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 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru 1.3. Teorema de Gauss
La ley de Coulomb y el principio de superposición permiten de una manera completa describir el campo
electrostático de un sistema dado de cargas en el vacío. Sin embargo, las propiedades del campo
electrostático se pueden expresar en una forma más general, sin necesidad de tener en cuenta la
representación coulombiana del campo de una carga puntual.
Introduzcamos una nueva magnitud física que caracteriza el campo eléctrico: el flujo Φ del vector
intensidad del campo eléctrico. El concepto de flujo del vector
es análogo al concepto de flujo del
vector velocidad al estudiar la corriente del líquido no comprimible. Supongamos que en el espacio
donde se ha creado un campo eléctrico se encuentra cierta superficie suficientemente pequeña Δ . El
producto del módulo del vector con el área Δ y el coseno del ángulo a entre el vector y la normal
a la superficie, se denomina flujo elemental del vector intensidad a través del elemento de superficie Δ
(fig. 1.3.1):
ΔΦ
donde
·Δ
Δ cos
Δ ,
es el módulo de la componente normal del campo
Figura 1.3.1. Sobre la definición de flujo ΔΦ.
Cuando el elemento de superficie tiende a cero, Δ
0, tenemos que el flujo elemental
a través de
una porción de superficie de área dS, es igual a la magnitud física escalar definida por la igualdad
dΦ
·
d cos
d .
El flujo total del campo eléctrico a través de la superficie S se halla sumando o integrando todos los flujos
elementales:
Φ
En este caso todos los vectores
superficie S.
·
cos
, normales a las áreas dS, deben dirigirse a un mismo lado de la
Analicemos ahora una superficie cualquiera cerrada S. Si dividimos esta superficie en superficies
elementales Δ , definimos los flujos elementales ΔΦ del campo
a través de estas superficies
elementales, y luego sumamos, como resultado obtenemos el flujo total Φ del vector
a través de la
superficie cerrada S (fig. 1.3.2):
Φ
ΔΦ
,
En el caso de una superficie cerrada siempre se elige la normal externa.
1 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru figura 1.3.2.
Cálculo del flujo a través de cualquier superficie cerrada S.
O en forma integral
·
Φ
cos
Teorema de Gauss:
El flujo del vector intensidad del campo electrostático
igual a la suma algebraica de las cargas eléctricas
superficie, dividida entre la constante eléctrica :
Φ
,
a través de cualquier superficie cerrada es
, … , , que se encuentran dentro de dicha
1
·
En el caso del campo en un medio con permeabilidad dieléctrica
Φ
.
tenemos
1
·
.
y el teorema de Gauss toma
En este caso se introduce el vector desplazamiento eléctrico
la forma
Φ
·
.
Para demostrar el teorema de Gauss veamos primero una superficie esférica
en el vacío, en cuyo
centro se encuentra una carga puntual q. El campo eléctrico en cualquier punto de la esfera es
perpendicular a dicha superficie y es igual en módulo a
1
4
2 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru donde R es el radio de la esfera . El flujo Φ a través de la superficie esférica es igual al producto del
campo
por el área de la esfera 4
. Por consiguiente Φ
Rodeemos ahora la carga puntual con cualquier superficie cerrada
(fig. 1.3.3).
radio
y analicemos una esfera auxiliar de
Figura 1.3.3.
Flujo del campo eléctrico de una carga puntual a través
de una superficie cerrada cualquiera S que encierra la
carga.
Veamos el cono con un pequeño ángulo sólido ΔΩ en su vértice. Este cono abarca sobre la esfera un
área pequeña Δ y sobre la superficie S – un área ΔS. Los flujos elementales ΔΦ y ΔΦ a través de
estas áreas son iguales ya que
ΔΦ
E ΔS ,
ΔΦ
EΔS cos α
EΔS
ΔS cos α es el área abarcada por el cono con ángulo sólido ΔΩ sobre la superficie de la
Pero ΔS
esfera de radio r.
Como /
/ y Δ /Δ
/ entonces ΔΦ /ΔΦ 1, es decir ΔΦ
ΔΦ. De donde se deduce
que el flujo total del campo eléctrico de una carga puntual a través de cualquier superficie que encierra
esta carga, es igual al flujo Φ a través de la superficie esférica auxiliar:
Φ
Φ
De la misma manera se puede mostrar que si la superficie cerrada S no abarca la carga puntual q,
entonces el flujo Φ 0. Este caso está representado en la fig. 1.3.2. Todas las líneas del campo de la
carga puntual atravisan por completo la superficie cerrada S. Dentro de la superficie S no hay cargas, por
eso en esta región las líneas de campo no terminan ni comienzan.
La generalización del teorema de Gauss para el caso de cualquier distribución de cargas surge del
principio de superposición. El campo de cualquier distribución de cargas se puede representar como la
de las cargas puntuales. El flujo total Φ de un sistema de
suma vectorial de los campos eléctricos
cargas a través de una superficie cerrada cualquiera S será igual a la suma de los flujos Φ de los
se encuentra dentro de la
campos eléctricos de cada una de las cargas por aparte. Si la carga
superficie S, su aporte al flujo total es igual a / ; si ella, por el contrario, se encuentra fuera de la
superficie entonces su aporte es igual a cero.
3 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru De esta manera el teorema de Gauss se ha demostrado.
El teorema de Gauss es una consecuencia de la ley de Coulomb y el principio de superposición. Pero si
aceptamos la afirmación contenida en este teorema como un axioma inicial, entonces es la ley de
Coulomb la que viene a ser consecuencia del teorema de Gauss. Por eso el teorema de Gauss a veces
se llama formulación alternativa de la ley de Coulomb.
Usando el teorema de Gauss se puede en muchos casos calcular fácilmente la intensidad del campo
eléctrico alrededor de un cuerpo cargado si la distribución dada de cargas tiene cierta simetría y la
estructura general del campo se puede predecir con anticipación. Para esto hay que elegir una superficie
cerrada del tal modo que en la expresión del flujo, el vector E (o el vector D) se pueda sacar fuera del
signo de la integral de superficie. Esto se puede hacer, por ejemplo, para los campos creados por cargas
muy simples simétricamente situadas (línea, plano, esfera, etc., cargados.)
Como ejemplo nos puede servir el problema de hallar el campo de un cilindro hueco largo de paredes
delgadas y radio R, cargado homogéneamente con densidad lineal de carga . Este problema tiene
simetría axial, por lo cual el campo eléctrico tiene que estar dirigido en dirección del radio. Por eso, para
aplicar el teorema de Gauss se elige una superficie cerrada S en forma de cilindro coaxial de cierto radio
r y longitud l, cerrado en sus partes transversales. (fig. 1.3.4).
Figura 1.3.4.
Cálculo del campo de un cilindro cargado
homogéneamente. OO' – eje de simetría.
Cuando r = R todo el flujo del campo eléctrico va a pasar a través de la superficie principal del cilindro,
cuya área es igual a 2 , ya que el flujo por las dos bases es igual a cero. Por el teorema de Gauss no
da como resultado:
Φ
2
4 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru De donde
2
Como se puede apreciar, este resultado no depende del radio R del cilindro cargado, lo que significa que
podemos aplicar este resultado al hallazgo del campo de un hilo largo cargado homogéneamente.
Para hallar el campo dentro del cilindro cargado, hay que construir una superficie cerrada para el caso
cuando r < R. Debido a la simetría del ejercicio el flujo del vector intensidad a través de la superficie
principal
del
cilindro,
debe
ser
en
este
caso
también
igual
a
Φ
2 . De acuerdo al teorema de Gauss, este flujo es proporcional a la carga que se encuentra
dentro de la superficie cerrada. Dicha carga es igual a cero. De aquí se deduce que el campo eléctrico
dentro del cilindro hueco cargado homogéneamente es igual a cero.
De la misma manera se puede aplicar el teorema de Gauss para determinar el campo eléctrico en
muchos otros casos, cuando la distribución de las cargas tiene cierta simetría, por ejemplo simetría con
respecto a un centro, a un eje o a un plano. En cada uno de estos casos hay que elegir una superficie
gaussiana cerrada conveniente. Por ejemplo en el caso de simetría central, la superficie gaussiana
puede ser una superficie esférica con centro en el punto de simetría. En el caso de simetría axial la
superficie gaussiana puede ser un cilindro coaxial cerrado por los lados transversales (como en el
ejemplo anterior). Si la distribución de cargas no tiene ninguna simetría y la estructura general del campo
no se puede predecir, entonces el teorema de Gauss no facilita el problema de hallar el campo.
Veamos un ejemplo más sobre la distribución simétrica de cargas. Hallemos el campo de un plano
cargado homogéneamente con densidad de carga superficial (fig. 1.3.5).
Figura 1.3.5.
Campo de un plano cargado homogéneamente.
– densidad superficial de la carga. S –
superficie gaussiana cerrada.
En este caso la superficie gaussiana S es conveniente elegirla en forma de cilindro de cierta longitud,
cerrada por los lados transversales. El eje del cilindro está dirigido perpendicularmente al plano cargado,
y sus lados transversales localizados a una misma distancia de él. Por simetría, el campo en cualquier
punto del plano cargado debe estar dirigido en dirección de la normal al mismo plano. Por el teorema de
Gauss tenemos:
2 Δ
Δ
,
2
Esta expresión para el campo eléctrico de un plano cargado homogéneamente se puede aplicar también
en el caso de planos de dimensión finita siempre y cuando la distancia desde el punto, en el cual se está
5 Clases de Electromagnetismo. Ariel Becerra 2007.www.fisica.ru hallando el campo, hasta el plano debe ser de dimensiones mucho menores que las dimensiones del
plano.
El lector puede demostrar de la misma manera que el vector desplazamiento,
, sobre una
superficie metálica a una distancia infinitesimal de ella es
, es decir igual a la magnitud de la carga
desplazada por el campo desde dentro del conductor, en unidad de superficie. De aquí surge el nombre
de “vector desplazamiento eléctrico”. De igual manera el campo eléctrico en medio de las placas de un
capacitor es la suma de los campos correspondientes a cada una de las placas:
2
2
Al comparar los ejemplos del campo sobre una superficie metálica con el de un plano surge a primera
vista cierta contradicción: en ambos casos tenemos superficies cargadas, pero en ellas el campo se
diferencia en el doble. En realidad no hay ninguna contradicción. En el caso del plano, obtuvimos el
campo generado solamente por las cargas del plano, mientras que en el caso de la superficie, el campo
sobre ella, es la suma de el campo de las cargas de la superficie más el campo que empuja las cargas
hacia la superficie, éste puede ser un campo externo de cargas negativas que no se ve a primera vista.
Ecuación de Poisson:
En el cálculo vectorial se muestra que el límite de la relación del flujo de cualquier vector
a través de
una superficie cerrada S con la magnitud del volumen encerrado por la superficie, cuando
0 no
depende de la forma de la superficie S. El límite de esta relación lleva el nombre de divergencia del
y se denota por div . Es decir, por definición (primeros dos términos) y aplicando el teorema
vector
de Gauss (tercer término) obtenemos
div
La ecuación div
lim
se llama ecuación de Poisson.
Recomendaciones a la solución de problemas utilizando la ley de Gauss:
1. Leer el problema y sacar del texto la mayor cantidad de datos posible.
2. Determinar si el campo tiene algún tipo de simetría, y si lo tiene, determinar el tipo de simetría
(por ejemplo para una carga puntual la simetría es central, es decir el campo sale de un centro o
un punto, para un cuerpo cilíndrico cargado, la simetría es cilíndrica, para una esfera cargada la
simetría es central ya que todo el campo converge a un punto, el centro de la esfera, etc.)
3. Dibujar una superficie gaussiana con radio desde el centro de simetría hasta el punto donde se
quiere hallar el campo. La superficie gaussiana debe ser simétrica y acomodada al problema
dado para facilitar los cálculos. En cada caso hay que elegir una superficie gaussiana cerrada
conveniente. Por ejemplo en el caso de simetría central, la superficie gaussiana puede ser una
superficie esférica con centro en el punto de simetría. En el caso de simetría axial la superficie
gaussiana puede ser un cilindro coaxial cerrado por los lados transversales (como en el ejemplo
anterior). Si la distribución de cargas no tiene ninguna simetría y la estructura general del campo
no se puede predecir, entonces el teorema de Gauss no facilita el problema de hallar el campo.
4. Escribir la expresión del teorema de Gauss para la superficie gaussiana:
Φ
1
·
.
5. En el caso de campos de cuerpos con dimensiones infinitas, se reemplaza la carga por la
densidad de carga de acuerdo a las fórmulas de densidad lineal, superficial, volumétrica de
carga.
6. Tener en cuenta en qué partes de la superficie gaussiana el campo es paralelo o perpendicular
a la superficie. Allí donde es paralelo a la superficie (o perpendicular a la normal), el flujo es
igual a cero.
Problemas recomendados: www.fisica.ru ÆEjercicios con soluciones. Ejercicios 424, 425, 426,430.
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