Complemento varios temas

UNIVERSIDAD NACIONAL EXPERIMENTAL
“FRANCISCO DE MIRANDA”
ÁREA DE TECNOLOGÍA
COMPLEJO ACADÉMICO “EL SABINO”
DEPARTAMENTO DE ENERGÉTICA
PRODUCTO DE NOVIEMBRE DE 2012
GUIA DE EJERCICIOS RESUELTOS
Periodo: III-2012
Por:
Prof. Ing. Josmery Carolina
Prof. Ing. Gelys Carolina
Sánchez Ortíz C.I. V.- 17.499.196
Guanipa Rodríguez C.I.V.- 13.706.162
Coordinador: Prof. Ing. Elier Garcia
________________________________________________
Ing. Gregorio Bermúdez
Jefe de Departamento de Energética
PUNTO FIJO; noviembre de 2012
GUÍA DE EJERCICIOS ACTUALIZADA III-2012
Análisis de masa y energía en volúmenes de control
1. En una turbina de flujo estacionario, se expande aire de 1000 kpa y 600°C en la entrada, hasta
100 kpa y 200°C en la salida. El área y la velocidad de entrada son 0,1 m2, y 30m/seg,
respectivamente, y la velocidad de salida es 10m/seg. Determine la tasa de flujo de masa y el área
de la salida.
Datos:
P1= 1000 Kpa = 1 Mpa
T1= 600°C
 1 =30 m/seg
A1= 0,1 m2
P2= 100 Kpa
T2= 200°C
 2 =10 m/seg
 =?
a) m
b) A2=?
Para conocer la tasa de flujo de masa, es necesario destacar que es la cantidad de masa que pasa
por una sección transversal en función del tiempo, se expresa:
m
Ec.1

m
t
Y está expresado en el sistema internacional en kg/seg, y en el sistema inglés en lbm/seg.
El volumen de un fluido que fluye a través de una sección transversal por unidad de tiempo se
denomina tasa flujo volumétrico y se denota con V y es dado por:
Ec.2
V   m A = Velocidad del fluido * Área
Ec.3
    m A = densidad * Velocidad del fluido * Área
m
m
Conociendo que la relación entre Flujo másico y flujo volumétrico es:
Ec.4
V
m   V 
v
y por ende,
m
V
v
Sustituyendo la Ec.3 en la Ec.4, queda:
Ec. 5
m 
m A
v
Se puede aplicar en la entrada de la turbina o en la salida, debido al principio de conservación de
masa
 m   m
e
s
un solo
1  m
2
flujo  : m
 1 1 A1  2 2 A2
Es indispensable conocer el volumen específico a la entrada de la turbina, Asumiendo que el aire
es un gas ideal y flujo estable. Recordando que la constante particular del aire es R=0,287
Kpa.m3/kg.K
Por Ley de Gases ideales:
Se encuentra volumen a la entrada de la turbina.
V1 
R * T1 (0,287kpa * m3 / kgk) * (600  273k )

 0,2506m3 / kg
P1
1000kpa
V2 
R * T 2 (0,287kpa * m3 / kgk) * (200  273k )

 1,3575m3 / kg
P2
100kpa
Se sustituye en la Ec.5 y se conoce el flujo másico del aire:
m 
1 A1 (0,1 m2)*(30m/seg) = 11, 97 kg/seg

v1
0,2506 m3/kg
Respuesta A
El área en la salida de la turbina, despejando (A) de la Ec.5 se tiene:
A2 
m * v 2 (11,97 kg/s)*(1,3575 m3/kg) = 1,605 m2

2
10 m/seg
Respuesta B
Conclusiones
 La Primera Ley, se refiere propiamente a sistemas cerrados, con masa fija.
 El análisis ingenieril fija su atención en los equipos y máquinas, que generalmente son sistemas
abiertos, a través de cuya pared entra o sale materia.
 Por esta razón, es conveniente hacer la transición de masa de control (sistema cerrado) a
volumen de control (sistema abierto) y formular las ecuaciones de conservación de materia y
energía en los mismos. Los equipos industriales comunes que operan con circulación de fluidos,
generalmente en régimen estacionario: toberas y difusores, turbinas, bombas y compresores,
dispositivos de estrangulación e intercambiadores de calor.
2.- Un compresor adiabático de aire procesa 10 l/s a 120 Kpa y 20 °C, hasta 1000 Kpa y 300 °C.
Determine:
a) El trabajo que requiere el compresor, en KJ/Kg.
b) La potencia necesaria para impulsarlo, en KW.
SOLUCIÓN;
Parámetros conocidos:
 Condiciones a la entrada (1):
Temperatura, T1=20 °C+273=293 K
Presión, P1(abs)=120 Kpa
Caudal volumétrico, G=10 l/s=0,01 m3/s
Fluido de trabajo: Aire
 Condiciones a la salida (2):
Temperatura, T2=300 °C+273=573 K
Presión, P2(abs)=1000 Kpa
Realizando el balance de energía al compresor, se tiene que:
Ec.1
Consideraciones importantes:
Q=0, debido a que es un proceso de compresión adiabática.
ΔP=0, los efectos de la energía potencial son despreciables, cuando la altura no representa
importancia en los gases.
Wroz=0, no se tiene información alguna para estimarla.
ΔK=0, no se especifican las velocidades del flujo en la sección de entrada ni en la sección se salida,
se asume que son iguales, y por lo tanto se cancelan.
Flujo estacionario: no hay cambios de la velocidad del flujo con respecto al tiempo.
Ley de conservación de la masa, el flujo de entrada es igual al de salida, m1=m2=m.
La ecuación 1 se reduce a:
(
)
(
)
(
)
Ec.2
Despejando el trabajo por unidad de masa, entonces la ecuación 2 queda simplificada de la
siguiente manera:
(
)
Ec.3
Existen tres criterios para encontrar Cp: una primera forma es promediando las temperaturas del
proceso; una segunda forma, es en función a cada temperatura; y la tercera es aplicando el
método de integración para evaluar Cp. Los dos primeros aplican para el gas ideal, y el tercero para
condiciones de gas real.
Dado a que el problema no especifica condiciones reales, se trabajará en condiciones ideales, por
lo tanto, Cp se busca en la tabla 2 de la sección de apéndice (pág. 906 del Cengel), usando la
temperatura promedio (293K+573K/2), luego se aplica el método de interpolación para
aproximarla a las condiciones dadas.
Cp(433K)=1,01762 KJ/Kg.K
Sustituyendo los valores en la ec.3 y efectuando el cálculo, se tiene que el trabajo por unidad de
masa que requiere el compresor será:
WTec=284,9336 KJ/Kg
La potencia requerida se obtiene empleando la ec.2, el caudal másico se determina con el caudal
volumétrico a través de la ecuación de continuidad como sigue:
Ec.4
La densidad del aire se determina a partir de la ecuación del gas ideal:
Ec.5
La constante R del aire, se lee en la sección de apéndice (pág. 905 del Cengel), igual a 0.2870
KJ/Kg.K
Sustituyendo los valores en la ec.5 para estimar la densidad, se tiene:
ρ=1,427025 Kg/m3
Por lo tanto, el caudal másico es:
(
)
(
)
Finalmente, se determina la potencia requerida:
(
)
(
)(
)
3.- El secado de un determinado material se realiza con aire atmosférico al cual se le regulan los
parámetros con un reciclo en el proceso.
Calcular:
• Masa de agua incorporada al vaporizador adiabático.
• Humedad del aire que sale del Deshumidificador.
• Masa de agua condensada y flujo volumétrico de aire a la entrada del horno.
• Flujo molar de aire húmedo alimentado al proceso.
Calentador
Condensador
Horno
Vaporizador
adiabático
Saturador
Adiabático
Deshumidificador
de Zeolita
Datos:
• Corriente 1: Vh= 0.9 m3 /kg de aire seco
Tsa= 23oC.
• Corriente 2: Entrada al secador. En el secador por el fondo entran 120 kg/h de sólido
húmedo y salen por el tope 115.2 kg/h de sólido seco.
• Corriente 3: tr=20o C
• Corriente 4: Y= 0.004
• Corriente 6: t bh= 17oC
• Corriente 8: Aire
• Corriente 9: Aire saturado 425 m3/h
•
•
Asumiremos como base de cálculo 1 h de operación.
¿Cómo calcular el agua incorporada al vaporizador adiabático?
magua= mas1-2 (ΔY)
Será la mas1-2= mas2-3=mas9-2
Evidentemente que no, por lo que se impone calcular las masas de aire de 2-3 y de 9-2 para por
diferencia (Balances de Masa sin reacción química) calcular la masa de aire seco de 1-2
•
•
Masa de agua incorporada al vaporizador adiabático.
mas9-2= V9/vh9= 425m3/0.8375 m3/kg as
= 507.5 kg as
• mas 2-3= agua evaporada 2-3/(ΔY)
= 120-115.2 /(0.0145-0.0119)
= 1846.2 kg as
De ahí que :
mas1-2= mas2-3- mas9-2= 1338.7 Kg
Y el agua incorporada al vaporizador:
1338.7kg de as /( 0.0011 kg agua/kg as)
=1,47kg agua
Humedad del aire que sale del Deshumidificador
• Y8= H2O8 / mas8
• H2O8 = H2O7 - 3,20kg
• Pero no sabemos H207
• H2O7=H2O5 – H2O6
• =mas5Y5 – mas6Y6
Ahora bien
¿ qué ocurre con esas masas de aire seco?
•
•
•
•
mas6= mas 9-2 = 507.5 kg
mas5= mas 2-3 = 1846.2 kg
mas7= mas 1-2 = 1338.7 kg
H2O7= (1846.2)(0.004)-(507.5)(0.004)
= 7.3848 -2.03
= 5.3548 kg
• H2O8 = 5.3548 – 320= 2.1548 kg
Ahora bien:
• Mas8= mas7= 1338,7 kg.
Por tanto
• Y8 = 2.1548 kg agua/1338.7 kg as
= 0.0016 kg agua/ kg as
Masa de agua condensada y flujo volumétrico de aire a la entrada del horno.
agua condensada = mas3-4(ΔY)
mas3-4= mas 2-3= 1846.2 kg
ΔY= Y3 – Y4 = 0.0145-0.004
= 0.0105 kg de agua / kg de aire seco
H2O condensada = 1846.2 (0.0105)
= 19.4 kg de agua.
Flujo volumétrico: V4= vh4.mas4
Si mas4= mas 2-3= 1846.2 kg
V4= vh4. mas4
= 0.7813 m3/kg as . 1846.2 kg as
= 1442.4 m3
Flujo molar de aire húmedo alimentado al proceso.
•
nah1 = nas (1 + Ym1)
= nas ( 1 + 0.0174)
Si nas = mas ( 1/M) = 1338.7kg.(1/29kg)
= 43.16 kmol.
Sustituyendo:
= 46.16 kmol.as( 1 + 0.0174)
= 46.96 kmol.
4. Un ciclo de turbina de gas de aire estándar con regeneración funciona bajo las
siguientes condiciones: en el proceso de compresión la relación de presión es de 3:1 y el
aire entra al compresor a 14.5 Psia y 80ºF. El aire entra a la turbina a 2560 ºF. Los
rendimientos térmicos del compresor y la turbina son 0.78 y 0,80 respectivamente,
mientras que el rendimiento del regenerador es de 0.75 El ciclo no posee refrigerador ni
cámara de recalentamiento intermedio. Además la relación de presión en el proceso de
expansión adiabática es de 2:1 proporcionando el mínimo trabajo de entrada y el máximo
de salida, respectivamente. Determine: a) El trabajo en el compresor, en Btu/lbm. b) El
trabajo en la turbina, en Btu/lbm. c) Temperatura de salida del proceso de compresión. d)
Rendimiento térmico.
DATOS:
qmáx
6
5
rpcom = 3:1
Cámara de
Combustión
qreal
T1 = 80ºF + 460= 540 R
qced
P1 = 14.5 Psia
2
3
Compresor
T4 = 2560ºF + 460 = 3020 R
Turbina
ηTURBINA = 0.80
INCOGNITAS
ηCOMPRESOR = 0.78a)W COMPRESOR =
4
qc.c
b) W TURBINA =
ηREGENERADOR= 0.75
? Btu/lbm
a) Para determinar el trabajo del compresor se utiliza la ecuación para procesos
c) qced = ?
= 2:1
isentrópicos ya que se trabaja con aire frío estándar con rkpexp.
= 1,4:
west ,rev
wcompTotal =
kk-1
1 k

k R T1  P2 
  k  1

k  1  P1 


d) ηt = ?
1.4. (1.986 Btu/ lbmol. R )*(540 R) (3)0.285 – 1
28.97 lbm/lbmol ( 1.4 - 1)
=
wcompTotal = 47.63 Btu/lbm
Como el trabajo determinado es un trabajo basado en condiciones ideales hay que
determinar el trabajo real por medio de la eficiencia del compresor dada (0,78):
*
w
W
 

w
W
i deal
C
I DEAL
*
w
wi deal

C

47.63 Btu/lbm = 61.66 Btu/lbm
0.78
? Btu/lbm
b) Para determinar el trabajo de la turbina, se aplica la ecuación de trabajo en
régimen estacionario.
k 1  k


k R T4  P4  k
west,rev 
 1

k  1  P5 


k-1
wexpTotal =
1.4. (1.986 Btu/ lbmol. R )*(3020 R) (2)0.285 – 1
28.97 lbm/lbmol ( 1.4 - 1)
=
wexpTotal = 158.26 Btu/lbm
Se calcula el trabajo real de las turbinas conociendo la eficiencia (0,80):
*
 
T
w
w

W
w  *w
T
*
I DEAL

0.80 * 158.26 Btu/lbm
W
I DEAL
S
wturbina = 126.61 Btu/lbm
c) Para determinar la temperatura de salida del proceso de compresión
T

T

2
1




 p 


 p 


2
s  cons t
 kk-1
1  k
T



k
2
1



  T * p 

 p 



2
1
1
T2 = T1 * (rp) (1.4-1) / 1.4 = 540 R * (3) (1.4-1) / 1.4 = 738.53 R
d) Se deterina la eficiencia del ciclo por medio de el trabajo neto y el calor
suministrado total:
t 
wn et, sa l
qsu m

wtu rb in a wco mp reso r
El calor suministrado sólo se absorbe a
través de la cámara de combustión.
qsu mt
qsumtotal = qsum3-4 = Cp (T4 – T3)
Para determinar los calores correspondientes se necesita ubicar la Temperatura 3,
utilizando la ecuación del regenerador con su respectiva eficiencia de 0,75:
regen, f ri o
T3  T2
T5  T2
T 
3
regen, f ri o
*(T  T )  T 
5
2
2
 k k-1
1  k
k
Primero se debe ubicar la temperatura de salida del proceso de expansion adiabático
reversible, se utiliza la relación isoentrópica:
T

T

4
5




 p 
 
 p 
 
 kk-1
1  k
4
s  const
k
5
T



5

 T


4
 p 
/ 
 p 
 
4
5
T5 = 3020 R / (2)0.285 = 2478.63 R
Ahora si se ubica,
T3 = 0.75 * (2478.63 R - 738.53 R) + 738.53 R = 2043.61 R
Buscando el calor suministrado total:
qsumtotal = qsum3-4 = Cp (T4 – T3) = 0.240 Btu/lbm R (3020. R - 2043.61 R) = 234.33 Btu/lbm
Sustituyendo en la ecuacion de rendimiento termico:
ηt= 126.61 Btu/lbm - 61.66 Btu/lbm = 0.27716 = 27.716 %
234.33 Btu/lbm
 kk-1
1  k
k
5. Ciclo Rankine con Regeneración en un Calentador Cerrado
En un ciclo de potencia de vapor con regeneración, se trabaja con unas condiciones a la
entrada de la turbina de alta a 2485.3 Psi y 1600 ºF, y se condensa hasta 2 Psia. Este
sale de la primera etapa de la turbina a 235.3 Psi, hacia el Calentador Cerrado. La
turbina tiene una eficiencia adiabática de 81%. Determine:
a) La fracción de gasto másico total que se envía hacia el calentador.
b) La eficiencia térmica del ciclo.
Turbina
caldera
condensador
Datos:
P3 =2485.3 Psi + 14.7 = 2500 Psia
P4 =235.3 Psi + 14.7 = 250 Psia
ITEM
ESTADO
PRESION
(Psia)
1
2
3
4
5
6
7
8
9
Líq.Comp
Líq.Comp
Vapor Sobr.
Vapor Sobr.
Mezcla
Líq.Sat
Líq.Comp
Líq.Comp
Líq.Sat
2500
2500
2500
250
2
2
2500
2500
250
ηturb = 81%
a) y4 = ?
Se transforman a Presiones absolutas
T
(ºF)
1600
401.04
401.04
h
(Btu/lbm)
383.96
379.07
1832.6
1426.01
1003.68
94.02
101.37
377.85
376.2
S
(Btu/lbm
ºR)
0.5680
1.7424
1.7424
1.7424
0.17499
0.17499
0.5680
V
(ft3/lbm)
0.016230
0.018653
b) ηt = ?
Determinando las entalpías
Estado 1: En este estado el agua se encuentra en Líquido comprimido, se puede
aplicar un balance de energía en la bomba,que opera bajo un proceso isoentrópico.
WB1 = Vf9 ( P1 – P9) (A)
WB1 = h9 – h1
(B)
Sustituyendo en (A), los valores conocidos de presión y el volumen específico del líquido
saturado (Vf9) ubicado en tabla a 250 psia, Queda:
WB1 = 0.018653 ft3 * (2500 -250)
Lbm
Lbf *
144 pulg*2
1 Btu
pulg2
1 ft2
778 lbf * ft
.
WB1 = 7.76 Btu
De la ecuación
Lbm
(B) WB1 = h9 – h1, se tiene que:
h1 = WB1 + h9
h1 = (7.76 + 376.2) Btu= 383.96
Lbm
Btu
Lbm
Estado 2: Líquido comprimido. Se aplica balance de energía en la unión, ya que solo se
conoce una sola propiedad en este punto.
Para determinar la fracción de flujo que se extrae hacia el calentador (y), se aplica un
balance de energía en el calentador cerrado:
(D)
Despejando se tiene:
(E)
Primero se deben ubicar las entalpías requeridas.
Estado 3: Vapor sobrecalentado, se requieren dos propiedades para entrar a la tabla,
en este caso se tiene presión y temperatura ( 2500 psia y 1600ºF):
h3 = 1832.6 Btu/Lbm y s3 = 1.7424 Btu/Lbm.ºR= s4 = s5
Estado 4: Vapor sobrecalentado. En este caso se lee la entalpía a una presión de 250
psia y s4 = s3 = 1.7424 Btu/Lbm.ºR. Al aplicar la interpolación lineal:
h4 = 1426.01 Btu/Lbm
Estado 5: Mezcla. Es necesario determinar la calidad, ya que al buscar en la tabla de
saturación, aparece líquido y vapor, para lo cual se debe aplicar la ecuación de la entalpía
de la mezcla:
h5 = hf5 + x.hfg5
En la tabla de saturación del agua:
hf5 a 2 psia= 94.02 Btu/Lbm
sf5 a 2 psia= 0.17499 Btu/Lbm.ºR
hfg5 a 2 psia = 1022.1 Btu/Lbm
sfg5 a 2 psia = 1.7448 Btu/Lbm.ºR
Es necesario conocer la calidad de la mezcla, esta se determina en función de la
Entropía:
x = S5 – Sf5 = 0.89
Sfg5
Ahora, si determinamos h5 = 1003.68 Btu/Lbm
Estado 6: Líquido saturado
h6 a 2 psia= 94.02 Btu/Lbm
Vf6 a 2 psia = 0.016230 ft3/Lbm
Estado 7: Líquido comprimido
h7 = h6 + WB2
WB2 = Vf6. ( P7 – P6)
Sustituyendo los valores conocidos de presión y el volumen específico del líquido
saturado (Vf6) ubicado en tabla a 2 psia, Queda: WB2 = 7.35 Btu/Lbm
h7
=
101.37 Btu/Lbm
Estado 8: Líquido comprimido. Se requieren dos propiedades para entrar a la tabla, en
este caso tenemos presión, Si observas bien el diagrama T-s, la T8 = T9 = 401.04 ºF
Se ubica en la tabla de líquido comprimido con ambas propiedades, interpolación doble,
se tiene:
h8 = 377.85 Btu/Lbm
Estado 9: Líquido Saturado. Se ubican los valores de propiedades a P9=250 Psia
T
(ºF)
h
(Btu/lbm)
401.04
376.2
S
(Btu/lbm
ºR)
0.5680
V
(ft3/lbm)
0.018653
Para determinar la fracción de flujo que se extrae hacia el calentador (y), se sustituye los
valores de las entalpías en el balance de energía en el calentador cerrado, Ec D:
377.85 – 101.37
. = 0.20
(1426.01- 101.37 – 376.2 + 377.85)
Sustituyendo en (C), se encuentra: h2 =
h2 = 383.96 Btu/Lbm * 0.20 + (1-0.20)* 377.85 Btu/Lbm = 379.07 Btu/Lbm
Ahora, se determinará la eficiencia térmica del ciclo:
 
T
wT ,s al  wB ,ent
qs um
Se debe conocer el trabajo real de la turbina, por:


Turbi na
wa ,real
Si se tiene la eficiencia de la turbina y las
entalpías para un proceso ideal, se puede
obtener el trabajo ideal que produce la
turbina
(E)
ws ,i deal
Ws,ideal= h3 - h4s = 1832.6 Btu/Lbm - 1426.01 Btu/Lbm
Ws,ideal = 406.59 Btu/Lbm
DE (E)
w
a ,real

Turbi na
*w
s ,i deal
= 0.81 * 406.59 Btu/Lbm = 329.27 Btu/Lbm
Se debe conocer el trabajo real de las bombas, por:
Bomba 
w
B ,ent
w
ws ,ideal

wa ,real
Como en este caso no se tiene la
eficiencia de la bomba, y solo se conoce
el trabajo ideal que produce la misma, se
busca el trabajo real en función de la
fracción de flujo.
h2 s  h1
h2 a  h1
 vf (P  P ) * y  vf (P  P ) * (1  y )
9
B ,ent
1
9
4
6
7
6
4
 w * y  w * (1  y )
B1
4
B2
4
Wb,ent = 7.76 Btu/Lbm * (0.20) + 7.35 Btu/Lbm * (1-0.20) = 7.43 Btu/Lbm
Se debe conocer el calor suministrado al ciclo el cual ocurre en la fuente de calor,
como lo es la caldera:
qsum = h3 – h2 = 1832.6 Btu/Lbm - 379.07 Btu/Lbm = 1453.53 Btu/Lbm
Entonces, el Rendimiento Térmico del ciclo,es:
 
T
wT ,s al  wB ,ent
qs um
= 329.27 Btu/Lbm – 7.43 Btu/Lbm = 0.22
1453.53 Btu/Lbm
El rendimiento obtenido es del 22 %, el aumento del mismo se puede lograr si al ciclo se
adapta un segundo calentador de agua de alimentación y la zona de recalentamiento, que
ayudarán a prevenir el excesivo contenido de humedad de la corriente que sale de la
turbina.
6. El agua es el fluido de trabajo en un ciclo Rankine. En la turbina entra vapor
sobrecalentado a 8Mpa y 480ºC. La presión del condensador es 8Kpa. La potencia neta
del ciclo es 100Mw. Considere que la turbina y la bomba tienen rendimientos
isoentropicos de 85% y 70% respectivamente. Determine para el ciclo:
a) Calor transferido al fluido de trabajo a su paso por el generador de vapor en Kw.
b) Rendimiento térmico
c) Flujo másico del agua de refrigeración en el condensador en Kg/hr si el agua entra en
este a 15ºC y sale a 35ºC sin pérdida de presión.
Solución:
Se muestra el esquema del ciclo Rankine simple:
Idealmente se cumplen los siguientes procesos:
1) Compresión isoentrópica en una bomba (1-2)
2) Adición de calor a P= ctte en la caldera. (2-3)
3) Expansión isentrópica en la turbina.(3-4)
4) Salida de calor a P= ctte en un condensador. (4-1)
Para resolver este tipo de problemas se pueden utilizar ciertas idealizaciones. Sin
embargo es necesario tomar en cuenta los rendimientos isoentrópicos que suministran en
el enunciado, ya que a través de ellos se podrán determinar trabajos de expansión y
compresión (reales).
Datos:
P4≈P1= 8 Kpa
W neto  100Mw
ηturb = 85%
ηbomba =70%
Se pide:
a) Q ent.  ? en Kw
b) ηt = ?
 agua,enf  ? en Kg/hr
c) m
SOLUCIÓN:
Aplicando un balance de energía en la caldera, despreciando energias cineticas y potenciales,
queda:
 h3  h2 r 
Q ent.  m
(ec.1)
Pero:
3  m
2  m
1  m
4  m
 ciclo
m
Se buscan las entalpias:
h3 en la tabla de V.S.C a 8Mpa y 480ºC, se requiere interpolar:
T(ºC)
h(Kj/Kg)
S(Kj/Kg.ºK)
450
3272
6.5551
480
h3 =?
S3 =?
500
3398.3
6.7240
Por interpolación lineal (calculadora hp) se obtuvo h3 = 3347.78Kj/Kg y S3 = 6.6564Kj/Kg.ºK
Nótese que la entropía en el estado 3 se buscó debido a que se utilizará posteriormente para
calcular la calidad, de esta manera se ahorra tiempo al no tener que ubicar nuevamente la tabla.
Para determinar h2r se aplica la sig ec:
(ec.2)
h1 = hf @8Kpa en tabla de agua saturada, interpolando:
P(Kpa) hf(Kj/Kg)
7.5
168.79
h8
h1 =?
10
191.83
h1 =173.398Kj/Kg.
wi = vf1. ( P2 – P1)
Wb = 0,001008 m3 / Kg . ( 8000 – 8) Kpa.
Sustituyendo en ec.2:
Ahora se determina el flujo másico:
 .wneto,real
Wneta,real  m
1Kj
1Kpa. m 3
= 8.0559 Kj/Kg
m 
Wneto,real
wneto,real
(ec.3)
wneto,real  wsal,real  went,real (ec.4)
(ec.5)
(
)
(ec.6)
h4 se determina por la ecuación de la entalpia de una mezcla:
(ec.7)
Donde X es la calidad y se determina por la siguiente ec:
(ec.8)
Interpolando se determinan las Sf4, Sfg4 y hfg4
P(Kpa) Sf4(Kj/Kg.ºK)
7.5
0.5764
h8
?
10
0.6493
Sf4 = 0.5909 (Kj/Kg.ºK),
Sf4(Kj/Kg.ºK) hfg4 (Kj/Kg)
7.6750
2406
?
?
7.5009
2392.8
Sfg4 =7.6401(Kj/Kg.ºK) y hfg4= 2403.36(Kj/Kg)
Sustituyendo en la ec.8
Sustituyendo en la ec.7
Sustituyendo en la ec.6
(
)
Sustituyendo en la ec.5
Pero:
(en la bomba)
Sustituyendo en la ec.4:
wneto,real  1076.401  11.5084  1064.89Kj / Kg
Sustituyendo en la ec.3:
m 
100000 Kj / seg
 93.906 Kg / seg
1064.891Kj / Kg
Sustituyendo en la ec.1:
Q ent.  93.06Kg / seg 3347.78  184.906Kj / Kg  294337.054Kwatt . (Rta a)
b) term 
Wneto
100000 Kj / seg

 0.3397  34%

Qent. 294337.054 Kj / seg
c) Despreciando las pérdidas de calor queda:
15ºC
35ºC
Q cedido.  Q abs. (ec.9)
 .qced  m
 .(h4  h1 )  93.06Kg / seg.(2081.42  173.398) Kj / Kg  177560.527 Kj / seg
Q cedido.  m
Y
 ref .Cp.(Tsal  Tent )
Q abs.  m
Sustituyendo en la ec.9:
 ref .Cp.(Tsal  Tent )
177560.527 Kj / seg  m
Se despeja el flujo másico del refrigerante:
 ref  177560.527 Kj / Kg / Cp.(Tsal  Tent ) (ec.10)
m
Para agua líquida →Cp=Cv=C (Del apéndice A.3 Cengel pag 726 4ta Ed), C=4.18Kj/Kg.ºC
Sustituyendo en la ec.10
m ref 
177560.527 Kj / seg
 2123.92 Kg / seg  7646147.10 Kg / hr
4.18Kj / Kg.º K .(35  15)º C
(Rta c)
7.- Considere la planta de vapor mostrada en la figura. El vapor entra a la turbina de alta
presión a 15Mpa y 600ºC, y se condensa a una presión de 10 Kpa. Si el contenido de
humedad a la salida de la turbina de baja no excede de 10.4 %, determine:
a) La presión a la que el vapor se debe recalentar
b) La eficiencia térmica del ciclo
Suposiciones: Es un ciclo ideal, en el que las irreversibilidades no ejercen cambios
significativos al sistema. Existen condiciones estables de operación, los cambios en las
energías cinética y potencial son despreciables.
Datos conocidos:
P2 = P3 = 15 Mpa
T3 = 600 ºC
P1 = P6 = 10 Kpa
(1 – X) = 10.4% = 0.104
Determinar:
a)P4 = ?
b) ηt = ?
PROCEDIMIENTO:
P4 = P5 = Precalentamiento
Analizo el punto 5, por tener más datos, para buscar la presión, los cuales son los
siguientes:
Idealmente:
T5 = T3 = 600ºC
S5 = S6 = Sf6 + X. Sfg6
(A)
Busco Sf 6 y Sfg6, en la tabla de saturación @10 Kpa:
Sf6 = 0.6493 Kj/ Kg.ºK
Sfg6 = 7.5009 Kj/ Kg.ºK
Sea: 1- X = 0,104; entonces X =( 0,896), que es la calidad que requiero para poder
determinar la entropía de la mezcla en el punto 6.
Sustituyendo en (A):
S5 = S6 = (0,6493 + 0,896. 7,5009) Kj/ Kg. ºK = 7,370 Kj/ Kg. ºK
Como ya tengo dos propiedades, puedo buscar P 5, ya que en este punto el vapor está
completamente sobrecalentado.
En la tabla de vapor sobrecalentado @ 7,370 Kj/ Kg. ºK y 600ºC, el valor es:
P5 = 4 Mpa = P4 ;
Rta a) 4 Mpa
b) ηt = ?
Se determina a partir de:
ηt = 1  qent 
qsal
wneto
qent
(B)
Para ahorrar tiempo, se recomienda buscar las entalpías en cada estado, ya que
generalmente se utilizan todas. Cuando se seleccione el valor de entalpías por tabla,
seleccione además otros datos de importancia, como volumen específico, o entropía, que
probablemente también se requieran para el cálculo.
Estado 1:
h1 = hf @ 10 Kpa en la tabla de saturación del agua
h1 = 191,83 Kj/ Kg
v1 = vf @ 10 Kpa en la tabla de saturación del agua; v 1 = 0,00101 m3 / Kg
Estado 2:
Aplicamos el balance de energía en la bomba
h2 = h1 + wb
(C)
El trabajo de la bomba se determina a partir de la siguiente ecuación:
Wb = vf1. ( P2 – P1)
(D)
Sustituyendo en (D), los valores conocidos, nos queda:
Wb = 0,00101 m3 / Kg . ( 15000 – 10) Kpa.
1Kj
1Kpa. m 3
= 15,14 Kj/Kg
Sustituyendo en (C)
h2 = (191,83 + 15,4) Kj/Kg ) = 206,97 Kj/ Kg
Estado 3:
Determinamos el estado, en este caso es un vapor sobrecalentado ya que @ 15 Mpa, la
Tsat= 342.24ºC, entonces, Tsist > Tsat.
En la tabla de V.S.C busco h3 y S3 @ 15 Mpa y 600ºC
h3 = 3582.3 Kj/ Kg
S3 = 6.6776 Kj / Kg. ºK
Estado 4:
P4 = 4 Mpa
S4 = S3 = 6.6776 Kj / Kg. ºK
Es de suponerse, que estamos en presencia de un vapor sobrecalentado, sin embargo, se
recomienda determinarlo, de la siguiente manera:
@ 4 Mpa, leemos Sf = 2,7964 Kj / Kg. ºK y Sg= 6,0701 Kj / Kg. ºK, entonces, Ssist > Sg,
se comprueba que es un V.S.C.
Ahora, leemos h4, interpolando, nos queda:
h4 = 3154,26 Kj / Kg. ºK
Estado 5:
En V.S.C @ T5 ≈ T3 = 600ºC, y S5 = 7,370 Kj/ Kg. ºK , leemos h5 = 3674,4 Kj/Kg
Estado 6:
Por ser mezcla, se busca la entalpía por la ecuación de mezcla.
h6 = hf6 + X. hfg6
@ 10 Kpa, hf6 = 191,83 Kj/ Kg y hfg6 = 2392,8 Kj/ Kg
Sustituyendo nos queda:
h6 = (191,83 + 0,896. 2392,8) Kj/ Kg = 2335,77 Kj/ Kg
Aplicando un balance de energía en el condensador:
qsalida = h6 – h1
qsalida = 2335,77 – 191,83 = 2143,94 Kj/ Kg
Aplicando un balance de energía en la caldera con recalentamiento:
qentrada = q I + q II = qcald + q rec = (h3 – h2) + (h5 – h4)
Al sustituir, las entalpías, resulta:
qentrada = 3895,38 Kj/ Kg
Finalmente, sustituimos en (B), para hallar la eficiencia térmica del ciclo rankine con
recalentamiento:
ηtérmica = 0,4496 ≈ 45%
8. Un ciclo real de potencia de potencia de vapor con regeneración, opera en tal forma
que las condiciones en la entrada de la turbina son: 400 psia y 900ºF, y en la salida llega
a 1 psia. Se utiliza un solo calentador cerrado que opera a 60 psia. Calcule:
a) El trabajo neto real si la turbina tiene una eficiencia isoentropica de 83%.
b) El flujo másico que requiere la turbina para producir una potencia neta de 300 Mw.
Datos:
P3= 400 psia
T3= 900ºF
P5= 1 psia
P4=60 psia
Se pide:
a) W neto,real=? a ŋt=83%
b) ṁ=? para Ẇ neta=300Mw
Determinamos las entalpias:
Estado 1: Liquido comprimido, podemos aplicar un balance de energía en la bomba.
h1 = h9 + wbII
WbII = vf9. ( P9 – P1)
(A)
(B)
Sustituyendo en (B), el volumen especifico del líquido leído en la tabla de saturación del
agua a 60 psia y las presiones conocidas nos queda:
WbII = 0,017325pie3/Lbm(400–60)psia.x(144/778.17) = 1.09Btu/Lbm
h9 =hf a 60 psia en tabla de saturación. Como la temperatura de saturación en 8 se
alcanza a la presión de extracción, las entalpias en 8 y 9 se pueden considerar iguales.
Sustituyendo en (A)
h1 = (1.09 + 262.25) Btu/Lbm) = 263.34Btu/Lbm
Estado 2: líquido comprimido. Aplicamos un balance de energía en la unión, ya que solo
se conoce una sola propiedad en este punto.
h2 = h1.y + (1-y).h8 (C)
Para determinar la fracción de flujo que se extrae hacia el calentador (y), se aplica un
balance de energía en el calentador cerrado:
h4.y + h7 .(1-y)= h9.y + h8. (1-y)
Despejamos la y:
Sustituyendo en (C) encontramos h 2:
h2 = 262.42Btu/Lbm
Estado 3: Vapor sobrecalentado, se requieren dos propiedades para entrar a la tabla, en
este caso tenemos presión y temperatura ( 400 psia y 900ºF):
h3 = 1470.1 Btu/Lbm y s3 = 1.7252 Btu/Lbm.ºR= s4 = s5
Estado 4: Vapor sobrecalentado.
En este caso leemos la entalpía a una presión de 60psia y s4 = s3 = 1.7252 Btu/Lbm.ºR.
Al aplicar la interpolación lineal nos queda:
h4 = 1243.89 Btu/Lbm
Estado 5: Mezcla
Es necesario determinar la calidad, ya que al buscar en la tabla de saturación, aparece
líquido y vapor, para lo cual se debe aplicar la ecuación de la entalpía de la mezcla:
h5 = hf5 + x.hfg5
hf5 a 1 psia= 69.74Btu/Lbm
hfg5 a 1 psia = 1036 Btu/Lbm
x =?
sf5 a 1 psia= 0.13266 Btu/Lbm.ºR
sfg5 a 1 psia = 1.8453 Btu/Lbm.ºR
Ahora, si determinamos h5 = 960.7Btu/Lbm
Estado 6: Liquido saturado
h6 a 1 psia= 69.74Btu/Lbm
vf6 a 1 psia = 0.016136 Btu/Lbm
Estado 7: Liquido comprimido
h7 = h6 + wbI
(D)
WbI = vf6. ( P7 – P6)
Sustituyendo el volumen especifico del liquido leído en la tabla de saturación del agua a 1
psia y las presiones conocidas nos queda:
WbI= 0,016136pie3/Lbm(400–1)psia.x(144/778.17) = 1.191Btu/Lbm
Sustituyendo en (D)
h7 = (69.74+1.191) Btu/Lbm) = 70.93 Btu/Lbm
Estado 8: Liquido saturado. Se consigue a la temperatura de saturación que se alcanza a
la presión de extracción. Por esta razón, las entalpías en los estdos 8 y 9 son
aproximadamente iguales:
h8 = h9 = 262.25 Btu/Lbm
Ahora procedemos a determinar el trabajo neto real:
w neto,real = ŋ x wneto,ideal
(E)
wnetoideal = wt-wbI - wbII
(F)
Aplicamos un balance de energía en la turbina:
h3 = y.h4 + h5.(1-y) + wt
Despejando y sustituyendo, calculo el trabajo producido por la turbina:
wt = 463.24 Btu/Lbm
Ahora determinamos el trabajo neto ideal sustituyendo en (F)
wnetoideal = 463.24-1.191-1.09=460 Btu/Lbm
Sustituyendo en (E):
w neto,real = 0.83x460= 381.8Btu/Lbm
c) Fjujo másico:
 .wneto,real
Wneta,real  m
Se despeja el flujo másico:
m 
W neto, real
(G)
wneto, real
W
= 300Mw=1023,9.106 Btu/hr
neto, real
wneto,real = wturb,real – wbI –wbII
wneto,real = 381.8 – 1.19 – 1.09 = 379.52 Btu/Lbm
Finalmente el flujo másico sera:
m = 1023,9.106 Btu/hr/ (379.52Btu/Lbm) = 2697881.53 Lbm/hr = 44964.69Lbm/min