Difracción significa cambio de dirección del rayo (vector de Poynting
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CLASE 9 Difracción Videos Caso Fraunhoffer Difracción significa cambio de dirección del rayo (vector de Poynting) de una onda debido a la interacción con un obstáculo laserRendija.mpg laserRendijaVar.mpg OEMrendija.mpg redes.mpg rendijasBlanca.mpg SingleSlit Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 CLASE 11 Difracción CLASE 11 Difracción Una explicación simple surge del principio de Huygens: “todo punto alcanzado por un frente de onda se comporta como un emisor secundario” Al observador llegan los vectores de Poynting generados por esos emisores secundarios Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer r0 0 x r0 + x sen θ θ r0 + d sen θ d Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 1 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer k d s in θ Para estos ángulos de observación I = 0 r0 0 r0 + x sen θ k d s in θ θ x k d s in θ = 2 m π ⇒ d s in θ = λ ⇒ d ia g ra m a fa s o ria l c e rra d o r0 + d sen θ d Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer Sitio de Franco García: difracción. r0 0 x r0 + x sen θ θ r0 + d sen θ d d φ%r = ∫ 0 α = E s in α ⋅ e i ( k r0 + k x s e nθ − ω t ) d x = E ⋅ e i ( k r0 − ω t + α ) d α k d s in θ 2 Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer r0 r0 0 x 0 r0 + x sen θ θ x r0 + d sen θ d I = I m ax r0 + x sen θ θ r0 + d sen θ s in 2 α α 2 Larrondo – Física 3 – 2009 α = k d s in θ 2 d I = I m ax s in 2 α α 2 α = k d s in θ 2 Larrondo – Física 3 – 2009 2 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer Diagramas polares vs. cartesianos OEMrendija.avi •Otro método: •Partir de la ecuación 3.2:07 de interferencia de N fuentes idénticas espaciadas NkD sin sin θ 2 E = E0 kD sin sin θ 2 Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 CLASE 11 Rendija Rectangular Larga Difracción de Fraunhöfer • Calcular el límite Determinación del ancho de una rendija a partir del diagrama de difracción N →∞ D→0 ND = d Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 Clase 12 Interferencia-Difracción de Fraunhoffer combinadas para rendijas rectangulares largas Difracción de Fresnel para abertura Circular Larrondo – Física 3 – 2009 3 Del patron de scattering podemos inferir cómo es el material Factor de Estructura I (θ ) = I max kd sin 2 sin θ 2 2 kd sin θ 2 kD sin 2 N sin θ 2 2 kD sin sin θ 2 Factor de forma Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 Deduzca la estructura de las rendijas • Todos estos diagramas de intensidad son estacionarios redes.mpg De cada imagen deducir cómo está hecha la diapositiva • Su forma se demuestra empleando fasores • Corresponden a la configuración de Fraunhoffer • VER EJEMPLOS FRANCO GARCÍA Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 4 Fin clase 9 Larrondo – Física 3 – 2009 Larrondo – Física 3 – 2009 5
