Polarización [1]Un dieléctrico polarizado se puede considerar como un conjunto muy numeroso de pequeños dipolos en el vacío. Para caracterizar dicho conjunto de dipolos se introduce el concepto de polarización de la forma siguiente: La polarización se dé fi no como el momento dipolar por unidad de volumen cuando dicho volumen es muy pequeño; en forma matemática: Donde ∆p = Σpm es la suma vectorial de todos los momentos dipolares que existen en el volumen elemental ∆v ; pm es el momento dipolar de cada átomo o molécula en ∆v. Como en todas las magnitudes que representan un valor medio, la polarización asocia a cada punto, cuyo entorno es el volumen ∆v un vector P que es el valor medio de los momentos dipolares de los átomos o moléculas existentes en el citado volumen. ∆v se considera muy pequeño en comparación con las dimensiones del sistema, pero en su interior existe un gran número de moléculas o átomos con momentos pm. La polarización P es por tanto una función de punto que caracteriza al dieléctrico desde un punto de vista macroscópico. Dado que las dimensiones de p son carga por distancia 𝑚𝑐 ; las dimensiones del vector polarización serán 𝑐/𝑚2 es decir la unidad de medida de P en el SI es el culombio partido por metro cuadrado 𝑐/𝑚2 . Según Victoriano López Rodríguez. Carga inducida Cuando se inserta un material dieléctrico entre las placas de un capacitor al mismo tiempo que la carga se mantiene constante, la diferencia de potencial entre aquéllas disminuye en un factor K. Por lo tanto, el campo eléctrico entre las placas debe reducirse en el mismo factor. Si E0 es el valor con vacío y E es el valor con dieléctrico, entonces: Carga inducida Como la magnitud del campo eléctrico es menor cuando el dieléctrico está presente, la densidad superficial de carga (que crea el campo) también debe ser menor. La carga superficial en las placas conductoras no cambia, pero en cada superficie del dieléctrico aparece una carga inducida de signo contrario (figura 24.15). Originalmente, el dieléctrico era neutro y todavía lo es; las cargas superficiales inducidas surgen como resultado de la redistribución de la carga positiva y negativa dentro del material dieléctrico. Se supondrá que la carga superficial inducida es directamente proporcional a la magnitud del campo eléctrico E en el material; de hecho, éste es el caso de muchos dieléctricos comunes. (Esta proporcionalidad directa es análoga a laley de Hooke para un resorte.) En este caso, K es una constante para cualquier material en particular. Cuando el campo eléctrico es muy intenso o si el dieléctrico está hecho de ciertos materiales cristalinos, la relación entre la carga inducida y el campo eléctrico es más compleja; no consideraremos aquí este tipo de casos.
