Fé de Erratas

FÉ DE ERRATAS1
- En el Capı́tulo 1, la ecuación (1.18) queda como
Ec∆x
=
∙
∂y(x0 , t)
1
m(∆x)
2
∂t
¸2
.
(1.18)
- En el Capı́tulo 1, la ecuación (1.27) queda como
x = x0 ± vs t,
y = y0 ,
(1.27)
0
z = z,
t = t0 .
- En el Capı́tulo 1, la ecuación (1.28) queda como
E(x, t) = E0 cos [ωt ± k(x ± vs t)] .
En el Capı́tulo 1 la solución del apartado (b) del problema propuesto 1.9 está expresada en
metros.
En el Capı́tulo 1 la solución del apartado (b) del problema propuesto 1.10 es:
~D =
E
T
~ TL =
E
√
5 1
A1 [û0 cos(ωt − kz) + ûp sin(ωt − kz)]
2
√4
5 1
A1 [û0 cos(ωt − kz) − ûp sin(ωt − kz)]
4
2
- En el Capı́tulo 2 en el problema 2.3 la frecuencia angular de la onda es ω = 8.1116 × 1015 rad/s.
Por ello en las expresiones (2.25) y (2.26) donde pone 1.6223 × 1016 hay que reemplazar este
valor por el anteriormente indicado.
- En el Capı́tulo 2 en el problema 2.11 las coordenadas del vector v̂ son:
v̂ = (0, cos 300 , − sin 300 ).
- En el Capı́tulo 2, la Figura (2.6) queda como
Teniendo en cuenta la nomenclatura de la nueva Figura 2.6, se tendrá que Ω0 =
Área
.
L21
- En el Capı́tulo 2 en los apartados (b) y (c) del problema propuesto 2.9 las unidades son Wm−2 .
1
Fernando Carreño y Miguel Ángel Antón, Óptica Fı́sica. Problemas y ejercicios resueltos (Prentice-Hall, Madrid,
2001).
1
2
Problemas de Óptica Fı́sica
Z
r
L1
a
0
R0
Y
X
D
Figura 2.6: Esquema de la situación considerada. La fuente puntual se ha desplazado una distancia
a respecto de la situación considerada en la Figura 2.5.
- En el Capı́tulo 3, la ecuación (3.58) queda como
~d =
E
£
¤
1
ŝ ∧ ŝ ∧ p~ 00 (t 0 ) .
2
4π²0 c R
(3.58)
- En el Capı́tulo 3, en el enunciado del problema 3.14 la ecuación (3.77) queda como:
I2 =
∙³
´
³0
´2 ¸
0 (1) (2) (1) 2
1
21
(1) (2) (1)
t s rs t s
+ tp rp tp
= 2.15 × 10−4 I0 .
c²0 |E0 |
2
2
(3.77)
- En el Capı́tulo 3, en el enunciado del problema 3.35, donde dice N = 1022 m−3 , debe decir
N = 1021 cm−3 . De este modo la frecuencia de plasma dada en la ecuación (3.285) queda
como
ωp =
s
1027 × (1.6 × 10−19 )2
= 1.79 × 1015 rad/s.
8.8 × 10−12 × 9.1 × 10−31
(3.285)
- En el Capı́tulo 3, en el enunciado del problema propuesto 3.8, debe decir que el haz incidente
está polarizado en la dirección del eje Z.
- En el Capı́tulo 4, la Figura (4.13) queda como
- En el Capı́tulo 4, en la última lı́nea de la página 158 debe de poner
• rayo 3 δ3 = δ0 + 3π
Fé de Erratas
3
9
4 (a)
(b)
8
3.5
7
3
6
2.5
5
2
4
1.5
3
1
2
0.5
0
−1
1
0
1
0
−1
0
1
Figura 4.13: (a) Distribución de irradiancia en el caso de dos rendijas. (b) Distribución de irradiancia en el caso de tres rendijas.
- En el Capı́tulo 4, la ecuación (4.185) queda como
n2 =
0.632 × 10−3 × 3
ˆ × 10−4 cm2 /W.
= 1.436
2 × 10 × 0.66
(4.185)
- En el Capı́tulo 5 en la resolución del problema 5.1 el valor de la pendiente m es el que se
determinó con el tamaño de la figura original. Debido al reescalamiento de la figura 5.10(b)
en la imprenta, el valor de la pendiente de la recta ha cambiado. No obstante la mecánica
de la resolución del problema es válida: para ello basta determinar la nueva pendiente de la
recta con el auxilio de un semicı́rculo graduado.
- En el Capı́tulo 6 la ecuación (6.35) queda como
q2 = 1.22
0
0
λ
(|s2 − sP S |) = 1.08 × 10−3 mm.
φP S
- En el Capı́tulo 6, la Figura (6.45) queda como
(6.35)
4
Problemas de Óptica Fı́sica
Fc
F’p
Lc
Lp
D1
L
Rendija
f
Figura 6.45: Medida de la distancia focal de una lente a través del espectro de Fourier de una
rendija de tamaño conocido.
- En el Capı́tulo 7 la ecuación (7.50) queda de la siguiente manera
λT
hc
= 2.8978 × 10−3 K.
k × 4.9651
=
(7.50)
- En el Capı́tulo 7 en el enunciado del problema 7.8 la longitud de onda es λ = 500 nm.
- En el Capı́tulo 7 la ecuación (7.62) queda de la siguiente manera
Tc = hν − φ.
(7.62)
- En el Capı́tulo 7 la ecuación (7.64) queda de la siguiente manera
Tc = 2.48 − 2.4 = 0.08 eV.
(7.64)
- En el Capı́tulo 7 la ecuación (7.65) queda de la siguiente manera
N
=
1
= 3.83 × 1011 .
Tc
(7.65)
- En el Capı́tulo 7 y en la página 297 tras la ecuación (7.148) el valor de k es k = 1.3805 × 10−23
K.