del pozo puede llegar a producir un cambio brusco del estado base

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del pozo puede llegar a producir un cambio brusco del estado base, generándose de esta manera
diferentes transiciones de fase correspondientes a los puntos de corte de estas curvas.
El cruce en la figura 4.3b, para L = L 1 , se asocia a una transición del tipo de Wigner[4], lo cual
indica que para concentraciones de impurezas correspondientes a separaciones promedio entre
impurezas del orden de 100Á, el estado base sufre un cambio desde un
5
R = 1 00
R=50Á
4
3
-1)+D"
2
DoDo
-2 0
50
100
150
L (A)
200
250
100
200
300
400
L (A)
Figura 4.3a
Figura 4.3b
2,4
2,0
100
200
L (A)
300
400
0 , 8 — 134.1).—
50
100
150 200
L (A)
Figura 4.3e
100 200 300 400
L ( A)
Figura 4.3d
Figura 4.3c
0
0
250
Figura 4.3. energía de enlace en función del ancho del pozo
para tres complejos D°D°, D'Er y D2° confinados en un pozc
cuántico de GaAs-Ga07A103As y tomando cuatro separaciones
entre impurezas: R = 50A, R = 100Á, R =120A, R = 200 A y R
= 800 Á
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complejo covalente (D 2°) hacia un complejo iónico (13 +D"), a medida que el ancho del pozo se hace
mayor que L 1 . De otro lado se observa que la curva para D°D°(Fig. 4.3c) presenta dos cruces con
el eje de las abscisas, indicando de esta manera que para estas concentraciones, solo existe un
pequeño intervalo del ancho del pozo (L i<L<L2), para el cual estado base correspondiente a dos
impurezas D° aisladas es estable respecto de la reacción D°D° --> D2 F + é.
En la figura 4.3d se presenta un cruce entre las curvas D°D° y D +D" en el punto L = L3, indicando
de esta manera la existencia de inestabilidades respecto del mecanismo de transición de la carga;
con la posible formación de estados excitónicos de carga. En esta misma figura se puede
encontrar que para valores de L > L3 el estado base es un excitón con transferencia de carga,
mientras que para L < L3 la brecha de energía entre estos estados se hace tan pequeña que la
concentración de excitones con transferencia de carga puede llegar a hacerse tan grande,
posibilitando de esta manera la posible formación de un líquido excitónico[53-55].
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CONCLUSIONES
A partir de los resultados obtenidos en el desarrollo de este trabajo se llega a las siguientes
conclusiones generales:
Los espectros energéticos de los complejos bihidrogenoides, y D2, confinados en pozos
cuánticos de GaAs-Ga i _xAlxAs, son extremadamente sensibles a cambios relacionados con la
geometría de la estructura: Dimensionalidad del espacio, posición de las impurezas en el pozo y
campos externos. Cada uno de estos factores influye de manera diferente, así: el confinamiento
hace que los niveles energéticos se bajen, llegando a ser más profundo al momento de producirse
el desbordamiento de la función de onda por encima de la barrera de potencial. El efecto de los
campos magnéticos es hacer que la energía de enlace crezca, haciendo que las impurezas sean más
profundas. El efecto contrario se obtiene alejando las impurezas del centro del pozo, en este caso
la asimetría de las función de onda sumada al efecto que ejerce el potencial repulsivo de la
barrera, alejando el centro de distribución electrónica del núcleo y disminuyendo la interacción
Coulombiana, hacen que las impurezas que se encuentran más cerca del borde sean menos
profundas y más fáciles de ionizar que las localizadas en el centro del pozo.
En la gráfica 5.1 se muestra la forma como están distribuidos los niveles energéticos, respecto de
la energía del electrón libre, K 2 , en el pozo, para los diferentes complejos bihidrogenoides que se
estudiaron, adicionalmente se colocaron la de las impurezas D° y D.
K2
0.65 tlEg
Eg(GaAs) D.
1
0.35 kg
D; Eg (Ga i_x AlxAs)
DZ
1
Figura 5.1 Niveles de energía para los sistemas de pocas partículas D°, ET, D 2+ y
D 20 , confinados en pozos cuánticos de GaAs- Ga i _xAlxAs y sus respectivas
energías de enlace.
De acuerdo con los resultados obtenidos en el capítulo 2 y 3 se puede comprobar que el sistema
para el cual es más dificil transferir un electrón a la banda de conducción en sistemas 2D es el del
D 2± (6.3 Ry*), mientras que la dificultad es menor para el complejo molecular D2° (3.7 Ry*). No
obstante, de la literatura[15] se sabe que el electrón más fácil de transferir a la banda de
conducción en sistemas 2-D es el del ión D .
El método de ES con funciones uniparamétricas de Bastard, resultó ser una herramienta muy útil,
rápida y sencilla a la hora de analizar el espectro energético del complejo molecular D2°, bajo
condiciones de fuerte confinamiento. Este modelo, en el cual se sobrestima la correlación