debe a que entran en juego los
momentos magnéticos de espín y neutrónico de cada átomo que compone el material. En ausencia
de campos externos y sin tratamiento previo el momento magnético de cada dominio apunta en una
dirección aleatoria y el resultado, hablando macroscópicamente, es que no presentan
magnetización. Cuando se aplica un campo externo (generado por corrientes externas o por
cualquier otro procedimiento) los momentos magnéticos resultantes de los distintos dominios tienden
a orientarse paralelamente al campo externo, pero además las fronteras de los diferentes dominios
también se desplazan de modo que los dominios que inicialmente presentaban un momento
magnético neto en la misma dirección del campo aumentan de tamaño y los que tenían los
momentos magnéticos netos en direcciones diferentes disminuyen; este efecto es acumulativo ya
que el campo magnético inducido por los dominios que tienen su momento magnético paralelo al
campo es grande y junto con el campo externo generan un momento de torsión (momento de
fuerzas) que tienden a alinear más y más dominios en la misma dirección, por ello las susceptibilidades
de estos materiales son muchísimo mayores que la de substancias paramagnéticas, pudiendo variar
entre 100 y 100000, siendo además magnitudes no constantes que dependen del campo externo
aplicado y de los tratamientos previos, dando lugar a los llamados ciclos de histéresis (que proviene
de una palabra griega que significa retraso). La temperatura de la muestra influye en el desorden de
modo que a medida que la temperatura crece se hace más difícil mantener el orden, así para todo
material ferromagnético existe un valor de la temperatura Tc (llamada temperatura de Curie) por
encima de la cual el medio deja de ser ferromagnético para convertirse en paramagnético. Todos
estos materiales, desde el punto de vista eléctrico, son medios conductores.
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Existe otro grupo de materiales llamados ferromagnéticos (ferritas) cuyas fórmulas químicas son de la
forma Fe2O3 (MO) donde M es un metal divalente que presentan las propiedades de los
ferromagnéticos (altos valores de las permeabilidades relativas) pero a diferencia de ellos son
aislantes eléctricos por lo que se utilizan en aplicaciones donde se requiera reducir lo máximo posible
las pérdidas por efecto Joule, como puede en núcleos de bobinas y transformadores de alta
frecuencia para reducir las corrientes de Foucault o en la propagación de microondas.
Ciclos de Histéresis. Pérdidas
Supongamos que enrollamos una bobina sobre un toroide
ferromagnético sin imanar, y hacemos circular por ella una corriente
eléctrica. En estas circunstancias se genera un campo H que actúa
sobre los dipolos magnéticos con una fuerza que tiende a alinear su
momento magnético con el campo magnético para tener una
configuración de mínima energía UmB = -m x B , si aumentamos la
corriente aumenta el campo H y aumenta la cantidad de momentos
magnéticos que se alinean con el campo, este proceso finaliza
cuando todos los momentos magnéticos del material están alineados
con el campo y decimos que se ha llegado a la saturación, momento en el cual el valor de la
imanación M es lo más grande posible. En estas circunstancias si ahora disminuimos la corriente y por
tanto H la imanación no disminuye por el mismo camino hasta tal
punto que para el valor de H = 0 hay un momento magnético por
unidad de volumen no nulo, imanación remanente, y por
consiguiente un campo magnético B ≠ 0, magnetismo remanente Br.
Si ahora aplicamos un campo H de sentido contrario el campo
magnético B disminuye, y si en este sentido seguimos aumentando H
llegará a un valor, llamado campo coercitivo Hc , tal que el campo
magnético se hace cero, B = 0. Si seguimos aumentando H en este
segundo sentido mayor nº de momentos magnéticos se van
orientando en sentido contrario al inicial hasta lograr de nuevo la
saturación con la orientación contraria, repitiéndose de nuevo el
proceso al disminuir nuevamente H hasta hacerse cero para crecer a continuación hasta lograr un B
= 0 y continuar creciendo hasta lograr otra vez la saturación con orientación inicial. La forma de este
proceso, representada en el plano B – H, se muestra en la siguiente gráfica y representa la llamada
curva o ciclo de histéresis. En otros libros la
curva de histéresis se muestra en un plano MH.
La forma del ciclo de histéresis induce una
segunda clasificación de los medios
ferromagnéticos. Así si el ciclo es muy ancho
(campo remanente y coercitivo grandes), se
llaman materiales duros y son apropiados
para la fabricación de imanes permanentes,
en cambio si el ciclo es muy estrecho
(campo remanente y coercitivo pequeños),
se llaman materiales blandos y son
apropiados para la fabricación de núcleos de motores eléctricos y de transformadores, ya que las
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pérdidas de energía por histéresis, como veremos a continuación, son pequeñas. Observar la gráfica
que se muestra debajo.
METODOLOGÍA
Se plantean 2 sistemas, el primero es un sistema magnético el cual está formado por 2 hexágonos de
25 cm aproximadamente y por 2 ruedas de aproximadamente 10 cm de diámetro las que están fijas
a una barra de metal. Esta barra va colocada sobre las paredes del sistema colocada en 2 baleros,
uno en cada lado lo cual permite que el sistema gire. Estas ruedas de 10 cm serán los que nos darán
el movimiento perpetuo sobre el eje con un balero de baja fricción. Se le colocarán imanes de
neodimio colocados en hileras en cada octavo del círculo a lo largo de la circunferencia. Se le
tendrá que dar un impulso inicial y mediante este, dependiendo de la cercanía entre ambas ruedas,
será la intensidad con que gire nuestro primer sistema. Se colocará una palanca, por la cual se
alinearan ambas ruedas al hexágono. Para detenerlo simplemente se moverá la palanca a donde no
existirá el campo magnético no y no será posible el que siga manteniendo el movimiento.
Como nuestro segundo sistema tenemos un sistema de transmisión mecánica en el cual unido a la
barra de metal irá un engrane de tipo helicoidal de un 20 cm de diámetro, esta forma nos permite
que tenga mayor potencia con menos probabilidad de rotura ya que pueden engranar varios
dientes al mismo tiempo dándole mayor fuerza y resistencia al engrane. El propósito de que este
engrane sea tan grande es que al estar unido a un engrane de menor radio respecto al primero, se
producirá un aumento en la velocidad de giro en el sistema ya que al dar una vuelta el engrane
mayor, el menor habrá dado más. Conectado a este engrane tendremos un engrane de tipo de
tornillo sin fin-corona el cual está diseñado para transmitir grandes esfuerzos aumentando la potencia
de transmisión. Finalmente este engrane de tornillo se conectará a una transmisión que es una barra
que pasará el movimiento mediante un engrane de tipo hipoide el cuál es un engranaje cónico
helicoidal formado por un piñón reductor de pocos dientes y una rueda helicoidal, para pasar este
movimiento a la parte delantera para comunicarse con el eje central, el cual está constituido por dos
engranes pequeños helicoidales, los cuales unidos a unas barras harán el movimiento de las ruedas.
RESULTADOS
Se han hecho varias pruebas para observar como es la mejor manera de colocar los imanes para
poder aplicarlo al prototipo, haciendo como primera propuesta dos cilindros concéntricos en los
cuales el cilindro exterior tenía imanes en toda su parte interna con polos intercalados y el cilindro
interior los tenía en la parte externa con polos iguales, lo cual no funcionó por lo que se
reacomodaron los imanes poniendo los imanes del cilindro exterior del mismo polo, contrario al del
cilindro interior. No funcionó ya que los cilindros eran muy pesados y tenía una cierta inclinación hacía
un lado, por lo que se detenía por la atracción de ese lado. Después se intentó con unas aspas para
colocar los imanes inclinados orientados hacía el mismo lado, en el que en un marco se le ponían los
imanes para repeler a estos pero no se pudo ya que en el interior del centro del aspa, había cierto
campo magnético que afectaba el movimiento, haciendo que se detuviera. En ambos casos los
pusimos horizontales, pero lo cambiamos a que las ruedas estén verticales ya que creímos que la
fuerza de gravedad puede ayudar a nuestro movimiento. Otro problema fue el de la fricción en
ambos casos, por lo que le debimos poner un balero de baja fricción para que este no afecte nuestro
movimiento. Finalmente propusimos dos sistemas unidos para poder aumentar la potencia de este
movimiento y lo seguimos poniendo de manera vertical. Cambiamos los imanes, de
ser
ferromagnéticos los cambiamos por unos de neodimio ya que estos nos dan mayor fuerza de
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atracción que los ferromagnéticos. Modificamos el sistema haciendo el hexágono ya que creemos
que este cambio de direcciones de las fuerzas de atracción podrá hacer que el movimiento se
mantenga.
Visualización del avance del sistema
CONCLUSIONES
En este momento no se ha terminado el diseño, ya que la fricción en el sistema de rotación es
demasiado alta anulando rápidamente el movimiento de la rueda magnética e impidiendo la
generación de una importante cantidad de energía mecánica.
Bibliografía:
De Miranda, F. (2011). Elementos de Transmisión de potencia Mecánica. Universidad Nacional
Experimental. http://www.slideshare.net/vfloresg/ele entos-de-transmisin-de-potencia-mecanica
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Physics Course.
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Oxford.
Serway, R.A., & Faughn, J.S. (2005). Fisica. México, D.F.: Thompson
Roald K. Wangness. (1983). Campos Electromagnéticos. México, D.F.: Limusa
Douglas C. Giancoli. (1957). Física: Principios con alplicaciones. México, D.F.: Prentice Hall
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