Posición Angular s θ ( en rad ) = r 1 rev = 360 = 2π rad D θ s 1 rad = 57.3D = 0.159 rev Desplazamiento Angular ∆θ = θ 2 − θ1 Velocidad Angular de un Cuerpo Rígido Velocidad angular promedio ∆θ θ 2 − θ1 ω= = ∆t t2 − t1 Velocidad angular instantánea ∆θ d θ = ω = lim ∆t → 0 ∆ t dt Aceleración Angular de un Cuerpo Rígido Aceleración angular promedio ω2 − ω1 ∆ω α= = t2 − t1 ∆t Aceleración angular instantánea ∆ω d ω = α = lim ∆t → 0 ∆ t dt Movimiento rotacional con aceleración angular constante ∆ω ω − ω 0 = α =α = ∆t t −0 Resolviendo por ω tenemos: ω = ω0 + α t Esta ecuación es la análoga a la ecuación usada en movimiento lineal con aceleración constante. v = v0 + a t En general las ecuaciones derivadas en el capítulo 2 para movimiento lineal uniforme también aplican al caso rotacional con aceleración angular constante si hacemos la siguiente equivalencia: Caso lineal Caso rotacional x θ v ω a α Las ecuaciones rotacionales son: ω = ω0 + α t 1 2 θ = θ 0 + ω0t + α t 2 ⎛ ω + ω0 ⎞ ∆θ = θ − θ 0 = ω t = ⎜ ⎟t ⎝ 2 ⎠ 2 2 ω = ω 0 + 2α (θ − θ 0 ) Ejemplo: Un disco compacto gira a partir de reposo a 500 rev/min en 5.5 s. Determina (a) su aceleración angular, asumiendo es constante, (b) cuántas revoluciones da en 5.5 s. y x z Velocidad lineal de un punto del disco La partícula i en la posición Pi recorre una distancia dsi = r dθ La velocidad es un vector tangencial de magnitud dsi dθ vi = = ri dt dt vi = riω Aceleración lineal de un punto del disco El componente tangencial de la aceleración lineal es: dvi dω ai , t = = ri dt dt ai , t = riα El componente radial es ai , c 2 i v 2 = = riω ri Ejemplo (continuación): Para el disco compacto anterior, determina (a) la velocidad lineal de una hormiga que está parada a 6 cm del centro cuando el disco rota a 500 rev/min (b) la aceleración tangencial y la radial en ese momento y (c) la magnitud y dirección de la aceleración lineal total. Naturaleza vectorial de cantidades angulares En general, desplazamiento angular NO es un vector (lo es sólo para desplazamientos infinitesimales)