SONIDO Y EL OIDO 1 Marcos Guerrero 2 Marcos Guerrero Ondas sonoras 3 Definición Es una onda longitudinal en un medio. La cual puede ser descrita matemáticamente de la siguiente manera: Onda de desplazamiento que se propaga en la dirección +x y( x, t ) A cos(kx t ) Marcos Guerrero 4 Onda sonora como fluctuaciones de presión Marcos Guerrero 5 Marcos Guerrero 6 Marcos Guerrero 7 Onda de presión que se propaga en la dirección +x p( x, t ) BkAsen(kx t ) La máxima fluctuación de presión la obtenemos de: pmáx BkA Marcos Guerrero 8 La Onda de desplazamiento y la onda de presión estan desfasadas 900 Marcos Guerrero 9 Problema Marcos Guerrero 10 Solución Marcos Guerrero 11 Propagación del sonido y el oído Ing. Marcos Guerrero 12 Marcos Guerrero 13 Marcos Guerrero 14 Rapidez de las ondas sonoras De manera similar a la rapidez de una onda transversal en una cuerda tenemos: Marcos Guerrero 15 Rapidez de una onda longitudinal en un fluido v B Donde la rapidez del fluido depende únicamente del modulo volumétrico B y de la densidad p del medio. Rapidez de una onda longitudinal en una varilla solida v Y Donde la rapidez del fluido depende únicamente del modulo de Young y de la densidad p del medio. Marcos Guerrero 16 Marcos Guerrero 17 Rapidez del sonido en gases Conociendo la expresión para el modulo volumétrico de un gas tenemos: B p 0 Donde p0 es la presión de equilibrio del gas y la cantidad se denomina la razón de capacidades caloríficas. Dado que la densidad de un gas también depende de la presión, que a su vez depende de la temperatura. Por lo tanto: v RT M T: Temperatura. M: Masa molar. : Razón de capacidades caloríficas. R: Constante de los gases ideales R 8.1314472J / mol * K Marcos Guerrero 18 Problema Marcos Guerrero 19 Solución Marcos Guerrero 20 Intensidad del sonido (I) Se define como la potencia por unidad de área que es recibida por el observador (es medida en W.m-2 ) . P I A La intensidad de una onda es proporcional al cuadrado de su amplitud y del cuadrado de la frecuencia I A2 f 2 Ing. Marcos Guerrero 21 Intensidad sonora Utilizando la ecuación de la onda sonora y la onda sonora en fluctuaciones de presión tenemos: La intensidad es por definición el valor promedio de p(x,t)v(x,t). Para la cualquier valor de x, el valor medio de la funciónsen 2 ( kx t ) durante un periodo T 2 es 1/2: 1 2 I BkA 2 Marcos Guerrero 22 Utilizando las relaciones ecuación a la forma: vk y v2 B / , podemos transformar la 1 2 2 I B A 2 Suele ser mas útil expresar I en términos de la amplitud de presión vk , y usando v 2 B / vemos que: 2 p m ax y 2 p max p max I 2 v 2 B Marcos Guerrero 23 Problema Marcos Guerrero 24 Solución Marcos Guerrero 25 NIVELES Un NIVEL es el logaritmo de la razón de una cantidad dada Respecto de una cantidad de referencia del mismo tipo. Al definir un nivel es preciso indicar la base del logaritmo, la cantidad de referencia y el tipo de nivel (por ejemplo, nivel de presión sonora o nivel de potencia sonora o nivel intensidad sonora) 26 NIVEL DE INTENSIDAD SONORA Emisión de sonido por una fuente I d 10 log10 I0 Intensidad de referencia: I0 = 10-12 Wm-2 • Umbral de audición: 10-12 Wm-2(0 dB) • Umbral de dolor: 1 Wm-2(120 dB) • Estos valores están dados a una frecuencia de 1000 Hz Ing. Marcos Guerrero 27 Marcos Guerrero 28 Problema Marcos Guerrero 29 Solución Marcos Guerrero 30 Marcos Guerrero 31 Resonancia La resonancia es un fenómeno que se produce cuando un cuerpo capaz de vibrar es sometido a la acción de una fuerza periódica, cuyo periodo de vibración es igual al periodo de vibración característico de dicho cuerpo. Si una fuerza periódica se aplica a tal sistema, la amplitud del movimiento resultante es mayor cuando la frecuencia de la fuerza aplicada es igual a una de las frecuencias naturales del sistema Marcos Guerrero 32 Ondas sonoras estacionarias y modos normales Nodo de desplazamiento: Se refiere a puntos en los que las partículas tienen cero desplazamiento. Antinodo de desplazamiento: Se refiere a puntos en los que las partículas tienen máximo desplazamiento. Nodo de presión: Punto de una onda sonora estacionaria en el que la presión y densidad no varían. Antinodo de presión: Punto de una onda sonora estacionaria en el que la presión y densidad son máximas. Un nodo de presión siempre es un antinodo de desplazamiento y un antinodo de presión siempre es un nodo de desplazamiento. Marcos Guerrero 33 Marcos Guerrero 34 Tubo de órgano e instrumento de aliento Un tubo de órgano abierto en ambos extremos se llama “tubo abierto” Marcos Guerrero 35 Para todo modo normal de un tubo abierto, la longitud L debe ser un numero entero de medias longitudes de onda y las longitudes de ondas posibles n , están dadas por: Ln n 2 ó 2L n n (n=1,2,3…) Por lo tanto, todas las frecuencias de modo normal para un tubo abierto por ambos extremos están dados por: nv fn 2L (n=1,2,3…) f n nf1 Marcos Guerrero 36 Un tubo abierto en el extremo izquierdo pero cerrado en el derecho, se llama tubo cerrado. Marcos Guerrero 37 Frecuencia fundamental para tubo cerrado v f1 4L Las posibles longitudes de ondas están dadas por: Ln n ó 4 4L n n (n=1,3,5…) Las frecuencias de modo normal están dadas por: nv f1 4L (n=1,3,5…) Solo son posibles armónicos impares. Marcos Guerrero 38 Problema Marcos Guerrero 39 Solución Marcos Guerrero 40 Marcos Guerrero 41 Interferencia Marcos Guerrero 42 Marcos Guerrero 43 Interferencia constructiva Siempre que las distancias recorridas por las dos ondas difieren en un numero entero de longitudes de ondas. Interferencia destructiva Siempre que las distancias recorridas por las dos ondas difieren en un numero impar de medias longitudes de ondas. Marcos Guerrero 44 Marcos Guerrero Pulsaciones 45 El batimiento es la variación periódica en amplitud en un punto dado debido a la superposición de dos ondas que tienen frecuencias ligeramente diferentes. Marcos Guerrero 46 Marcos Guerrero 47 Marcos Guerrero 48 Marcos Guerrero 49 Problema Marcos Guerrero 50 Solución Marcos Guerrero 51 Marcos Guerrero 52 El efecto Doppler Cuando una fuente de sonido y un receptor están en movimiento relativo, la frecuencia del sonido oído por el receptor no es el mismo que la frecuencia fuente. Las condiciones para estudiar el Efecto Doppler son: • Las rapideces de la fuente y observador son rapideces subsónicas. • Tanto la fuente como el observador deben estar a lo largo de la misma línea que los une. Marcos Guerrero 53 Receptor y fuente estacionaria v lF = fF v lR = fR lR = lF Þ fR = fF Marcos Guerrero 54 NOTA: Escogemos como dirección positiva la que va del receptor R a la fuente F. la rapidez del sonido relativa al medio, siempre se considera positiva. Marcos Guerrero 55 Receptor en movimiento y fuente estacionaria v lF = fF vR + v lR = fR v + vR lR = lF Þ f R = fF ( ) v v ± vR f R = fF ( ) v Marcos Guerrero 56 Receptor en reposo y fuente en movimiento Marcos Guerrero 57 v lF = fF v lR = fR vF d= fF vF v v v d = lF - l R Þ = - Þ f R = f F ( ) fF fF f R v - vF v f R = fF ( ) v ± vF Marcos Guerrero 58 Fuente en movimiento y receptor en movimiento v ± vR fR = ( ) fF v ± vF Marcos Guerrero 59 Si el medio está en movimiento (v ± vm ) ± vR fR = ( ) fF (v ± vm ) ± vF Efecto Doppler en ondas electromagnéticas. cv fR fF cv Efecto Doppler para la luz fR Marcos Guerrero 60 Marcos Guerrero 61 Problema (6.15) Marcos Guerrero 62 Solución Marcos Guerrero 63 Problema Marcos Guerrero 64 Solución Marcos Guerrero 65 Problema Marcos Guerrero 66 Solución Marcos Guerrero 67 Problema Marcos Guerrero 68 Solución Marcos Guerrero 69 Ondas de choque Marcos Guerrero 70 El movimiento del avión en el aire produce sonido: si v F es menor que la rapidez del sonido v, las ondas delante del avión se apretarán con una longitud de onda dada por la ecuación siguiente: v - vF lenfrente = fF Conforme la rapidez del avión v F se acerca a la rapidez del sonido v, la longitud de onda se acerca a cero y las crestas de la onda se apilan. Marcos Guerrero 71 Ondas de choque alrededor de un avión supersónico Fotografía estroboscópica de una bala que se mueve con rapidez supersónica a través del aire caliente sobre una vela. Advierta la onda de choque en la vecindad de la bala Marcos Guerrero 72 Marcos Guerrero 73 Numero de Match Por el triángulo rectángulo de la figura, vemos que el ángulo está dado por: vt v sena = = vF t vF v En esta relación, F es la rapidez de la fuente (la magnitud de su velocidad) relativa al aire y siempre es positiva. La relación vF / v se llama número de Mach; es mayor que 1 para todas las rapideces supersónicas, y sen en la ecuación es su recíproco. Marcos Guerrero 74 Problema Marcos Guerrero 75 Solución Marcos Guerrero