REPÚBLICA BOLIVARIANA DE VENEZUELA MINISTERIO DEL PODER POPULAR PARA LA DEFENSA UNIVERSIDAD NACIONAL EXPERIMENTAL POLITÉCNICA DE LA FUERZA ARMADA NÚCLEO BARINAS Contenido: Integrales impropias –Primera especie-Unidad III -Matemática II – Sección F –Semestre 2 - Lcdo. Eliezer Montoya (7.9-Ejercicios del texto Louis Leithold – El cálculo) En los ejercicios 1 a 18, determine si la integral impropia es convergente o divergente, y si es convergente evalúela. Apoye gráficamente la respuesta. +∞ 1. ∫ e− x / 3 dx 0 1 2. ∫ e dx 3 xdx ( 3x 2 + 2) 3 +∞ −∞ 0 3. ∫ x.5− x dx 2 3dx x2 + 9) 3 ( 11. ∫ +∞ −∞ +∞ 4. ∫ 2 − x dx 12. ∫ e dx x.ln x +∞ 1 13. ∫ e dx −x +∞ 5. ∫ x.2 dx −x −∞ +∞ 0 14. ∫ x.e − x dx 2 +∞ dx x −1 6. ∫ 5 +∞ 7. ∫ x.cosh xdx −∞ +∞ 15. ∫ e dx x.(ln x)2 +∞ −∞ 0 8. ∫ x .e dx 2 x −∞ dx 16 + x 2 −∞ 16. ∫ +∞ +∞ 5 10. ∫ −∞ x 9. ∫ +∞ x.dx 3 9 − x2 17. ∫ ln xdx 1 +∞ 18. ∫ e − x cos xdx 0 *Ver soluciones de los números impares en el libro de Leithold Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 1 1 2. ∫ e dx ⇒ x −∞ x 1 x e − ea = e − e −∞ = e e dx = lim e = alim ∫−∞ a →−∞ →−∞ a 1 La grafica de la izquierda muestra 1 como la función ∫ e dx cuando x x −∞ tiende a menos infinito converge a e ≈ 2.718 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 2 0 3. ∫ x.5− x dx 2 −∞ Integrando por sustitución o cambio de variables la variable muda Sea: u = − x 2 2 2 1 u 1 5u 1 5− x −x ∫ x.5 dx = du = −2 xdx ⇒ − 2 ∫ 5 du = − 2 ln 5 + C = − 2 ln 5 + C du = xdx −2 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 3 0 3. ∫ x.5− x dx = 2 −∞ Solución: Eliezer Montoya 0 2 1 50 1 5 − a x.5 + − = ∫ x.5 dx = alim = alim →−∞ ∫a →−∞ 2 ln 5 2 ln 5 −∞ a 2 1 ∞ 1 5− a 5−∞ −1 −1 −1 −1 0 = lim + lim = + = + 5 = + a →−∞ 2 ln 5 a →−∞ 2 ln 5 2 ln 5 2 ln 5 2 ln 5 2 ln 5 2 ln 5 2 ln 5 1 −1 = +0= − ≈ −0.3106 2 ln 5 2 ln 5 0 0 − x2 − x2 − x2 15 dx = lim − a →−∞ 2 ln 5 +∞ 4. ∫ 2− x dx = 1 Solución: Eliezer Montoya +∞ ∫2 1 −x dx =⇒ lim ∫ b a →+∞ 1 − x b 2− b 2−1 2−∞ 1 1 2 2 dx = lim − lim = − + = − + = ≈ 0.7213 a →+∞ ln 2 a →+∞ ln 2 ln 2 ln 2 2 ln 2 2 ln 2 1 −x 2− x + 1 2 − x 2 −1 2 tenemos: Graficando y = − + =− ln 2 ln 2 ln 2 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 4 +∞ La figura adjunta confirma geométricamente el hecho de que cuando ∫2 −x dx x tiende a 1 más infinito la curva converge a 1 ≈ 0.7213 2 ln 2 +∞ 5. ∫ x.2− x dx 0 Integrando la variable muda a través de la técnica de integración por partes: Solución: Eliezer Montoya dx = uv − ∫ vdu ∫ x.2 −x u dv u = x ⇒ du = dx −x ∫ dv = ∫ 2 dx 2t dv = 2− x dx ⇒ v = − ∫ 2t dt = − +C ln 2 2− x v = − +C ln 2 −x ⇒ ∫ x.2 dx = − x u dv − x.2− x 2− x 1 2− x 1 2− x 2− x −x dx x + 2 = − + − + C = − +C 2 ln 2 ln 2 ∫ ln 2 ln 2 ln 2 ln 2 ( ln 2 ) Luego: +∞ ∫ 0 a −x −x − x .2 2 x.2 − x dx = lim ∫ x.2− x dx = lim − 2 a →+∞ a →+∞ ln 2 ( ln 2 ) 0 0 a − a.2− a 2− a ⇒ lim − 2 a →+∞ ln 2 ( ln 2 ) −∞.0 0 ⇒ − 2 ln 2 ( ln 2 ) −0.20 20 − − ln 2 ( ln 2 )2 − a.2− a 2− a = lim − 2 a →+∞ ln 2 ( ln 2 ) 1 − lim 0 − 2 a→+∞ ln 2 ( ) 1 1 + = ≈ 2.0813 2 2 ( ln 2 ) l n 2 ( ) Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 5 +∞ 7. ∫ x.cosh xdx −∞ Solución- Eliezer Montoya Calculemos primero la integral de la variable muda (la integral indefinida) usemos integración por partes ∫ x.cosh xdx = uv − ∫ vdu u = x ⇒ du = dx dv = cosh xdx ⇒ v = sinh x + C ∫ x.cosh xdx = x sinh x − ∫ sinh xdx = x sinh x − cosh x + C Por definición sabemos que: e x − e− x e− x + e x y cosh x = 2 2 Usemos dicha definición en la antiderivada encontrada. e x − e − x e− x + e x ∫ x cosh xdx = x sinh x − cosh x + C = x 2 − 2 + C xe x xe − x e − x e x ex e− x ⇒ − − − + C = ( x − 1) − ( x + 1) + C 2 2 2 2 2 2 sinh x = 0 +∞ ∫ x.cosh xdx = −∞ ∫ +∞ x.cosh xdx + ∫ x.cosh xdx = 0 −∞ 0 b lim ∫ x.cosh xdx + lim ∫ x.cosh xdx = a →−∞ a b →∞ 0 El primer sumando Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 6 x 0 e− x e lim x.cosh xdx = lim ( x − 1) − ( x + 1) = a →−∞ ∫ a →−∞ 2 2 a a ea 1 e− a 1 ⇒ lim ( 0 − 1) − ( 0 + 1) − lim ( a − 1) − ( a + 1) a →−∞ 2 a →−∞ 2 2 2 0 ⇒− 1 1 − − 0 + ∞ = −1 + ∞ = +∞ 2 2 Por lo tanto diverge a +∞ como vemos en la grafica adjunta 0 8. ∫ x 2 .e x dx −∞ Solución: Eliezer Montoya Apliquemos integración por partes – recuerde la regla nemotécnica ILATE Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 7 ∫ x .e dx = uv − ∫ vdu 2 x u = x 2 ⇒ du = 2 xdx dv = e x dx ⇒ v = e x + C ∫ x .e dx = x .e 2 x 2 x − 2 ∫ xe x dx (1) nuevamente integrando por partes el segundo termino de (1) u = x ⇒ du = dx dv = e x dx ⇒ v = e x + C −2 ∫ xe x dx = −2 xe x − ∫ e x dx = −2 xe x + 2e x + C (2) sustituimos la ecuación (2) en la ecuación (1) ,sacando factor común e x ∫ x .e dx = x .e 2 x 2 x − 2xe x + 2e x + C = e x ( x 2 − 2 x + 2 ) + C 0 0 2 x x 2 e ( x − 2x + 2) x .e dx = alim ∫−∞ x .e dx = alim →−∞ ∫ →−∞ a a 0 2 x ( ) lim 1.(2) − ea ( a 2 − 2a + 2 ) = lim (2) − lim ea ( a 2 − 2a + 2 ) = 2 − (0)(+∞ + 2) = 2 + 0 = 2 a →−∞ a →−∞ a →−∞ Como se observa en la grafica adjunta Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 8 +∞ 9. ∫ 5 x.dx 3 9 − x2 Resolvamos la integral muda por medio de sustitución o cambio de variables Solución: Eliezer Montoya ∫ ∫ u = 9 − x 2 −3u 2 / 3 x.dx 1 du 1 −1/ 3 1 u2/3 = du = −2 xdx ⇒ − ∫ 3 = − ∫ u du = − +C +C = 3 2 2 2 2/3 4 u 9 − x2 du = xdx − 2 2 2/3 x.dx 3(9 − x ) 3 =− + C = − 3 (9 − x 2 )2 + C 3 2 4 4 9− x +∞ ∫ 5 b x.dx = lim ∫ = 5 3 b →+∞ 9− x 9 − x2 x.dx 3 2 b 33 3 3 2 2 = lim − (9 − x ) = lim − 3 (9 − b 2 ) 2 − lim − 3 (9 − (5) 2 ) 2 b →+∞ b→+∞ 4 b→+∞ 4 4 5 2 3 3 3 = − 3 (9 − (+∞) 2 ) 2 + 3 (−16)2 = −∞ + 3 ( (−2)4 ) = −∞ − 3 3 4 = −∞ 4 4 4 +∞ Por lo tanto la integral impropia ∫ 5 +∞ 10. ∫ −∞ x.dx 3 9 − x2 es divergente 3 xdx ( 3x 2 + 2) 3 Solución: Eliezer Montoya Usemos la integración por sustitución o cambio de variables para la integral indefinida u = 3 x 2 + 2 3 xdx 1 du 1 −3 1 u −2 1 −2 ∫ 3x 2 + 2 3 = du = 6 xdx ⇒ 2 ∫ u 3 = 2 ∫ u du = 2 −2 + C = − 4 u + C ( ) du = 3 xdx 2 3 xdx 1 ∴∫ =− +C 3 2 2 2 3 x + 2 4 3 x + 2 ( ) ( ) Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 9 La integral impropia en todo R quedaría descompuestas en: 0 b +∞ 0 +∞ 3 xdx 3 xdx 3 xdx 3 xdx 3 xdx = + = lim + lim ∫ 2 3 −∞∫ 3x 2 + 2 3 ∫0 3x 2 + 2 3 a→−∞ ∫a 3x 2 + 2 3 b→+∞ ∫0 3x 2 + 2 3 = −∞ ( 3 x + 2 ) ( ) ( ) ) ) ( ( El primer termino quedaria asi: 0 0 3 xdx 1 1 1 = −1 + 0 = −1 lim ∫ = lim − = lim lim − + 3 a →−∞ a 2 a →−∞ 4 ( 3 x 2 + 2 ) 2 a →−∞ 16 a →−∞ 4 ( 3a 2 + 2 )2 16 16 3 2 x + ( ) a El segundo termino quedaria así: b b 3 xdx 1 1 lim ∫ = lim − 3 2 = 16 b →+∞ 0 b →+∞ 2 2 + 3 2 x x + 4 3 2 ) ) 0 ( ( En conclusión b 0 3 xdx 3 xdx −1 1 lim ∫ l im + = + =0 3 3 a →−∞ a b →+∞ ∫0 2 2 16 16 + + 3 x 2 3 x 2 ) ) ( ( +∞ Por tanto ∫ −∞ 3 xdx ( 3x 2 + 2 ) 3 =0, es convergente Como verás en la grafica adjunta Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 10 +∞ 3dx = 2 x + 9 ( ) 3 11. ∫ Integrando por definición o integración directa –ver tablas b b b b 1 3dx dx dx x ∫ ( x 2 + 9 ) = 3 ∫ ( x 2 + 9 ) = 3. ∫ ( x 2 + 32 ) = 3. 3 arctan 3 3 3 3 3 b 3 1 x b b π ⇒ 3 . arctan + C = arctan − + C = arctan − arctan 3 3 3 6 3 3 3 3dx π b π b = lim arctan − = lim arctan − lim = 2 b →+∞ 3 6 b→+∞ 3 b→+∞ 6 3 ( x + 9) +∞ 11. ∫ 2π π π π π 3π − π = ( arctan ( ∞ ) ) − = − = = = rad ≡ 60º sexagesimales 6 3 6 6 2 6 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 11 +∞ 12. dx ∫ x.ln x e Integrando la variable muda, es decir, la integral indefinida por la técnica de cambio de variable o sustitución tenemos ∫ u = ln x dx ⇒ du = ln u + C = ln ln x + C = dx ∫u x.ln x du = x +∞ ∫ e b b dx dx = lim ∫ ln ln x = lim ( ln ln b ) − lim ( ln ln e ) = = blim b →+∞ →+∞ b →+∞ b→+∞ x.ln x e x.ln x e ( ) = ln ln ( +∞ ) − ( ln 1 ) = +∞ − 0 = +∞ Podemos ver la tendencia de la gráfica en la medida que aumenta x, el valor y =ln(lnx) se pierde al infinito x si x ≥ 0 dx Recordemos que la función valor absoluto f ( x) = x − x si x < 0 −∞ Al dividir los limites de integración en dos: 0 b +∞ 0 +∞ −x . ∫ e dx = ∫ e x dx + ∫ e − x dx = lim e x + lim −e − x = (1 − e( −∞ ) ) + ( −e− ( +∞ ) + 1) = 2 a →−∞ b→+∞ −∞ −∞ 0 a 0 +∞ 13. ∫e −x Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 12 +∞ 14. ∫ x.e − x2 dx −∞ Integrando la variable muda a través de integración por sustitución o cambio de variables tenemos: u = − x 2 1 u 1 u 1 − x2 − x2 ∫ x.e dx = du = −2 xdx ⇒ − 2 ∫ e du = − 2 e + C = − 2 e + C du = xdx − 2 0 +∞ ∫ x.e − x2 dx = −∞ ∫ x.e +∞ − x2 dx + −∞ ∫ x.e 0 − x2 0 − x2 +∞ − x2 dx = lim ∫ x.e dx + lim ∫ x.e dx = a →−∞ b →−∞ a 0 0 b 1 1 2 1 2 1 1 − x2 1 − x2 = lim − e + lim − e = lim − + e − a + lim − e − b + = a →−∞ b →+∞ a →−∞ 2 2 2 b→+∞ 2 2 2 0 a 2 2 1 1 = e − ( −∞ ) − e− ( +∞ ) = 0 2 2 +∞ 15. dx ∫ x.(ln x) 2 e Integrando por sustitución o cambio de variables u = ln x dx du u −1 1 −2 ∫ x.(ln x)2 = du = dx ⇒ ∫ u 2 = ∫ u du = −1 + C = − ln x + C x Evaluando la integral impropia b +∞ b dx dx 1 −1 −1 −1 = lim = lim + = +1 = 0 +1 = 1 2 ∫e x.(ln x)2 = blim ∫ e →+∞ x.(ln x) b→+∞ ln x b→+∞ ln b ln e ln(+∞) e Podemos ver que ocurre en la gráfica adjunta cuando nos movemos hacia mas infinito −1 desde e, el valor de y = + 1 , converge 1 ln x Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 13 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 14 +∞ dx ∫ 16 + x 16. 2 −∞ El problema siguiente es muy semejante al problema 11 aquí planteado 0 +∞ dx dx ∫−∞ (16 + x 2 ) = −∞∫ (16 + x 2 ) + +∞ dx ∫ (16 + x ) = 2 0 0 b 1 1 x x = lim arctan + lim arctan = a →−∞ 4 4 b →+∞ 4 4 a 0 1 1 1 b b 1 = lim arctan ( 0 ) − arctan + lim arctan − arctan ( 0 ) = a →−∞ 4 b →+∞ 4 4 4 4 4 1 −π = 0− 4 2 1π π π 2π π − 0 = + = = rad ≡ 45º Sexagesimales + 4 8 4 2 8 8 +∞ dx π = 2 4 −∞ (16 + x ) ∴∫ +∞ 17. ∫ ln xdx 1 Resolvemos la integral de la variable muda. Usando la técnica de integración por partes u= lnx y dv=dx. ∫ ln xdx = uv − ∫ vdu u = ln x ⇒ du = dx x dv = dx ⇒ ∫ dv = ∫ dx ∴ v = x ∫ ln xdx = x.ln x − ∫ x dx = x.ln x − ∫ dx = x.ln x − x + C x Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 15 +∞ ∫ 1 b b ln xdx = lim ∫ ln xdx = lim x ln x − x = lim [b ln b − b ] − lim [ ln1 − 1] = b →+∞ b →+∞ b → +∞ b →+∞ 1 1 = lim [b ln b − b ] − lim [ 0 − 1] = [ ∞ − ∞ ] + 1 b →+∞ b → +∞ Tenemos una indeterminación, apliquemos la conjugada,(matemática I) para pasarlo ∞ , luego dividimos por el mayor exponente b 2 ∞ b 2 ln b − b 2 2 2 2 [b ln b + b ] = lim b ln b − b = lim b = lim [b ln b − b ] = b →+∞ [b ln b + b ] b→+∞ [b ln b + b ] b→+∞ b ln b + b b2 ∞ Nos sigue quedando una forma , apliquemos L´Hopital, esdecir, calculemos ∞ la derivada del numerador y del denominador a una forma indeterminada ( ln b − 1)´ ln b − 1 = lim b →+∞ ln b 1 b →+∞ ln b 1 ´ + + b b b b = lim 1 − 0 b 1 b = lim = lim b →+∞ 1 b →+∞ 1 ln b 1 b . b − 1.ln b 1 2 − 2 − 2 b b b − 2 2 b b 1 b2 b b = lim = lim = lim → nuevamente L´hopital b →+∞ ln b b →+∞ b ln b b →+∞ ln b 2 b ( b )´ = lim 1 = lim b = +∞ = lim b →+∞ ( ln b )´ b →+∞ 1 b →+∞ b De esta manera: lim [b ln b − b ] − lim [ 0 − 1] = ∞ + 1 = ∞ b →+∞ b →+∞ +∞ En conclusión, la integral impropia ∫ ln xdx ;es divergente. 1 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 16 18.- ∫ e − x cos xdx Nuevamente repasemos el calculo integral indefinida ∫e −x cos xdx Usando la técnica de integración por partes, ya que existe el producto de funciones, una exponencial y otra trigonométrica, y la regla nemotécnica para considerar quien es u ( I-LA-T-E) ∫e cos xdx = u.v − ∫ vdu −x u = cos x ⇒ du = − senxdx dv = e− x dx ⇒ v = −e − x + c ∫e cos xdx = −e − x cos x − ∫ e− x sin xdx (1) −x nuevamente integramos por partes ∫ e − x sin xdx u = sin x ⇒ du = cos xdx dv = e − x dx ⇒ v = −e − x + c ∫e −x sin xdx = −e − x sin x + ∫ e − x cos xdx + C (2) Sustituimos (2) en (1), y transponemos pasando al primer miembro términos semejantes: ∫ e cos xdx = −e cos x − ( −e sin x + ∫ e cos xdx ) + C ∫ e cos xdx = −e cos x + e sin x − ∫ e cos xdx + C ∫ e cos xdx + ∫ e cos xdx = −e cos x + e sin x + C 2 ∫ e cos xdx = e (sin x − cos x) + C (sacamos factor común e −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x −x ) e− x (sin x − cos x) + C e− x (sin x − cos x) = + C (dividiendo por 2) 2 2 e − x (sin x − cos x) ∴ ∫ e − x cos xdx = +C 2 −x ∫ e cos xdx = Ahora podemos evaluar la integral impropia, Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 17 +∞ ∫ 0 −x t −x e ( sin x − cos x ) e cos xdx = lim ∫ e cos xdx = lim t →+∞ t →+∞ 2 0 −x t 0 e − t ( sin t − cos t ) e−0 ( sin 0 − cos 0 ) = lim − lim t →+∞ t →+∞ 2 2 e −∞ ( sin(∞) − cos(∞) ) 1(0 − 1) 1 1 = − =0+ = 2 2 2 2 Lcdo. Eliezer Montoya Integrales Impropias 18