............-­ .de donde, Despejando Q de la ecuaci6n (4.4), se tiene: laF2 = 10 = f!A(EO~Yrl J2a9.~[A dy dy dy dQ > dy I.![ --.2. T (E 0 a = T (Eo' _ y)1/2 - -JE o ­ y . .J Eo - T graficando la ecuaci6n (4.5). Vease la Figura 4: 1. A . )1/2 ] 2 Eo - Y y) 1 / 2 -' ( - regimen crftico. Yc, ,en vern) o I Yc 2 (Eo _ y)1/2 A '2 A '2 T( Eo -y) En esta figura se observa que el caudal, maximo, Qmax . s610 se da con una profundidad, A Y == y (4.9) evidencian el estado crftico del fJujo, a igual que las ecuaciones (4.2) Para una energia constante, Eo, se puede ver la variaci6n del caudal, Q, con la profundidad, y, (Eo _ y)V2] J2a9[.!.A(Eo _ yt 1/2 (-1)+~(Eo _yf./2] 2. .dy .. dQ (4.9) y (4.3). Derivando la ecuaci6n (4.5) con respecto a y, e igualandola acero, se tiene: = Ecuaci6n para elflujo en regimen crrtico (4.5) Las ecuC:tciones (4.8) dQ 11 0.5 (4.6) Y, De la ecuaci6n (4.4) se tiene que: Eo - Q2 a --_.­ 2gA 2 y (4.7) o 10 5 20 00 , Q ( ..'lSI,) FIGURA No. 4.1. Diagrama de a vs. y del fluj~ en canales abiertos, para y que, al reemplazar en la ecuaci6n (4.6), produce: 'una energfa especlfica dada. T(aQ gA 2 2 ) A 4.2.3 Variaci6n del perfil de flujo en un canal rectangular do ancho variable. Sea el flujo en ~ ~ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN un canal de secci6n transversal rectangular, de ancho variable; Se pretende analizar la variaci6n (4.8) del perfil hidraulico, es decir, de la profundidad del fJujo, a 10 largo del eje x coincidente con el fondo del canal. Vease la Figura 4.2. Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil' UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierra Civil -, ::t~NQ4ht§N~;:J1~ffi_§~,ge!:i@fttQ?f$':,Q:e~:~gA§¢.nr~xqR!@:iJ5~!!ffl{Q,RAw.;gl;Q~:;!:t!:~I!~j~::1~:ji:::imtm1:!i:~~!!~!::~:;j~1 71 4. MEDIDORES DE REGIMEN QRiTICO . '. . . . ," . ,. ,• ' '. .' q" Derivando la ecuaci6n (4.12), con respecto a x se liene: Q 81 b. PLAJITA lit d y a d (q~)' dz dx + dx + 2 9 dx dH dx o 7 ,. dZ,+ ~ + ~[Y2(2qx ~:x) - q~ (2 Y.&J] dH P'rfll d, I"I_Jo dx 1 o Y.I - dx,' 1 I I ~ dH ' . . . . .IC. . . dz dx dx FIGURA No. 4.2. Variaci6n del perfil de flujo en un canal rectangular de ancno variable. dO ,;;;: dx , , Q2 'J Q2 (4.10) En raz6n de que el ancho B varfa a 10 largo del eje x, se sustituira en la ecuaci6n anterior par 0 2 = z+y+a2gb~y- Ahora, introduciendo el concepto de caudal unitario qx = Q~ z+y+a~ .~ dqx ...: q~ . d Y] dx Y3, dx (4.13) 0;;;: db x + b dQx qx dx x dx ~'I\ " • '" (" = "1\,1lfII'<" #. _..9.!... db x bx \,- \~, (4.14) dx , • dH =dz +dy + a[qx (_ Qx. d. bx )_ Qx2 • d Y] dx dx dx 9 y2 b~ dx y3 dx bx. \\ dH dx (4.11) dH dx =Q/bx. la ecuaci6n (4. ~ 1)se convierte en: Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenieria Civil dy = -dz +dx ·dx a q/ db x aq/ . dy . - - - -.. ­ 9 b x y2 dx 9 y3 dx dz a;q~ dx. 9 b x y 2 .db'x+dY(1._aq~J dx dx 9 Y3 d Y (1_ a;q~) :::' dH _'dZ + a;q~ (LJdb x dx dx 9 y3 b x dx dx . ' 9 y3 (4.12) 9Y UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Y2 reemplazando la'ecuaci6n (4.14)' en fa ecuaci6n (4.13), setiene: ,­ resuHando: 9 ' dx para canales rectangulares A = ~~y, dond~ B es el ancho del canal; luego, .... H = z + y + a 2 gS2' y2 dx dedonde, (3.2) z+ y +a~2gA +~+~[~. \.. dQx H J Por continuidad 0 = qx bx = constante Partiendo de la ecuaci6n de la energfa, de Bernoulli, se tiene: H dx y4 : ! PEAI"IL LO,",TDDlNAL H = dx2 9 1 UNIVERSIOAO NACIONAL DE COLOMBIA SEOE DE MEDELUN . ------­ ~- Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ::t~NQ4ht§N~;:J1~ffi_§~,ge!:i@fttQ?f$':,Q:e~:~gA§¢.nr~xqR!@:iJ5~!!ffl{Q,RAw.;gl;Q~:;!:t!:~I!~j~::1~:ji:::imtm1:!i:~~!!~!::~:;j~1 71 4. MEDIDORES DE REGIMEN QRiTICO . '. . . . ," . ,. ,• ' '. .' q" Derivando la ecuaci6n (4.12), con respecto a x se liene: Q 81 b. PLAJITA lit d y a d (q~)' dz dx + dx + 2 9 dx dH dx o 7 ,. dZ,+ ~ + ~[Y2(2qx ~:x) - q~ (2 Y.&J] dH P'rfll d, I"I_Jo dx 1 o Y.I - dx,' 1 I I ~ dH ' . . . . .IC. . . dz dx dx FIGURA No. 4.2. Variaci6n del perfil de flujo en un canal rectangular de ancno variable. dO ,;;;: dx , , Q2 'J Q2 (4.10) En raz6n de que el ancho B varfa a 10 largo del eje x, se sustituira en la ecuaci6n anterior par 0 2 = z+y+a2gb~y- Ahora, introduciendo el concepto de caudal unitario qx = Q~ z+y+a~ .~ dqx ...: q~ . d Y] dx Y3, dx (4.13) 0;;;: db x + b dQx qx dx x dx ~'I\ " • '" (" = "1\,1lfII'<" #. _..9.!... db x bx \,- \~, (4.14) dx , • dH =dz +dy + a[qx (_ Qx. d. bx )_ Qx2 • d Y] dx dx dx 9 y2 b~ dx y3 dx bx. \\ dH dx (4.11) dH dx =Q/bx. la ecuaci6n (4. ~ 1)se convierte en: Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenieria Civil dy = -dz +dx ·dx a q/ db x aq/ . dy . - - - -.. ­ 9 b x y2 dx 9 y3 dx dz a;q~ dx. 9 b x y 2 .db'x+dY(1._aq~J dx dx 9 Y3 d Y (1_ a;q~) :::' dH _'dZ + a;q~ (LJdb x dx dx 9 y3 b x dx dx . ' 9 y3 (4.12) 9Y UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Y2 reemplazando la'ecuaci6n (4.14)' en fa ecuaci6n (4.13), setiene: ,­ resuHando: 9 ' dx para canales rectangulares A = ~~y, dond~ B es el ancho del canal; luego, .... H = z + y + a 2 gS2' y2 dx dedonde, (3.2) z+ y +a~2gA +~+~[~. \.. dQx H J Por continuidad 0 = qx bx = constante Partiendo de la ecuaci6n de la energfa, de Bernoulli, se tiene: H dx y4 : ! PEAI"IL LO,",TDDlNAL H = dx2 9 1 UNIVERSIOAO NACIONAL DE COLOMBIA SEOE DE MEDELUN . ------­ ~- Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil I:;~:=:;:~::~:.~~~::~~;~.~;~~;:~:;~:;~:~;:::~ ::~:::~~:::~~:j;/'~::;~;~::::~:::::·~:::·~:::·~:~i:~:::~~~.~:::~~:::~:~:::~~:::~~:~::~::~~::~::~:::~~:::!:.!.~::::~:~::~::~:!:~:~::~~:~.~:~.~.~:~:::~::::::;::::::::::::;:::::;:::::;: ;:::;:::::::::::::::::::::::-1 72 ".:-:':-:.-:-"':::::': :, 73 (lJ "0 IJJ ~ .-' aF2(L) 1 - aF2 dH _ dz + dx dx Idy dx . bx (ij ~ IW­ a. ri­ en >. db x. dx ~ (lJ (4.15) "0 IJJ >­ .~ :i:~.:!. - . .~ ,­ r Co> " .. m .~ u ..a ::2 + 1 1 e !I! Como Z1 =0 \! Z2 o N v ~'1 + 2 gY1 (l- 2 = Y2 a: IIJ a.. o z o IJJ co o 0' + Y2 +(l~ ::J o co "0 e -0· '0 o ~I ....J ct ::J Z "0 o ......... .0 ~ ::J t: -ct I­ Z (!) ....J ....J z o 2 ....J ii: ~. -,£-', 'a: ~ IIJ a.. at (.) ~I .J ~ CI) :0 :0 ~ o 0 'U (lJ "0 0 (lJ 'U e 'a( 0.: J!! co o Z oIJJ co , ,::: 2 '" • (lJ E 'I·: '5 -~ Q; N m e (lJ o ~ v :0 )( pero Q, Y1, B1, Y B2, son conocidos, entonces resulta una ecuad6n cubica en Y2, la cual se - resuelve por ensayo y error, iterativamente. • "'0 ......... ..a "'0 ct·­ ~ I­ l­ z o t; a.. ....J I .R' il'­ +­ ....J ~ ~+ a: II IIJ a.. )( " Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil z ....J m o C ::J -----ct----­ ~. E co z ..c 0--­ ----UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN - co o e (lJ a.. 2gy 2 . 2 co (lJ )( +a 29 e o ~ roe "0 I "'0 ~ 2 ::J 0> ("I) o e --,--m,--r1 "'0 V2 co 12 (\-4-::'..1 y,aplicando la 0 0 .r. ' = 0, 0 (lJ I!i= u Y Z2 = 0, resulta: q1 e I 2 - + a 29 ii: -I. :~ ." t-----r --­ -ct---­ Y1 ....J 1 .. ~ .-.ao "­.">­ at + ~ " Ig.~ ~ .. ..II IL ....J Ie.!! -g -+ ,­ "':', ,~ ~. ------+.!; 1I ....J ~ ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y (2), se tiene: + .r. oz' \ Se analizaran los tres casos siguientes: Z1 co e' t; '\ \ -I:!: B2 igual que Be , y, aun mas, hasta un valor B2 menor que Be . Vease la Figura 4.3. V1 co ::J l­ ! Sup6ngase tambh3n que el ancho disminuye desde un valor B1 desprecian las perdidas de energra debidas al estr~hamiento, es decir, dH/dx > ct ......... .0 "0 Reducci6n del ancho B1 hasta B2 > Be .--Vease la Figura 4~3a (Caso No.1). Si se (ij Cii o "'0 hasta un valor B2 mayor que un valor crrtico, Be , y que puede seguir reduciendose hasta un ancho 4.2.4.1 .~ ....J a.. \ ::0 z o Considerese el flujo permanente en un canal rectangular de ancho variable, bx, y de fondo . ~ CI) (lJ ,,~ LL m .:, ..." , 0 0 0 (lJ­ <{ )( o. co e :::::> 4.2.4 Cainbios en el flujo dobidos a la variaci6n on el ancho de un canal rectangular. Dado· horizontal, esto es, dzldx := e 'W a: ;' ecuaci6n (4.15) se convierte .en la ecuaci6n (~.24). dependen de las condiciones de acceso y de los controles que haya -en el flujo. O> .,.; .,.; el ancho de un canal. ~6tese 'que, si el canal no presenta cambios en el ancho, dbx Idx = 0, y la un valor de energra espedfica constante, Eo, se pueden presentar cambios en el flujo, que ::J ::J' 0 Esta es la ecuaci6n general para la variaci6n del perfil hidraulico cuando se presenta un cambio en 12 a) 0 e ~ ji.:' (lJ a( UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN ~ ~ cti ci .,.; o z o C? a: z ~ ci <{ :::::> CJ u:: ,::: 0' Ramiio Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil I:;~:=:;:~::~:.~~~::~~;~.~;~~;:~:;~:;~:~;:::~ ::~:::~~:::~~:j;/'~::;~;~::::~:::::·~:::·~:::·~:~i:~:::~~~.~:::~~:::~:~:::~~:::~~:~::~::~~::~::~:::~~:::!:.!.~::::~:~::~::~:!:~:~::~~:~.~:~.~.~:~:::~::::::;::::::::::::;:::::;:::::;: ;:::;:::::::::::::::::::::::-1 72 ".:-:':-:.-:-"':::::': :, 73 (lJ "0 IJJ ~ .-' aF2(L) 1 - aF2 dH _ dz + dx dx Idy dx . bx (ij ~ IW­ a. ri­ en >. db x. dx ~ (lJ (4.15) "0 IJJ >­ .~ :i:~.:!. - . .~ ,­ r Co> " .. m .~ u ..a ::2 + 1 1 e !I! Como Z1 =0 \! 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Si se (ij Cii o "'0 hasta un valor B2 mayor que un valor crrtico, Be , y que puede seguir reduciendose hasta un ancho 4.2.4.1 .~ ....J a.. \ ::0 z o Considerese el flujo permanente en un canal rectangular de ancho variable, bx, y de fondo . ~ CI) (lJ ,,~ LL m .:, ..." , 0 0 0 (lJ­ <{ )( o. co e :::::> 4.2.4 Cainbios en el flujo dobidos a la variaci6n on el ancho de un canal rectangular. Dado· horizontal, esto es, dzldx := e 'W a: ;' ecuaci6n (4.15) se convierte .en la ecuaci6n (~.24). dependen de las condiciones de acceso y de los controles que haya -en el flujo. O> .,.; .,.; el ancho de un canal. ~6tese 'que, si el canal no presenta cambios en el ancho, dbx Idx = 0, y la un valor de energra espedfica constante, Eo, se pueden presentar cambios en el flujo, que ::J ::J' 0 Esta es la ecuaci6n general para la variaci6n del perfil hidraulico cuando se presenta un cambio en 12 a) 0 e ~ ji.:' (lJ a( UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN ~ ~ cti ci .,.; o z o C? a: z ~ ci <{ :::::> CJ u:: ,::: 0' Ramiio Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil 4.2.4~2 trsicamente· posibles. que son: que se reduce el ancho del canal, disminuye la energfa en (2), E2. hasta un valor mfnimo, Reducci6n del ancho B1 hasta B2 = Be. Veasa la Figura 4.3b (Caso No.2). A medida 3 2 Y2, subcrrtica. es decir Y2 > Ye. pero Y2 < Y1, ,y ; :~ ~\ Se obtienen, asf, tres soluciones; una soluci6n negativa· que se descarta,' y dos soluciones E2m(n = Ee = -Yc Y2', supercrftica, ~s decir Y2' < Ye, pero Y2' > y,. . (3.16) 10 cual se presenta cuando el ancho del canal tiene el valor particular de B ~ Para describir el perfil hidraulico del f1ujo a 10 largo del canal se tienen dos casos posibles: Aplicando la ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y(2), se tiene que: Si el flujo de aproximaci6n es subcrrtlco (1 - CXF2) > 0, entonces, de la ecuaci6n general para la . <112 Y1 + (X 29Y/ variaci6n del perfil hidraulico (4.15), se liene: o-o+[aF2(l)]~ . bx dx dy '. =' dx - dy dx E1 (1-aF 2 ) [a F2 (:.)]d:xx, == (1 - cx F 2 = dy [+]. (-) (+) .= 3 Em!n , Y1'+cx q1 2 'l ~~aq,2 "2 Yc - 2 9 '32,(1.02 gBe -3-­ 2 Oespejando Be de la ecuaci6n (4.16), se liene: (4.16) ) (-) fiX (~ v% 0 E, • 3/2 Be -dx = = Be (ancho crnico). /2 (4.17) ) Este valor deBe hace' que la secci6n (2) se constituya en u~a ~Ci6n de con~rol. para el flujo de . Luego, dy/dx < 0,10 cual significa que.la profundidad y deereee, 0, 10 que as 10 mismo, el flujo se aguas arriba, e impone la formaci6n de flujo crftico en sf misma, sin alterar la profundidad del flujo aguas arriba. -J a b a t e . , i Si el' flujo de aproximacl6n es supercrftico '(1 - cxF2 ) < 0, entonces, de la ecuacl6~ (4.16), se tiene: 4.2.4.3 Reducci6n del ancho B1 hasta B~ < Be. V~sela Figura 4:30 (Caso No.3). Cuando el ancho del canal se reduce a un valor menor que el ancho crrtico Be, el flujo "advierte" la presencia del estrangulamiento dy, _ [+] .(-) dx - (-) = fue~e ~ue se presenta en la secci6n (2) y,en' consecuencia, se autoajusta, aumentando su ,energfa especffica desde su valor inicial E" hasta un nuevo valor. E1 . Este (+) aumento de energfa produce un cambio en la curva Luego, dyldx > 0, es decir, la profundidad y creee, esto es, el perfil se eleva. La secci6n (2) actua como una secci6n de control para el flujo subcrftico de aguas arriba, creando en sf misma lad condiciones crfticas, \ _En la Figura 4.4 se presenta la curva de a vs. y, para lostres casos: a vs. y, como se muestra enla Figura 4.4. y provocando en la secci6n (1) un aumento en la profundidad y, en la energrJ especlfica. I // Nuevamente, si se aplicara la ecuaci6n de Bernoulli entre las secciones(1) y (2), ignorando las perdidasde carga debidas al estrangulamiento, resultarfa: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELlfN ' . Ramlro Marbello Perez Departamento de Ingenlerra Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELlfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil 4.2.4~2 trsicamente· posibles. que son: que se reduce el ancho del canal, disminuye la energfa en (2), E2. hasta un valor mfnimo, Reducci6n del ancho B1 hasta B2 = Be. Veasa la Figura 4.3b (Caso No.2). A medida 3 2 Y2, subcrrtica. es decir Y2 > Ye. pero Y2 < Y1, ,y ; :~ ~\ Se obtienen, asf, tres soluciones; una soluci6n negativa· que se descarta,' y dos soluciones E2m(n = Ee = -Yc Y2', supercrftica, ~s decir Y2' < Ye, pero Y2' > y,. . (3.16) 10 cual se presenta cuando el ancho del canal tiene el valor particular de B ~ Para describir el perfil hidraulico del f1ujo a 10 largo del canal se tienen dos casos posibles: Aplicando la ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y(2), se tiene que: Si el flujo de aproximaci6n es subcrrtlco (1 - CXF2) > 0, entonces, de la ecuaci6n general para la . <112 Y1 + (X 29Y/ variaci6n del perfil hidraulico (4.15), se liene: o-o+[aF2(l)]~ . bx dx dy '. =' dx - dy dx E1 (1-aF 2 ) [a F2 (:.)]d:xx, == (1 - cx F 2 = dy [+]. (-) (+) .= 3 Em!n , Y1'+cx q1 2 'l ~~aq,2 "2 Yc - 2 9 '32,(1.02 gBe -3-­ 2 Oespejando Be de la ecuaci6n (4.16), se liene: (4.16) ) (-) fiX (~ v% 0 E, • 3/2 Be -dx = = Be (ancho crnico). /2 (4.17) ) Este valor deBe hace' que la secci6n (2) se constituya en u~a ~Ci6n de con~rol. para el flujo de . Luego, dy/dx < 0,10 cual significa que.la profundidad y deereee, 0, 10 que as 10 mismo, el flujo se aguas arriba, e impone la formaci6n de flujo crftico en sf misma, sin alterar la profundidad del flujo aguas arriba. -J a b a t e . , i Si el' flujo de aproximacl6n es supercrftico '(1 - cxF2 ) < 0, entonces, de la ecuacl6~ (4.16), se tiene: 4.2.4.3 Reducci6n del ancho B1 hasta B~ < Be. V~sela Figura 4:30 (Caso No.3). Cuando el ancho del canal se reduce a un valor menor que el ancho crrtico Be, el flujo "advierte" la presencia del estrangulamiento dy, _ [+] .(-) dx - (-) = fue~e ~ue se presenta en la secci6n (2) y,en' consecuencia, se autoajusta, aumentando su ,energfa especffica desde su valor inicial E" hasta un nuevo valor. E1 . Este (+) aumento de energfa produce un cambio en la curva Luego, dyldx > 0, es decir, la profundidad y creee, esto es, el perfil se eleva. La secci6n (2) actua como una secci6n de control para el flujo subcrftico de aguas arriba, creando en sf misma lad condiciones crfticas, \ _En la Figura 4.4 se presenta la curva de a vs. y, para lostres casos: a vs. y, como se muestra enla Figura 4.4. y provocando en la secci6n (1) un aumento en la profundidad y, en la energrJ especlfica. I // Nuevamente, si se aplicara la ecuaci6n de Bernoulli entre las secciones(1) y (2), ignorando las perdidasde carga debidas al estrangulamiento, resultarfa: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELlfN ' . Ramlro Marbello Perez Departamento de Ingenlerra Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELlfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ~ :rqB);>l,\M§&[Q$J~A8.m~:4~$rR8AQmiQ*$:!Q:~mAe.@:aAmo.aJQu),:s.rtnr.H3A~~I:~::I:t::::::i%m::}::::[:mmE:t}1 77 4.' MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO • ...... ..................... .... . . .......... . ::gQNQ~M)~NT9·$:~RABA:I4*-§!::8aAQT:i.Q~§:rJ~.~Jm~a.QJ3.Amg·alQ::Qq]1~QB~Q.m:gm.m:::!~:::::::~m::m::}:::::::::r::·:::::::::-:::::::1 76 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO E1 = E2~(n (4.18) c( N6tese que la energfa en (2) es mfnima, pero diferente a la E2 mrn FluJo crftlco T del numeral, anterior, Y que la' Q --- .profundidad crrtica correspondiente, Ye', sera tambien distinta de la Ye del mismo numeral. Vease la Figura 4.4. vlizi =0 ~YI VI "\ I Q ~ I De esta manera, la ecuaci6n (4.18) se convierte en: Yl +a 29 .B~ .-Y1·2 cb 3 rE2m (n f¥ E",rn • ..!. Yc 2 2 I "2 Ye !3~ 2 9 I ® (4.19) FIGURA 4.5. Caida hidraulica libre , La E2 • nueva profundidad Y1 se calcula iterativamente, siguiendo un procedimiento de ensayo Y error, luego del cual resultaran dos rafces, la primera subcrftica (Y1 > Ye), Yla ~gunda supercrftica (Y'1 < Ye). Si la cafda hidraulica libre ocurre en un canal de secci6n rectangular, de ancho B Y fondo horizontal, al aplicarla ecuaci6n de Bernoulli entre (1 ) y (2) e ignorando perdidas de carga, ~e tiene: 4.2.5 Algunos medidores de regimen crRico. 'Entre los medidores de regimen crfticomas . HI = H2 usuales se pueden mencionar los siguientes: ; 4.2.5.1 Carda hidraulica libre. Se pr~senta cuando el fondo del canal sa (4.20) .. 0 . . interrumpe en su .21 + Y1 + extremo de aguas abajo,produciendo un rapido cambio en la profundidad del tlujo desde un nivel V 1Y <V-:-=- /2g alto, aguas arriba, a un, nivel bajo ~n el eXtremo de aguas abajo, seguido de una cafdalibre del Como Z1 = Z2, al despreciar la cabeza de chorro. Vease la Figura 4.5 Cuando la carda hidraulica libre se presenta en un canal horizontal un cambio' de regi~ende' flujo, es decir, se pasa de f'lulo' 0 de pendiente suave, ocurre su~rftico, aguas arrib~, (4.21) velocida~ .~.n (1), resulta: = E2 = E2 mIn' = Ee = 3 2" Yc (4.22) a flujo supercrftico, e,n el eXtre'm~;de aguas abajo, pasand~ necesariamen'te por el estado crftico. Lo ;­ Yl .. . . , . V2 2 = 22 + Y2 + ( X2g -. Reemplazando Ye en la ecuaci6n anterior, S9 tiene: anterior'significa que, al menos te6ricamente, la secci6n crftica se presenta en el extremo aguas .'abajo del canal~ Experimentalmente se ha comprobado que' la profundidad crftica 'del flujo, Ye, 'se ' y, = presEmta' en 'unasecci6n situada de tres a cuatro veces la profundidad crftica, aguas arriba de' !Vll . ,.2 Q' gB 2 (4.23) dicho extremo. Vease la Figura 4.5. luego, m 3/2 Q UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDEDE MEDELUN . Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenierra Civil = . j!By,3/2 UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN (4.24) Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierra Civil ~ :rqB);>l,\M§&[Q$J~A8.m~:4~$rR8AQmiQ*$:!Q:~mAe.@:aAmo.aJQu),:s.rtnr.H3A~~I:~::I:t::::::i%m::}::::[:mmE:t}1 77 4.' MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO • ...... ..................... .... . . .......... . ::gQNQ~M)~NT9·$:~RABA:I4*-§!::8aAQT:i.Q~§:rJ~.~Jm~a.QJ3.Amg·alQ::Qq]1~QB~Q.m:gm.m:::!~:::::::~m::m::}:::::::::r::·:::::::::-:::::::1 76 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO E1 = E2~(n (4.18) c( N6tese que la energfa en (2) es mfnima, pero diferente a la E2 mrn FluJo crftlco T del numeral, anterior, Y que la' Q --- .profundidad crrtica correspondiente, Ye', sera tambien distinta de la Ye del mismo numeral. Vease la Figura 4.4. vlizi =0 ~YI VI "\ I Q ~ I De esta manera, la ecuaci6n (4.18) se convierte en: Yl +a 29 .B~ .-Y1·2 cb 3 rE2m (n f¥ E",rn • ..!. Yc 2 2 I "2 Ye !3~ 2 9 I ® (4.19) FIGURA 4.5. Caida hidraulica libre , La E2 • nueva profundidad Y1 se calcula iterativamente, siguiendo un procedimiento de ensayo Y error, luego del cual resultaran dos rafces, la primera subcrftica (Y1 > Ye), Yla ~gunda supercrftica (Y'1 < Ye). Si la cafda hidraulica libre ocurre en un canal de secci6n rectangular, de ancho B Y fondo horizontal, al aplicarla ecuaci6n de Bernoulli entre (1 ) y (2) e ignorando perdidas de carga, ~e tiene: 4.2.5 Algunos medidores de regimen crRico. 'Entre los medidores de regimen crfticomas . HI = H2 usuales se pueden mencionar los siguientes: ; 4.2.5.1 Carda hidraulica libre. Se pr~senta cuando el fondo del canal sa (4.20) .. 0 . . interrumpe en su .21 + Y1 + extremo de aguas abajo,produciendo un rapido cambio en la profundidad del tlujo desde un nivel V 1Y <V-:-=- /2g alto, aguas arriba, a un, nivel bajo ~n el eXtremo de aguas abajo, seguido de una cafdalibre del Como Z1 = Z2, al despreciar la cabeza de chorro. Vease la Figura 4.5 Cuando la carda hidraulica libre se presenta en un canal horizontal un cambio' de regi~ende' flujo, es decir, se pasa de f'lulo' 0 de pendiente suave, ocurre su~rftico, aguas arrib~, (4.21) velocida~ .~.n (1), resulta: = E2 = E2 mIn' = Ee = 3 2" Yc (4.22) a flujo supercrftico, e,n el eXtre'm~;de aguas abajo, pasand~ necesariamen'te por el estado crftico. Lo ;­ Yl .. . . , . V2 2 = 22 + Y2 + ( X2g -. Reemplazando Ye en la ecuaci6n anterior, S9 tiene: anterior'significa que, al menos te6ricamente, la secci6n crftica se presenta en el extremo aguas .'abajo del canal~ Experimentalmente se ha comprobado que' la profundidad crftica 'del flujo, Ye, 'se ' y, = presEmta' en 'unasecci6n situada de tres a cuatro veces la profundidad crftica, aguas arriba de' !Vll . ,.2 Q' gB 2 (4.23) dicho extremo. Vease la Figura 4.5. luego, m 3/2 Q UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDEDE MEDELUN . Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenierra Civil = . j!By,3/2 UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN (4.24) Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierra Civil -:gQN.W8Me.NTP:§:::eAR.A:~t\.$::'gaA¢'11iQ~$.':jQt;:::g~'eQR}\WQ,ffiJ.QmQ,*J±i}:OBAQUI:Y~1:~:::!~:tt:f::~::ill*,.::::;1 78 [ft,GrNQAM~NmQ$:::gAB.AJ;~~:::aBA¢mlgA$:!:Clp::;nAeQFmmgJ3J9:::jQS:::.lBJQRAQ[[¢m:::ltj:::~j:::tjJ:::,:r::':jmm:'~;]::mmfl 79 4. MEDIDDRES DE REGIMEN CRIIICD 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRIIICD 2 Si no se desprecia (X v21 " .. ' ,de la ecuaci6n (4.21). resulta: 9 , '111)0 Crhlco '1 2 V1 Y2 + o:.~ Y1+'(X2g E1 = E2 mIn Vu'O E 1 -- = Ec , 3 = 2" Yc I CD E z .. Emfn. ~ Ye 2, FIGURA 4.6. Flujo a traves de un escalon ,~n el fondo del canal.. 2 2. gB 2 Aplicando'la'ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y (2) e ignorando las (fr ~B'EI312 = ecuaci6n (4.20), se introduce un coeficiente de descarga, Cd , V 2~/- (4.20) ~(; = 'V 2 . .22 + P+Y2 +0:-'­ donde P es la altura del escal6n. Vease la Figura 4.6 ' Para un canal, de secci6n rectangular, de ancho B Y fondo horizontal, despreciendo la cabeza de -,a = ( 3') Ia siguiente expresi6n: (4.26) Y1 - P = Y2+ , y, al reemplazar el resultado de la ecuaci6n (4.25) en la (4.26), resulla: 3/2 2. (4:29) 2g velocidad en (1), la ecuaci6n (4.29) se reduce a Cd 2 que, al multiplicarlo por el caudal ?mterior, permite obtener el caudal real! de la siguiente manera: = p~rdidas de carga, se tiene: = H2 V .21+Y1+0:­ - 29 (4.25) , Con el objeto de corregir elerror inherente al hecho de despreciar la disipaci6n de energfa en la areal ® -33 Hi Oreal ;;>1,",,* ___ p Finalmente, la expresi6n resultante para el caudal es: a ----------­ .", YI 2g = E2 h VI 2 Cd ,f!a B ·E 9 UV22 (4.30) 29 De la Rgura 4.6, 3/2 1 (4.27) h = Yi - P ',,(4.31) Luego, h o mejor, r lOr... = 1.704Cd·B . Eil121 (4.28) Escalon en al fondo del canal. Es una estructura que actUa como un control (4.32) Pero, como el resalto pr<><;tuce en la secci6n (2) el estado crftico del flujo, la energfa especffica en esta secci6n 4.2.5.2 =E2 e's mfnima; por 10 tanto, h = E2 Ec Emm hidniulico para el. flujo de aguas arriba, forzando el establecimiento del regimen crrtico en su cresta, Ycuyo funcibnamiento se estudi6 en el capftulo 3, numeral 3.2.7. Resultando, final mente, que UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN .. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil = .:!~ = ~~U02 2 c 2 gB 2 (4.33) Ramiro Marbello Perez Departamento de IngenieriaCivii. -:gQN.W8Me.NTP:§:::eAR.A:~t\.$::'gaA¢'11iQ~$.':jQt;:::g~'eQR}\WQ,ffiJ.QmQ,*J±i}:OBAQUI:Y~1:~:::!~:tt:f::~::ill*,.::::;1 78 [ft,GrNQAM~NmQ$:::gAB.AJ;~~:::aBA¢mlgA$:!:Clp::;nAeQFmmgJ3J9:::jQS:::.lBJQRAQ[[¢m:::ltj:::~j:::tjJ:::,:r::':jmm:'~;]::mmfl 79 4. MEDIDDRES DE REGIMEN CRIIICD 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRIIICD 2 Si no se desprecia (X v21 " .. ' ,de la ecuaci6n (4.21). resulta: 9 , '111)0 Crhlco '1 2 V1 Y2 + o:.~ Y1+'(X2g E1 = E2 mIn Vu'O E 1 -- = Ec , 3 = 2" Yc I CD E z .. Emfn. ~ Ye 2, FIGURA 4.6. Flujo a traves de un escalon ,~n el fondo del canal.. 2 2. gB 2 Aplicando'la'ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y (2) e ignorando las (fr ~B'EI312 = ecuaci6n (4.20), se introduce un coeficiente de descarga, Cd , V 2~/- (4.20) ~(; = 'V 2 . .22 + P+Y2 +0:-'­ donde P es la altura del escal6n. Vease la Figura 4.6 ' Para un canal, de secci6n rectangular, de ancho B Y fondo horizontal, despreciendo la cabeza de -,a = ( 3') Ia siguiente expresi6n: (4.26) Y1 - P = Y2+ , y, al reemplazar el resultado de la ecuaci6n (4.25) en la (4.26), resulla: 3/2 2. (4:29) 2g velocidad en (1), la ecuaci6n (4.29) se reduce a Cd 2 que, al multiplicarlo por el caudal ?mterior, permite obtener el caudal real! de la siguiente manera: = p~rdidas de carga, se tiene: = H2 V .21+Y1+0:­ - 29 (4.25) , Con el objeto de corregir elerror inherente al hecho de despreciar la disipaci6n de energfa en la areal ® -33 Hi Oreal ;;>1,",,* ___ p Finalmente, la expresi6n resultante para el caudal es: a ----------­ .", YI 2g = E2 h VI 2 Cd ,f!a B ·E 9 UV22 (4.30) 29 De la Rgura 4.6, 3/2 1 (4.27) h = Yi - P ',,(4.31) Luego, h o mejor, r lOr... = 1.704Cd·B . Eil121 (4.28) Escalon en al fondo del canal. Es una estructura que actUa como un control (4.32) Pero, como el resalto pr<><;tuce en la secci6n (2) el estado crftico del flujo, la energfa especffica en esta secci6n 4.2.5.2 =E2 e's mfnima; por 10 tanto, h = E2 Ec Emm hidniulico para el. flujo de aguas arriba, forzando el establecimiento del regimen crrtico en su cresta, Ycuyo funcibnamiento se estudi6 en el capftulo 3, numeral 3.2.7. Resultando, final mente, que UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN .. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil = .:!~ = ~~U02 2 c 2 gB 2 (4.33) Ramiro Marbello Perez Departamento de IngenieriaCivii. ,....... 80 ;:~::~:~:~;~~:P.~~~:IF:.~:J:;~;R:9tP:~.~~:~~::~~:~:~<:::~::;~;:~.~'::~<,~;~.~::-~~.:::~:~::~::~~.:Y:.;~:~~~::'~::~::.~:.!-~::!:.~~:~::~:~.:.!t;;:!.:~,~.~::;~,::::~.~:~~::~:~<.~ :.:.:.:.:-:.'.:.:-: 0= . cuanda la canaleta opera can descarga libre, aplicanda la ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y (2) Y (~r ~Bh312 (4.34) desprecianda las "perdidas" de energfa, sa tiene: 2 Ahara, intraducienda el caeficiente.. ~~:u~e~carga, Cd, y simplificanda la eCuaci6n (4.34). resulta la siguiente ecuaci6n para el caudal ra: f~al:.' = 1.704Cd : B ,. +~ ..-z'1 +Yl .' hml (4.35) V 2 = Y2 + Y2 + 0._2_ se puede despreciar. Par 10 tanto, la ecuaci6n anterior se reduce a: 4.2.5.3 La canaleta Venturi. Es una cana:leta que presenta un estrechamienta en el ancha, can Y1 en la parte mas estrecha de la canaleta (garganta). Ver la Figura 4.7. Esta situaci6n se apravecha v22 = Y2 + a2g­ = E2 para deducir una expresi6n. toorica que permita det~rminar el caudal del fluja a traves ,de la • " i, , , ' • canaleta. Par esta. raz6n,la canaleta Venturi es un medidar de caudales para flujas en canales (4.21) 2g pera Z1 Y Z2 son ig~ales a cera, par ser horizontal e.1 fonda del canal; ademas: la velocidad en (1) tambh~n 10 cual se produce el estrangulamie'ntOdel fhjja yel establecimienta del estada crftipa del,misma, c Como se explic6 en el numeral 3.2.7, si B2 ~ Be· = ( .~ ) 312 fiX v% 0 E~/2 . , el flujo en la ~ecci6n (2) :abiertas, Ysu nambre abedece a la similitud geometrica que guarda can el tllbo de Venturi, el cual sera crrtica; par 10 tanto, \~.e emplea para medir caudales en tljberfas. Y1 ,IBI Q Q 82 Y1 fLUJO 1­ - ­ - ----- -llr!.~..d.!..E.!!!rJl:a...!O!!I_ o 2 cJ.. V ol2o H. Y. ....--. 'V$ 3 "2 3 0.0 9 8 /_ (!r~B2Yt2 Caudal te6rico . (4.36) , ~Q FONDO CON HORIZONTAL Oreal = Cd'O DES CAR GAL I B RE . qff,------~ .-­---­ - -'- ­-­ -­ ---'---- 2:'~ T. Oreal ~ YI 3 2'Y.c Emin = Ec .el caudal real serfa: ~:VCI'2 =Yc ~ CAN ALE T A HI = VI Q I = E2 Oespejan 9a el caudal de la ecuaci6n anterior, se obtiene; PLANTIl -""2-----------­ q.-ti . = VI Q ~ fJ2 ~ I'y '15 ,,-­ Y CON DESCARGA (4.37) CUanda la canaleta opera can descarga sumergida (v ease la Figura 4.7), se puede probar que 1a ecuc:tci6n para el caudal es: FO"OO RORIZONTAL CArtA LETA Cd (f)3f2 *B2 y,3'2 SUM£RG1CA FIGURA 4.7. Canaleta Venturi operando con descarga libre y con descarga sumergida. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil ,....... 80 ;:~::~:~:~;~~:P.~~~:IF:.~:J:;~;R:9tP:~.~~:~~::~~:~:~<:::~::;~;:~.~'::~<,~;~.~::-~~.:::~:~::~::~~.:Y:.;~:~~~::'~::~::.~:.!-~::!:.~~:~::~:~.:.!t;;:!.:~,~.~::;~,::::~.~:~~::~:~<.~ :.:.:.:.:-:.'.:.:-: 0= . cuanda la canaleta opera can descarga libre, aplicanda la ecuaci6n de Bernoulli entre (1) Y (2) Y (~r ~Bh312 (4.34) desprecianda las "perdidas" de energfa, sa tiene: 2 Ahara, intraducienda el caeficiente.. ~~:u~e~carga, Cd, y simplificanda la eCuaci6n (4.34). resulta la siguiente ecuaci6n para el caudal ra: f~al:.' = 1.704Cd : B ,. +~ ..-z'1 +Yl .' hml (4.35) V 2 = Y2 + Y2 + 0._2_ se puede despreciar. Par 10 tanto, la ecuaci6n anterior se reduce a: 4.2.5.3 La canaleta Venturi. Es una cana:leta que presenta un estrechamienta en el ancha, can Y1 en la parte mas estrecha de la canaleta (garganta). Ver la Figura 4.7. Esta situaci6n se apravecha v22 = Y2 + a2g­ = E2 para deducir una expresi6n. toorica que permita det~rminar el caudal del fluja a traves ,de la • " i, , , ' • canaleta. Par esta. raz6n,la canaleta Venturi es un medidar de caudales para flujas en canales (4.21) 2g pera Z1 Y Z2 son ig~ales a cera, par ser horizontal e.1 fonda del canal; ademas: la velocidad en (1) tambh~n 10 cual se produce el estrangulamie'ntOdel fhjja yel establecimienta del estada crftipa del,misma, c Como se explic6 en el numeral 3.2.7, si B2 ~ Be· = ( .~ ) 312 fiX v% 0 E~/2 . , el flujo en la ~ecci6n (2) :abiertas, Ysu nambre abedece a la similitud geometrica que guarda can el tllbo de Venturi, el cual sera crrtica; par 10 tanto, \~.e emplea para medir caudales en tljberfas. Y1 ,IBI Q Q 82 Y1 fLUJO 1­ - ­ - ----- -llr!.~..d.!..E.!!!rJl:a...!O!!I_ o 2 cJ.. V ol2o H. Y. ....--. 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UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil ............... ~;aJNfJ!MqN[Q§'~,R~BA~~$,:::ReAQml.~~§:~:p.a:~:~J3p.RAtQ,6IQ:::Q:!$::ffil,PR~W,g!Q!:::l:;~[:jili~::;::i~::~H::::1 82 1E:~:::~~::::"'-;';:":-:-":::'=::::":=::'~'~=';2=-;::::::;:~::~2'I:::';::':':~::~~::""7":'~~:;o,:",~::",-"~:,,:,~,~:.:,,,,~:::~:~::~:,~:~~,:~:.:~~:::~,~~~:~,~:,~:.:::.:.:::;:::::::::::::::::.:,::::':':::::::::;:::::;:':{I' 83 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO Qreal Cd 8 2 Y2 , La canaleta Parshall puede funcionar con descarga libre 0 con descarga sumergida; en este ultimo 29 (Y1 - Y2) (4.38) 1- 8 2 Y2 8 1 Y1 caso, se dice que la canal eta trabaja ahogada,- y se debe a la presencia de un flujo subcrrtico aguas abajo de la misma, el cual provocarfa la formaci6nde un ~esalto hidraulicoentre la garganta No, obstante su buen desempeiio para aforar caudales en canales abiertos, co~ descarga libr~, su y la zona de salida de la canaleta. empleo para medir caudales, operando con ~escarga sumergida, no es recomendable dada la Para distinguir cuando una canaleta opera con descarga libre 0 sumergida, se introduce el pequeiia'diferencia de niveles ent~e la secci6n de aguas arriba Y la secci6n crftica, en especial parametro: grado de 5umergencia, S, definido como: para mimeros de Froude bajos. rs:?~Ha I 4.2.5.4 La canaleta Parshall. Es una de las estructuras de mayor exi'to que sehan desarrollado , ' (4.~9) Donde, para medir'caudales en canales abiertos, bajo la condici6n de regimen crrtico. Fue icJeada en 1920 por el ingeniero del Servicio de Riege del Departamento de Agricultura de ios, Estados Uriidos. ,Ha: profundidad del flujo en la secci6n (g), situada justo al final dela garganta. Ralph L. Parshall, motivado por el inconveniente de la' acumulaci6n de .sedimentos que se . presenta en los vertederos de medida. .. profundidad del flujo en la secci6n (a), aguas arriba de la garganta. Si Hb « Hal Stoma un valor relativamente bajo~ se dice que la can,aleta funciona con descarga EI llJedidor Parshall es una canaleta de corta longitud que comprende tres zonas perfectamente ,diferenciables (v ease la Figura 4.8): la zona de entrada, 'de paredes planas, v.erticales ,Y convergentes, con fondo horizontal; la zona central,. Uamada garganta, de paredes planas, verticales y paralelas, de ancho W y con el fondo inclinado hacia aguas abajo; la tercera y ultima zona, es la zona de salida, de paredes planas, verticales y divergentes; pero con el fondo de pendiente adversa. 'libre. Contrariamente, si Hb es menor, pero comparable con Ha, esto es Hb "'" Ha, Stoma un valor relativamente alto, y se dice que la canaleta opera con descarga sumergida 0 ahogada. Por s~s,'caracterfsticas geometricas, la canaleta Parshall,' ademas 'de permitir elarrastre de sedimentos en el canal, crea unas condiciones de flujo en'regimen crftico e'n la garganta de la misma; sitl,Jaci6n esta que se aprovecha para deducir una ecuaci6nte6rica que perrnita determinar . , el caudal del flujo a traves de esta estructura, como se ilustra a continuaci6n: " . Para garantizar' el fh.ljo en regimen crftico, en lagarganta de la canaleta, el ancho de esta, W, debe cumplir la'siguiente condici6n: w~ 1 t Be (%r ~ , \ QE1"'2 ''''~ ,\ . J.'l , (4.40) " I _. PI-AliTA: I (,) Donde Be es el ancho crrtico que hace que la garganta actue como una secci6n de control para el, flujo subcrr~ico de aguas arriba, y garantice el establecimientodelflujo en regimen crrtico en sf 'G~ misma. Recuerdese que e~te ancho crftico fue deducido en el numeral 4.2.4.2. s wt:cct- II-II K De acuerdo con la Figura 4.8, ia ~ecci6n (1), en dondela energfa especffica es E'1 , corresponde a la secci6n (a), en donde la energfa especffica es'Ea y la profundidad del flujoes Ha. 1"1t1"11/t! Alllllio Planteando la ecuaci6n de Bern~ulli entre las secciones (a) y (g), ignorando la pedida de carga. se tiene: ' SI!CCIO. l-I. FIGURA 4.8. Canaleta Parshall. ;.<~ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN ,,~iroMarbello Perez Departamento de Ingenierra Civil UNIVERSIDAD NAC10NAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de fngenieria Civil ............... ~;aJNfJ!MqN[Q§'~,R~BA~~$,:::ReAQml.~~§:~:p.a:~:~J3p.RAtQ,6IQ:::Q:!$::ffil,PR~W,g!Q!:::l:;~[:jili~::;::i~::~H::::1 82 1E:~:::~~::::"'-;';:":-:-":::'=::::":=::'~'~=';2=-;::::::;:~::~2'I:::';::':':~::~~::""7":'~~:;o,:",~::",-"~:,,:,~,~:.:,,,,~:::~:~::~:,~:~~,:~:.:~~:::~,~~~:~,~:,~:.:::.:.:::;:::::::::::::::::.:,::::':':::::::::;:::::;:':{I' 83 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO Qreal Cd 8 2 Y2 , La canaleta Parshall puede funcionar con descarga libre 0 con descarga sumergida; en este ultimo 29 (Y1 - Y2) (4.38) 1- 8 2 Y2 8 1 Y1 caso, se dice que la canal eta trabaja ahogada,- y se debe a la presencia de un flujo subcrrtico aguas abajo de la misma, el cual provocarfa la formaci6nde un ~esalto hidraulicoentre la garganta No, obstante su buen desempeiio para aforar caudales en canales abiertos, co~ descarga libr~, su y la zona de salida de la canaleta. empleo para medir caudales, operando con ~escarga sumergida, no es recomendable dada la Para distinguir cuando una canaleta opera con descarga libre 0 sumergida, se introduce el pequeiia'diferencia de niveles ent~e la secci6n de aguas arriba Y la secci6n crftica, en especial parametro: grado de 5umergencia, S, definido como: para mimeros de Froude bajos. rs:?~Ha I 4.2.5.4 La canaleta Parshall. Es una de las estructuras de mayor exi'to que sehan desarrollado , ' (4.~9) Donde, para medir'caudales en canales abiertos, bajo la condici6n de regimen crrtico. Fue icJeada en 1920 por el ingeniero del Servicio de Riege del Departamento de Agricultura de ios, Estados Uriidos. ,Ha: profundidad del flujo en la secci6n (g), situada justo al final dela garganta. Ralph L. Parshall, motivado por el inconveniente de la' acumulaci6n de .sedimentos que se . presenta en los vertederos de medida. .. profundidad del flujo en la secci6n (a), aguas arriba de la garganta. Si Hb « Hal Stoma un valor relativamente bajo~ se dice que la can,aleta funciona con descarga EI llJedidor Parshall es una canaleta de corta longitud que comprende tres zonas perfectamente ,diferenciables (v ease la Figura 4.8): la zona de entrada, 'de paredes planas, v.erticales ,Y convergentes, con fondo horizontal; la zona central,. Uamada garganta, de paredes planas, verticales y paralelas, de ancho W y con el fondo inclinado hacia aguas abajo; la tercera y ultima zona, es la zona de salida, de paredes planas, verticales y divergentes; pero con el fondo de pendiente adversa. 'libre. Contrariamente, si Hb es menor, pero comparable con Ha, esto es Hb "'" Ha, Stoma un valor relativamente alto, y se dice que la canaleta opera con descarga sumergida 0 ahogada. Por s~s,'caracterfsticas geometricas, la canaleta Parshall,' ademas 'de permitir elarrastre de sedimentos en el canal, crea unas condiciones de flujo en'regimen crftico e'n la garganta de la misma; sitl,Jaci6n esta que se aprovecha para deducir una ecuaci6nte6rica que perrnita determinar . , el caudal del flujo a traves de esta estructura, como se ilustra a continuaci6n: " . Para garantizar' el fh.ljo en regimen crftico, en lagarganta de la canaleta, el ancho de esta, W, debe cumplir la'siguiente condici6n: w~ 1 t Be (%r ~ , \ QE1"'2 ''''~ ,\ . J.'l , (4.40) " I _. PI-AliTA: I (,) Donde Be es el ancho crrtico que hace que la garganta actue como una secci6n de control para el, flujo subcrr~ico de aguas arriba, y garantice el establecimientodelflujo en regimen crrtico en sf 'G~ misma. Recuerdese que e~te ancho crftico fue deducido en el numeral 4.2.4.2. s wt:cct- II-II K De acuerdo con la Figura 4.8, ia ~ecci6n (1), en dondela energfa especffica es E'1 , corresponde a la secci6n (a), en donde la energfa especffica es'Ea y la profundidad del flujoes Ha. 1"1t1"11/t! Alllllio Planteando la ecuaci6n de Bern~ulli entre las secciones (a) y (g), ignorando la pedida de carga. se tiene: ' SI!CCIO. l-I. FIGURA 4.8. Canaleta Parshall. ;.<~ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN ,,~iroMarbello Perez Departamento de Ingenierra Civil UNIVERSIDAD NAC10NAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de fngenieria Civil ,.........--­ :·F(J.:NQAMgNmQ~::RA6m:J~A§n?B~G~~n:Q~sj)g·e~:~~$.QRAmpBJ.PI01~;!Bi.QAm~I:QA:ii:::::m::ill~{[%:ili:::f1%:j::·jijj:I$I 85 :BQNQAMmmQ$.n:RmB.~/~$:::BBAQmiQA§:i]~Ji~i~AaQaA±Q:RJQ·::Q§'!'i1'OB~Qgt¢~1~~~~~~I~~~lm®@mi:i::m::Im:1 84 tMEDIDORES DE REGIMEN CRITICO 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO ~a = Eg (4.41) ~ o~eren 2../ ....... . . ........ . con descarga libre. La medici6'n d~ caudales con canaietas Parshall, operando con .( ~ Ya + ~ = .. . '., ...... ...... . Las canaletas Parshall son apropiadas como aforadores en canales abiertos, siempre y cuando (, V .... .... descarga sumergida, es imprecisa, par I? cual no se recomienda su empleo en estas condiciones. (4.42) Egmfn ' 4.2.5.4.1 Ecuaciores empfricas para canaletas Parshall. Ralph Parshall eXperiment6 un gran Si se desprecia la altura de veloeidad en (a), se tiene: Ya Ha = r C: gmm numero de canaletas de diferentes tamanos de garganta, W, resultado c:Je 10 cual obtuvo varias . ecuaciones empfricas para el caudal, 0, en funci6n de la carga, Ha , segun el tamano del medidor 3 = '2 Yc (4.43) Parshall y en condiciones de descarga libre (el tamano de un medidor Parshall esta dado por el ancho de la garganta, W). La siguiente tabla.resume los,resultados de dicha experimentaci6rr: ~~aQ2 H. 2 g8 9 (4.44) . Tabla 4.1. Ecuaciones emprricas para el caudal del flujo en canaletas Parshall, 2 operando con descarga libra. pero 8 g = W (anchode la garganta); luego: -3~Q2 3 2 Ha 2 (4.45) gW Tamano W ies Condici6n de descarga libra S = Ht/Ha ,0.25 S:5 0.6 0.5 I~ 0.75 Y despejando O,resuHa: 1 <5:W:58 . 3/219 10:5 W' s; 50 ' o = ( ~.) v~WHa 312 ,r··----··,"" o = 0.992 Ha 1.5~7 o == 2..06 He 1.58 S:5 0.6 . 0 = 3.07 H~ S :5 0.7. 0=4 WHa· S:5 0.8 Q = (3.6875 W + 2.5) Ha 1.53 . 1.522 WO.026 .'. 1.6 (4.46) En la Tabla 4.2 se dan las dimensiones y capacidades de varios medidores Parshall de distintos anchos de garganta. Esta es la ecuaci6n te6rica para el caudal que fluye a traves de una caf1aleta Parshall. operando . .­ con descarga libre. S610 bastarra con medir directamente en la canaleta la profundidad del flujo, Olros medidores de regimen crrtico son: la canaleta Palmer-Bowlus; de secci6n transversal en la secci6n de aguas arriba, Ha, para determinar el caudal con esta ecuaci6n. constante, de forma trapecial, que presenta una sobre-elevaci6n en el fondo para producir el regimen crrtico, y se emplea comoaforador de aguas ser:vidas en alcantarillas; tambien se En general, la ecuaci6n para el caUdal del flujo a traves de las canaletas Parshall tiene la siguiente • conoee la garganta ~edidora de Balloffet, que consiste en una c~mara rectangular de .entrada, forma: seguida de una garganta estrecha de secci6n rectangular, la cual obliga a la formaci6n del flujo 10 = CHaml . crftico. . (4.47) Donde C es una constante que agrupa los demas terminos constantes de la ecuaci6n (4.46). . . N6tese que la ecuaci6n general (4.47) presenta la misma estructura que la correspondiente al flujo a traves de vertederos. ( UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN . Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenierfa Civil ,.........--­ :·F(J.:NQAMgNmQ~::RA6m:J~A§n?B~G~~n:Q~sj)g·e~:~~$.QRAmpBJ.PI01~;!Bi.QAm~I:QA:ii:::::m::ill~{[%:ili:::f1%:j::·jijj:I$I 85 :BQNQAMmmQ$.n:RmB.~/~$:::BBAQmiQA§:i]~Ji~i~AaQaA±Q:RJQ·::Q§'!'i1'OB~Qgt¢~1~~~~~~I~~~lm®@mi:i::m::Im:1 84 tMEDIDORES DE REGIMEN CRITICO 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO ~a = Eg (4.41) ~ o~eren 2../ ....... . . ........ . con descarga libre. La medici6'n d~ caudales con canaietas Parshall, operando con .( ~ Ya + ~ = .. . '., ...... ...... . Las canaletas Parshall son apropiadas como aforadores en canales abiertos, siempre y cuando (, V .... .... descarga sumergida, es imprecisa, par I? cual no se recomienda su empleo en estas condiciones. (4.42) Egmfn ' 4.2.5.4.1 Ecuaciores empfricas para canaletas Parshall. Ralph Parshall eXperiment6 un gran Si se desprecia la altura de veloeidad en (a), se tiene: Ya Ha = r C: gmm numero de canaletas de diferentes tamanos de garganta, W, resultado c:Je 10 cual obtuvo varias . ecuaciones empfricas para el caudal, 0, en funci6n de la carga, Ha , segun el tamano del medidor 3 = '2 Yc (4.43) Parshall y en condiciones de descarga libre (el tamano de un medidor Parshall esta dado por el ancho de la garganta, W). La siguiente tabla.resume los,resultados de dicha experimentaci6rr: ~~aQ2 H. 2 g8 9 (4.44) . Tabla 4.1. Ecuaciones emprricas para el caudal del flujo en canaletas Parshall, 2 operando con descarga libra. pero 8 g = W (anchode la garganta); luego: -3~Q2 3 2 Ha 2 (4.45) gW Tamano W ies Condici6n de descarga libra S = Ht/Ha ,0.25 S:5 0.6 0.5 I~ 0.75 Y despejando O,resuHa: 1 <5:W:58 . 3/219 10:5 W' s; 50 ' o = ( ~.) v~WHa 312 ,r··----··,"" o = 0.992 Ha 1.5~7 o == 2..06 He 1.58 S:5 0.6 . 0 = 3.07 H~ S :5 0.7. 0=4 WHa· S:5 0.8 Q = (3.6875 W + 2.5) Ha 1.53 . 1.522 WO.026 .'. 1.6 (4.46) En la Tabla 4.2 se dan las dimensiones y capacidades de varios medidores Parshall de distintos anchos de garganta. Esta es la ecuaci6n te6rica para el caudal que fluye a traves de una caf1aleta Parshall. operando . .­ con descarga libre. S610 bastarra con medir directamente en la canaleta la profundidad del flujo, Olros medidores de regimen crrtico son: la canaleta Palmer-Bowlus; de secci6n transversal en la secci6n de aguas arriba, Ha, para determinar el caudal con esta ecuaci6n. constante, de forma trapecial, que presenta una sobre-elevaci6n en el fondo para producir el regimen crrtico, y se emplea comoaforador de aguas ser:vidas en alcantarillas; tambien se En general, la ecuaci6n para el caUdal del flujo a traves de las canaletas Parshall tiene la siguiente • conoee la garganta ~edidora de Balloffet, que consiste en una c~mara rectangular de .entrada, forma: seguida de una garganta estrecha de secci6n rectangular, la cual obliga a la formaci6n del flujo 10 = CHaml . crftico. . (4.47) Donde C es una constante que agrupa los demas terminos constantes de la ecuaci6n (4.46). . . N6tese que la ecuaci6n general (4.47) presenta la misma estructura que la correspondiente al flujo a traves de vertederos. ( UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN . Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenierfa Civil (I) (I) m(f) 0.::0 me mz m< m 0­ ..... ro· ..., ~ o iii' :::J ~. N ro ro (Q :::J _"'0 0.= ro 0 o ro _0'" :::J ro ru "03 ru _. ::t ..... ru 0 3s' ro ru 0.::0 }; OJ S or o o m o » r z zo rnz r» Co 00 sO m» ~ o ~. ar ::J N (I) <0 .... ::J (I). 0.= (I) 0 _'"'0 o _C" ::J .... 3S:: (I)' p) ::t .... p) 0 0:::0 (I) p) "'03 p) - . s:: co :; o 1 o m o o f! zoz mz I» CO 00 m» S::O me mz 0­ m< m 0:::0 mm W 7.62 152.4 182.88 213.36 5' 6' 7' 304.8 121.92 4' 243.84 2:3.5 91.44 3' 10' 183.0 60.96 2' 8' 45.7 45.72 1 %' 305.0 244.0' 152.5 122.0 91.5 61.0 30.5 22.9 22.86 30.48 l' 15.2 7.6 2.5 9" 15.24 3" 6" 2.54 (em) 1" W Ancho de la qan:Janta 239.2 427.0 ,2' .j::Io. ,(,,) m 8' :::J ru 3 roO ~ru 0" :::J 34.3 22.9 22.9 .45.72 45.72 45.72 38.10 344.17 307.98 271.15 222.25 185.42 167.64 149.23 107.95 90.17. 30.25 P e: <> :::J or (') (J) ru ...., '< (') 60.96 45.72 e: or ...., eo :::J, m u ru 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 ,7.62 7.62 3.81 Y 1427.169 ~ c: z 937.288 2930.794 2423.922 !Jl ro ru e: a. ru (') CD a. 0: :::J :::J CD ru eo e: ru CD a. 8' :::J roO 3' (J) ro (') e: roO (J) us' 0" (f) (J) a. or (J) :::J o (') 3: o· o (') :::J eo CD. (J) a.' (J) CD o c.: a. 3 (J) ~ ~ 8' :::J CD 3 ro (J) :::J (") 0, z »(") J' ~ en Z J » m 0, z o =is :;0 (") m en o w ,J:I. 5660.000 3950.200 3' (J) 200.00 99.109 84.951' 3437.665 73.624 45.307 CD or ~ (') ru 696.594 455.901 252.020 110.436 53.802 Max. (m 3/s) 36.812 '1922.714 1i273 11.893 4.248 3.115 2.549 1.416 0.850 Mfn. (m 3/s) e: eo 7.62 5.08 , 7.62 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 2.54 X 417.20 ' 5.08 60.96 ' 45.72 ' 381.00 60.96 60.96 60.96 50.80 38.10 38.10 38.10 30.48 30.48 30.48 M CD .... Ol W 03 N :::J' <: <0 <0 ,0 o (:) o 15.3 7.6 7.6 22.9 22.9 22.9 22.9 22.9 50.80 50.80 22.9 50.80 11.4 40.64 40.64 40.64 R 22.9 11.4 5.7 2.9 N, -i < :::J' '< ~ :::J (J) ru (J) CD "0 ~, (J) (J) o (J) a. oo . 183.0 91.5 91.5 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 2.5 1.9 K ro 91.5 61.0 61.0 91.5 91.5 61.0 61.0 91.5 91.5 91.5 91:5 91.5 45.7 61.0 30.5 20.3 G 61.0 61.0 61.0 61.0 61.0 30.5 30.5 15.2 7.6 F Capacidad de flujo libre ~ < m m » r » z (") 0­ 3 ,0 o :::J !;; m o .» '0­ (') !D g or 0­ '< ru ru ~, (") ;::1 :::J :::J' '"0 o· (') :::J '< '» r »:;0 » '"0 r ~ z 3: m :;0 m >< ,'"0 m b iii z 3: o m o(") ro :::J (J) 475.9 ~ '"0 :;0 91.5 122.0 340.0 274.5 366.0 91.5 303.0 244.0 224.0 274.5 91.5 266.7 213.5 91.5 91.5 230.3 91.5 193.8 91.5 157.2 120.7 91.5 91.5 61.0 45.7 38.1 22.9 E 209.0 183.0 152.5 194.1 122.0 244.0 228.8 213.5 198.3 183.0 167.7 179.5 91.5 149.0 ' 152.5 164.5 76.2 142.0 102.6 61.0 144.9 57.5 84.5 38.0 66.4 134.4 40.3 25.9 16.8 D 39.4 17.8 9.3 C 88.0 ·61.0 45.7 35.6 B 137.2 62.1 46.6 36.3 A Dimensiones estandarizadas, en eentfmet~os TABLA 4.2. Dimensiones estandarizadas y capacidades de descarga de canaletas .Parshall para varios anchos de garganta W. {5[ ::Q: J5 )1 :1 :i~l '~: :;~:. Jj,~:' ~ •.~. rn:\~i O:~ il (I) (I) m(f) 0.::0 me mz m< m 0­ ..... ro· ..., ~ o iii' :::J ~. N ro ro (Q :::J _"'0 0.= ro 0 o ro _0'" :::J ro ru "03 ru _. ::t ..... ru 0 3s' ro ru 0.::0 }; OJ S or o o m o » r z zo rnz r» Co 00 sO m» ~ o ~. ar ::J N (I) <0 .... ::J (I). 0.= (I) 0 _'"'0 o _C" ::J .... 3S:: (I)' p) ::t .... p) 0 0:::0 (I) p) "'03 p) - . s:: co :; o 1 o m o o f! zoz mz I» CO 00 m» S::O me mz 0­ m< m 0:::0 mm W 7.62 152.4 182.88 213.36 5' 6' 7' 304.8 121.92 4' 243.84 2:3.5 91.44 3' 10' 183.0 60.96 2' 8' 45.7 45.72 1 %' 305.0 244.0' 152.5 122.0 91.5 61.0 30.5 22.9 22.86 30.48 l' 15.2 7.6 2.5 9" 15.24 3" 6" 2.54 (em) 1" W Ancho de la qan:Janta 239.2 427.0 ,2' .j::Io. ,(,,) m 8' :::J ru 3 roO ~ru 0" :::J 34.3 22.9 22.9 .45.72 45.72 45.72 38.10 344.17 307.98 271.15 222.25 185.42 167.64 149.23 107.95 90.17. 30.25 P e: <> :::J or (') (J) ru ...., '< (') 60.96 45.72 e: or ...., eo :::J, m u ru 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 7.62 ,7.62 7.62 3.81 Y 1427.169 ~ c: z 937.288 2930.794 2423.922 !Jl ro ru e: a. ru (') CD a. 0: :::J :::J CD ru eo e: ru CD a. 8' :::J roO 3' (J) ro (') e: roO (J) us' 0" (f) (J) a. or (J) :::J o (') 3: o· o (') :::J eo CD. (J) a.' (J) CD o c.: a. 3 (J) ~ ~ 8' :::J CD 3 ro (J) :::J (") 0, z »(") J' ~ en Z J » m 0, z o =is :;0 (") m en o w ,J:I. 5660.000 3950.200 3' (J) 200.00 99.109 84.951' 3437.665 73.624 45.307 CD or ~ (') ru 696.594 455.901 252.020 110.436 53.802 Max. (m 3/s) 36.812 '1922.714 1i273 11.893 4.248 3.115 2.549 1.416 0.850 Mfn. (m 3/s) e: eo 7.62 5.08 , 7.62 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 5.08 2.54 X 417.20 ' 5.08 60.96 ' 45.72 ' 381.00 60.96 60.96 60.96 50.80 38.10 38.10 38.10 30.48 30.48 30.48 M CD .... Ol W 03 N :::J' <: <0 <0 ,0 o (:) o 15.3 7.6 7.6 22.9 22.9 22.9 22.9 22.9 50.80 50.80 22.9 50.80 11.4 40.64 40.64 40.64 R 22.9 11.4 5.7 2.9 N, -i < :::J' '< ~ :::J (J) ru (J) CD "0 ~, (J) (J) o (J) a. oo . 183.0 91.5 91.5 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 7.6 2.5 1.9 K ro 91.5 61.0 61.0 91.5 91.5 61.0 61.0 91.5 91.5 91.5 91:5 91.5 45.7 61.0 30.5 20.3 G 61.0 61.0 61.0 61.0 61.0 30.5 30.5 15.2 7.6 F Capacidad de flujo libre ~ < m m » r » z (") 0­ 3 ,0 o :::J !;; m o .» '0­ (') !D g or 0­ '< ru ru ~, (") ;::1 :::J :::J' '"0 o· (') :::J '< '» r »:;0 » '"0 r ~ z 3: m :;0 m >< ,'"0 m b iii z 3: o m o(") ro :::J (J) 475.9 ~ '"0 :;0 91.5 122.0 340.0 274.5 366.0 91.5 303.0 244.0 224.0 274.5 91.5 266.7 213.5 91.5 91.5 230.3 91.5 193.8 91.5 157.2 120.7 91.5 91.5 61.0 45.7 38.1 22.9 E 209.0 183.0 152.5 194.1 122.0 244.0 228.8 213.5 198.3 183.0 167.7 179.5 91.5 149.0 ' 152.5 164.5 76.2 142.0 102.6 61.0 144.9 57.5 84.5 38.0 66.4 134.4 40.3 25.9 16.8 D 39.4 17.8 9.3 C 88.0 ·61.0 45.7 35.6 B 137.2 62.1 46.6 36.3 A Dimensiones estandarizadas, en eentfmet~os TABLA 4.2. Dimensiones estandarizadas y capacidades de descarga de canaletas .Parshall para varios anchos de garganta W. {5[ ::Q: J5 )1 :1 :i~l '~: :;~:. Jj,~:' ~ •.~. rn:\~i O:~ il ,..­ .EUN.@A:Ml;NIQ$;::R~aAmliA~f::gBAyml§~§:rQ§;:~AaQBAIQBJQ:::Dsnil(D.:B~q~IgAl~:I:~~)~~~~.m~:fm:il:m?::m::m.:tf:1 89 .ttg.tiQAM'Ef.t.tQgn1$.a~~:~::R~QmJP~~:.:Pl;::.4AB.QB~WQBJQi.'Q]!JJlnQBtiwl1.rQm:.m·:·::;:::i·mr::::·::::::::.~j.:r:~;:·i::::':.:.~J 88 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO . . 4.MEDIDORES DEREGIMEN CRITICO " ........ ...... . . . . ............ /' Para cad a abertura dela valvula de alimentaci6n. se calculara la carga, hv • del vertedero calibrado, como la diferencia entre el nivel de la cresla Y el de la superficie libre del agua, una vez haya estabilizado el flujo, asr: ',: I hv=Ls,~j ~ (4.49) ;:) (!) z ~ La Canaleta Venturi esta dividida en 14 secciones. En cada una de estas se haran lecturas del ~ , ~ 00 -~~ I-CO profundidad del flujo, o::::::i . w <t I~xk~ o·I I I fondo del canal, L'ondo, to '<t co ~ N Y de la superficie libre del agua, Lsuperf., que restadas determinan la Yi, en dichas secciones. Esto es: IYi = LSUpg~f. ­ L:~dj >5- (4.50) EI caudal, Q, se determinara con las ecuaciones (4.48) y (4.49). ,C_ O') 0') o C! o se repetira. par 10 menos, para tres caudales distintos. t/ Este procedimiento , II .-, d~ . 4.4.1 Registro de datos experimentales. A continuaci6n se presenta una forma de.tabular los .r:. datos y medidas requeridos para el desarrollo de la practica de la canal eta Venturi. Tambien se presentan las ecuaclones necesarias para calcular cada parametro. / En la Tabla 4.3 se consignaran las lecturas en' el fondo del canal Y las lecturas en la superficie Iibre °1 del agua, con las cuales se calcularan las profundidades Yi . En la misma tambien se consignaran ¢ .;:: 2 ::J C 2 CD > eli los valores de los anchos, Bi. correspandientes .. a las secciones en que se ha dividido la canaleta. TABLA 4.3. Tabulaci6n'de datos experimental,es para determinar las profundidades Y elperfil del 11) flujo correspondientes a la canaleta Venturi. (ij c: cu. (.) ~ MEDICION 1 CD "'C as .Q o -cu 0.. ~ I­ Z, ..~ ~ I~ 2 3 4 SECCIONES TRANSVERSALES ,10 9 5 6 7 8 11 12 13 14 Lfondo (em) Lsuperf. (em) Y (em) Bi (em) ~ cu a. 2 c: -0 Una vez calculado el caudal con la ecuaci6n(4.48), ~e calcularan la profundidad crrtica, (ij ancho crftico, Bc , y se observara en que punto de la canaieta se verifican. Esto permitlra E ai corroborar la teorra relacionada cqn el concepto de medidores de regimen crrtico. « a: Las ecuaciones correspandientes son: .~ en Yc, y el ~ ". ::l CJ u: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil__ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN :, Ramiro Marbello Perez. Departamento de Ingenieria Civi./ ,..­ .EUN.@A:Ml;NIQ$;::R~aAmliA~f::gBAyml§~§:rQ§;:~AaQBAIQBJQ:::Dsnil(D.:B~q~IgAl~:I:~~)~~~~.m~:fm:il:m?::m::m.:tf:1 89 .ttg.tiQAM'Ef.t.tQgn1$.a~~:~::R~QmJP~~:.:Pl;::.4AB.QB~WQBJQi.'Q]!JJlnQBtiwl1.rQm:.m·:·::;:::i·mr::::·::::::::.~j.:r:~;:·i::::':.:.~J 88 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRITICO . . 4.MEDIDORES DEREGIMEN CRITICO " ........ ...... . . . . ............ /' Para cad a abertura dela valvula de alimentaci6n. se calculara la carga, hv • del vertedero calibrado, como la diferencia entre el nivel de la cresla Y el de la superficie libre del agua, una vez haya estabilizado el flujo, asr: ',: I hv=Ls,~j ~ (4.49) ;:) (!) z ~ La Canaleta Venturi esta dividida en 14 secciones. En cada una de estas se haran lecturas del ~ , ~ 00 -~~ I-CO profundidad del flujo, o::::::i . w <t I~xk~ o·I I I fondo del canal, L'ondo, to '<t co ~ N Y de la superficie libre del agua, Lsuperf., que restadas determinan la Yi, en dichas secciones. Esto es: IYi = LSUpg~f. ­ L:~dj >5- (4.50) EI caudal, Q, se determinara con las ecuaciones (4.48) y (4.49). ,C_ O') 0') o C! o se repetira. par 10 menos, para tres caudales distintos. t/ Este procedimiento , II .-, d~ . 4.4.1 Registro de datos experimentales. A continuaci6n se presenta una forma de.tabular los .r:. datos y medidas requeridos para el desarrollo de la practica de la canal eta Venturi. Tambien se presentan las ecuaclones necesarias para calcular cada parametro. / En la Tabla 4.3 se consignaran las lecturas en' el fondo del canal Y las lecturas en la superficie Iibre °1 del agua, con las cuales se calcularan las profundidades Yi . En la misma tambien se consignaran ¢ .;:: 2 ::J C 2 CD > eli los valores de los anchos, Bi. correspandientes .. a las secciones en que se ha dividido la canaleta. TABLA 4.3. Tabulaci6n'de datos experimental,es para determinar las profundidades Y elperfil del 11) flujo correspondientes a la canaleta Venturi. (ij c: cu. (.) ~ MEDICION 1 CD "'C as .Q o -cu 0.. ~ I­ Z, ..~ ~ I~ 2 3 4 SECCIONES TRANSVERSALES ,10 9 5 6 7 8 11 12 13 14 Lfondo (em) Lsuperf. (em) Y (em) Bi (em) ~ cu a. 2 c: -0 Una vez calculado el caudal con la ecuaci6n(4.48), ~e calcularan la profundidad crrtica, (ij ancho crftico, Bc , y se observara en que punto de la canaieta se verifican. Esto permitlra E ai corroborar la teorra relacionada cqn el concepto de medidores de regimen crrtico. « a: Las ecuaciones correspandientes son: .~ en Yc, y el ~ ". ::l CJ u: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil__ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN :, Ramiro Marbello Perez. Departamento de Ingenieria Civi./ .. :~ .. )', '"\, ~ffiYffUJlA.t.§.teN[g-$.J?J8.aA!~$.:)~iAAQm~$@§:,~~eQR~mga.lg~:RJ;~:8jPB~qgot~\~m:\:::::::~:!:l:;:;:;:tmI:}::::m~::~;:m:l::\" 90 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRiTICO ., En la Tabla 4.6 se tabularan los valores~~1 ,caudal unit~rio)calculados conla siguiente f6rmu~: ~ Q2 Yc ,- :3 (4.51) -,-2­ g8 la~~~gciones-<61~ (7). N6tese que 8 g es el ancho eh la garganta de la canal eta , cuyo valor es et de (8) Iq, g 6 (9). ;, Q BI . (4.52) E1~= Y1 + 2g.B 2 Y1 cr *0 caudale~ ,u.r"tllrios y ancho crftico del flujo'a traves de la canaleta q1 Q(m"/s) q.. q3 q2' qs q7 CIs qa ,qg q10 qu q12 q'3 q14 Be 2 3 2 = pe 1 Esta..energfa corresponde a la sec,ci6n No.1. Be (4.55) Venturi. No. I .' Y el ancho crftico, Be calculado anteriormente. TABLA 4.6. Tabulaci6n (1.':.Q2 I , (4.53) E1"2: . . . . / , . . ' . . I Estos datos se tabularan'd,e la siguiente rnanera: 4.4.2 Resultados y. graficas~ Procesados los datos y. m~icio~es anteriores, los resuitados sa TABLA 4.4. Tabulaci6n de datosexperimentales correspondientes at flujo a traves de la canal eta podran presen.tar de una manera grafica, conslderando 10 siguiente: 'Venturi, para diferentes caudales. ,ENSAYO hv(cm). O(l/s) No. 1 y3 Y2 Yl Y4 Recuerdese que, par tratarse de una canaleta de fonda horizontal, para un: caudal dado, Y5 Y6 ........... ,. Y13 y,4 Yc Be Q, la energra especffica del flujo, a . E . 2 ' ­ = Eo = constante. 10 largo de la misma, permanece constante. Esto . es, Siendoq variable a traves de la canaleta, la energfa especffica del flujo a traves de la misma se puede expresar como: 3 Eo = aq2 Y+--' 2gy2 (4.56) Para calcular la energfa especffica del flujo, en cada secci6n, se utiliza la siguiente f6rmula: Q2 EI YI + (1 29( ) 2 q2 = -,Eo-yy (4.54) a ''\ 2 gBI2Yl2 f! q =.~(Eo - y) Y Los resultados del calculo de la energfa especffica se registraran en la siguiente tabla. TABLA 4.5. Tabulaci6n de los valores de energfa especrtica, correspondientes a las secciones de la canaleta Venturi. ENSAYO No, a3 (rn /s) E1 (m) E2 (rn) Ea (rn) Es (m) ... E'0 (rn) E,l (m) Para un caudal dado,Q.. y con energfa especrfica constante, Eo , se puede estimar el valor de esta enf3rgra como: .. E4 (m) (4.57) E~:! (rn) E'3 (m) E'4 (m) 1 Eo=-LEI 14 Eo 1 . 2 3 - 1 = Eo = -.l:EI 14 (4.58) que reemplazado en la ecuaci6n (4.57) produce: ,', ~------~-----------------------------------------------------------UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA Ramiro Marbello Perez' SEDE DE MEDELLfN Departamento de Ingenierra Civ!!-- UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN , " Rarniro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil .. :~ .. )', '"\, ~ffiYffUJlA.t.§.teN[g-$.J?J8.aA!~$.:)~iAAQm~$@§:,~~eQR~mga.lg~:RJ;~:8jPB~qgot~\~m:\:::::::~:!:l:;:;:;:tmI:}::::m~::~;:m:l::\" 90 4. MEDIDORES DE REGIMEN CRiTICO ., En la Tabla 4.6 se tabularan los valores~~1 ,caudal unit~rio)calculados conla siguiente f6rmu~: ~ Q2 Yc ,- :3 (4.51) -,-2­ g8 la~~~gciones-<61~ (7). N6tese que 8 g es el ancho eh la garganta de la canal eta , cuyo valor es et de (8) Iq, g 6 (9). ;, Q BI . (4.52) E1~= Y1 + 2g.B 2 Y1 cr *0 caudale~ ,u.r"tllrios y ancho crftico del flujo'a traves de la canaleta q1 Q(m"/s) q.. q3 q2' qs q7 CIs qa ,qg q10 qu q12 q'3 q14 Be 2 3 2 = pe 1 Esta..energfa corresponde a la sec,ci6n No.1. Be (4.55) Venturi. No. I .' Y el ancho crftico, Be calculado anteriormente. TABLA 4.6. Tabulaci6n (1.':.Q2 I , (4.53) E1"2: . . . . / , . . ' . . I Estos datos se tabularan'd,e la siguiente rnanera: 4.4.2 Resultados y. graficas~ Procesados los datos y. m~icio~es anteriores, los resuitados sa TABLA 4.4. Tabulaci6n de datosexperimentales correspondientes at flujo a traves de la canal eta podran presen.tar de una manera grafica, conslderando 10 siguiente: 'Venturi, para diferentes caudales. ,ENSAYO hv(cm). O(l/s) No. 1 y3 Y2 Yl Y4 Recuerdese que, par tratarse de una canaleta de fonda horizontal, para un: caudal dado, Y5 Y6 ........... ,. Y13 y,4 Yc Be Q, la energra especffica del flujo, a . E . 2 ' ­ = Eo = constante. 10 largo de la misma, permanece constante. Esto . es, Siendoq variable a traves de la canaleta, la energfa especffica del flujo a traves de la misma se puede expresar como: 3 Eo = aq2 Y+--' 2gy2 (4.56) Para calcular la energfa especffica del flujo, en cada secci6n, se utiliza la siguiente f6rmula: Q2 EI YI + (1 29( ) 2 q2 = -,Eo-yy (4.54) a ''\ 2 gBI2Yl2 f! q =.~(Eo - y) Y Los resultados del calculo de la energfa especffica se registraran en la siguiente tabla. TABLA 4.5. Tabulaci6n de los valores de energfa especrtica, correspondientes a las secciones de la canaleta Venturi. ENSAYO No, a3 (rn /s) E1 (m) E2 (rn) Ea (rn) Es (m) ... E'0 (rn) E,l (m) Para un caudal dado,Q.. y con energfa especrfica constante, Eo , se puede estimar el valor de esta enf3rgra como: .. E4 (m) (4.57) E~:! (rn) E'3 (m) E'4 (m) 1 Eo=-LEI 14 Eo 1 . 2 3 - 1 = Eo = -.l:EI 14 (4.58) que reemplazado en la ecuaci6n (4.57) produce: ,', ~------~-----------------------------------------------------------UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA Ramiro Marbello Perez' SEDE DE MEDELLfN Departamento de Ingenierra Civ!!-- UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~EDE DE MEDELLfN , " Rarniro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ...........-­ Iq=~~(E. - Y)YI LA CANALETA (4.59) PARSHALL La ecuaci6n (4.59) permite construir la curva te6ri~a de q vs. y, utilizando latabla que se presenta a continuaci6n. Vease la Figura 4.10. TABLA 4.7 Valores te6ricos de y y q para la construcci6n de la curva q vs. y del·flujo a traves de CORTI LONGITUDINAL A T.RAVIS DE LA CANALE TA la canaleta Venturi. , Y{le6rica) 0 (m~/s) 0 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30 ... .... ... ... ... ... .FIGU RA 4.11. Instalacion para la calibracion de una canaleta Parshall. -em} ,r La canaleta Parshall se calibrar~ teniendo como patr6n de'caiibraci6n el vertedero de Bazin, de la misma maneraco~o se procedi6 en la calibraci6n de. vert~eros de pared~elgada. Eorlo tanto,la estimaci6n d~los parametros C y m, de la ecuaci6n (4.47), correspondientes J a la canal eta Em cuesti6n, se hara tambien mediante una regresi6n lineal, siguiendo el metodo de los mfnimos CU"VAS TIORleAS 1=l:oclo cuadrados ordinarios. y= Eo YOI C3 PorJo anterior, los parametros a medir, con el prop6sito anteriormente descrito, son YOz Ha YhB. Yo" Donde: --Ha: Profundidad del_flujo en la s~cci6n (a) de la zona convergente de la canaleta, en metros. . hB: Carga del vertedero de Bazin, en milfmetros. q qIM~. q2m~:-q,.~. FIGURA No. 4.10. Curvas te6rica Y experimental de q vs. Los valores de estas variables y del caudal del flujo se registraran en una tabla como la siguiente: TABLA 4.8. Registro de datos experimentales parala calibraci6n de una canaleta Parshall. y. I 4.5 PROCEDIMIENTO EXPERIMENTAL PARA LA CALIBRACI6N DE LA CANALETA PARSHALL Como quiera que el, objetivo de la practica sobre medidores Parshall es la calibraci6n de una canal eta Parshall de tamaiio W = 15 cm, esta se instalara Gn el canal rectangular. de fondo Ha 1ml hB J.m~ OB J.V~ 1 1 1 I 1 1 1 1 I 1 I 1 --.J OB se determinara con la ecuaci~n siguiente, ya conocida: horizontal, como se ilustra en la Figura 4.11. I~ -: O.<Yl14f91.581 ~ 1 OB (Vs) Y hB (mm) (2.65) ',:.' \ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil.­ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil ...........-­ Iq=~~(E. - Y)YI LA CANALETA (4.59) PARSHALL La ecuaci6n (4.59) permite construir la curva te6ri~a de q vs. y, utilizando latabla que se presenta a continuaci6n. Vease la Figura 4.10. TABLA 4.7 Valores te6ricos de y y q para la construcci6n de la curva q vs. y del·flujo a traves de CORTI LONGITUDINAL A T.RAVIS DE LA CANALE TA la canaleta Venturi. , Y{le6rica) 0 (m~/s) 0 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30 ... .... ... ... ... ... .FIGU RA 4.11. Instalacion para la calibracion de una canaleta Parshall. -em} ,r La canaleta Parshall se calibrar~ teniendo como patr6n de'caiibraci6n el vertedero de Bazin, de la misma maneraco~o se procedi6 en la calibraci6n de. vert~eros de pared~elgada. Eorlo tanto,la estimaci6n d~los parametros C y m, de la ecuaci6n (4.47), correspondientes J a la canal eta Em cuesti6n, se hara tambien mediante una regresi6n lineal, siguiendo el metodo de los mfnimos CU"VAS TIORleAS 1=l:oclo cuadrados ordinarios. y= Eo YOI C3 PorJo anterior, los parametros a medir, con el prop6sito anteriormente descrito, son YOz Ha YhB. Yo" Donde: --Ha: Profundidad del_flujo en la s~cci6n (a) de la zona convergente de la canaleta, en metros. . hB: Carga del vertedero de Bazin, en milfmetros. q qIM~. q2m~:-q,.~. FIGURA No. 4.10. Curvas te6rica Y experimental de q vs. Los valores de estas variables y del caudal del flujo se registraran en una tabla como la siguiente: TABLA 4.8. Registro de datos experimentales parala calibraci6n de una canaleta Parshall. y. I 4.5 PROCEDIMIENTO EXPERIMENTAL PARA LA CALIBRACI6N DE LA CANALETA PARSHALL Como quiera que el, objetivo de la practica sobre medidores Parshall es la calibraci6n de una canal eta Parshall de tamaiio W = 15 cm, esta se instalara Gn el canal rectangular. de fondo Ha 1ml hB J.m~ OB J.V~ 1 1 1 I 1 1 1 1 I 1 I 1 --.J OB se determinara con la ecuaci~n siguiente, ya conocida: horizontal, como se ilustra en la Figura 4.11. I~ -: O.<Yl14f91.581 ~ 1 OB (Vs) Y hB (mm) (2.65) ',:.' \ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil.­ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil ~ !i.tQNQAMSN:tQ$.WRAaA:.JfA$:~ilrRA§TIQA§;::ID.g[::c~aQaAmQBJQn4S.tHiP:i1AUbr¢~:Ij::~:::~:j::jI~;~!m~~:;::!:~:!:mi):;0:;i~!:::::1 94 4. ME[)I[)ORESDEREGIMEN CRITICO .. ..... ..... .......... ........... ... .. ....... .. ....... f:U~~~~~~~,~~~~~#!i~~~~g;WAQQB~!t_~RAg~~g;ttf;;M1TItl.195 ... la manera de calibrar' una canal eta Por 10 demas,. si se requiere de mayor ilustraci6n sobre' . ~ Parshall, consuUese el numeral 2.7 del.capftulo 2. 4.6 CUESTIONARIO , I ", . 4.~.1 Que relaci6n encuentra usted entre un escal6n en el fondo del canal y un vertedero de pared :/4.6:2 En que sec~i6n de Ia- canaleta Venturi se present6el regimen crrtico del flujo? C6mo se pudo comprobar este hecho? ·~:>4~6.3 , En 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ". 'gruesa? que sec~i6nde la canaleta Parshall se verific6 la presencia de flujo crftico? -C6mo se comprotx? este hecho? 5.1 OBJETIVOS . EI alcance de esta practica de laboratorio se puede resumir en los siguientes objetivos: , . Analizar el escurrimiento de,los Ifquidos a traves de compuertas. , 4.6.4 C6moson, entre sf, las curvas q vs. y,t~rica y experimental,del flujo a traves de la canaleta Venturi? \~';" 4.6.5 Compare la ecuaci6n de calibraci6n de la canaleta Parshall, obtenida experimentalmente, con la ecuaci6n empfrica. correspondh~nte a un tamano W = 15 cm, y presentada en la Tabla 4.1.- . Determinar la descarga, Q, bajo una compuerta plana, rectangular. Determinar los coeficientes de cuafquier tipo de compuerta. contr~cci6n. Ce, de velocidad, Cv, y de descarga, Cd, propios.de Estudiar la distribuci6n de presiones y la fuerza resultante, F, que los lfquidos·en movimiento ejercen sobre una compuerta plana, rectangular ydeslizante. f 4.6.6 C6mo yarra el regimen de flujo a traves de la canaleta Venturi? 5.2 FUNDAMENTOS TE6RICOS \ " 4.6.7 C6movarfa el regimen de flujo a traves ~e la cEmaleta Parshall? 5.2.1 :4~6.8 C6mo se puede comprobar que la canaleta Parshall opere con descargas libre 0 sumergida? .' Definici6n de Compuerta. ' Una compuerta es una placa m6vil, plana 0 curva; que, al " , , . levantarse, forma un orificio entre su borde inferior y la estructura hidraulica (presa; canal, etc.) sobre la cual se instala, y se utiliza para la regulaci6n de caudales,en la mayorla de los casos, y v . 4.6.9 C6mo se puede emplear una canaleta Venturi como dispositivo aforador de caudales. en .como emergencia y cierre para mantenimiento. en los otros. Vease fa Figura 5.1. cahales abiertos? c·~:·-·1 ~-9 4.6.10 C6mo se puede utilizar una canal eta Parshall para aforar caudales en canales abiertos? .. ~'") 4.6.11 Que otras aplicaCiones se Ie pUedEjm dar a una canaleta Parshall? Flujo ...--....... Para Jlllr Plyot. HI' Q c(.!.L IY, 2, a FONDa .Dn CANAL - --L... Compue~ta I Radial 0 Taintor YI. FIGURA 5.1'. F/ujos a traves de una compuerta plana y de una compuerta radial. UNIVERSIDAD NACIONAl DE COLOMBIA SEDE DE MEDElUN Ramiro Marbello 'Perez Departamento de Ingenierla Givil __ UNIVERSIDAD NACIONAl DE COLOMBIA ~EDE DE MEDElUN Ramiro MarbelJo Perez Departamento de Ingenierfa Civil ~ !i.tQNQAMSN:tQ$.WRAaA:.JfA$:~ilrRA§TIQA§;::ID.g[::c~aQaAmQBJQn4S.tHiP:i1AUbr¢~:Ij::~:::~:j::jI~;~!m~~:;::!:~:!:mi):;0:;i~!:::::1 94 4. ME[)I[)ORESDEREGIMEN CRITICO .. ..... ..... .......... ........... ... .. ....... .. ....... f:U~~~~~~~,~~~~~#!i~~~~g;WAQQB~!t_~RAg~~g;ttf;;M1TItl.195 ... la manera de calibrar' una canal eta Por 10 demas,. si se requiere de mayor ilustraci6n sobre' . ~ Parshall, consuUese el numeral 2.7 del.capftulo 2. 4.6 CUESTIONARIO , I ", . 4.~.1 Que relaci6n encuentra usted entre un escal6n en el fondo del canal y un vertedero de pared :/4.6:2 En que sec~i6n de Ia- canaleta Venturi se present6el regimen crrtico del flujo? C6mo se pudo comprobar este hecho? ·~:>4~6.3 , En 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ". 'gruesa? que sec~i6nde la canaleta Parshall se verific6 la presencia de flujo crftico? -C6mo se comprotx? este hecho? 5.1 OBJETIVOS . EI alcance de esta practica de laboratorio se puede resumir en los siguientes objetivos: , . Analizar el escurrimiento de,los Ifquidos a traves de compuertas. , 4.6.4 C6moson, entre sf, las curvas q vs. y,t~rica y experimental,del flujo a traves de la canaleta Venturi? \~';" 4.6.5 Compare la ecuaci6n de calibraci6n de la canaleta Parshall, obtenida experimentalmente, con la ecuaci6n empfrica. correspondh~nte a un tamano W = 15 cm, y presentada en la Tabla 4.1.- . Determinar la descarga, Q, bajo una compuerta plana, rectangular. Determinar los coeficientes de cuafquier tipo de compuerta. contr~cci6n. Ce, de velocidad, Cv, y de descarga, Cd, propios.de Estudiar la distribuci6n de presiones y la fuerza resultante, F, que los lfquidos·en movimiento ejercen sobre una compuerta plana, rectangular ydeslizante. f 4.6.6 C6mo yarra el regimen de flujo a traves de la canaleta Venturi? 5.2 FUNDAMENTOS TE6RICOS \ " 4.6.7 C6movarfa el regimen de flujo a traves ~e la cEmaleta Parshall? 5.2.1 :4~6.8 C6mo se puede comprobar que la canaleta Parshall opere con descargas libre 0 sumergida? .' Definici6n de Compuerta. ' Una compuerta es una placa m6vil, plana 0 curva; que, al " , , . levantarse, forma un orificio entre su borde inferior y la estructura hidraulica (presa; canal, etc.) sobre la cual se instala, y se utiliza para la regulaci6n de caudales,en la mayorla de los casos, y v . 4.6.9 C6mo se puede emplear una canaleta Venturi como dispositivo aforador de caudales. en .como emergencia y cierre para mantenimiento. en los otros. Vease fa Figura 5.1. cahales abiertos? c·~:·-·1 ~-9 4.6.10 C6mo se puede utilizar una canal eta Parshall para aforar caudales en canales abiertos? .. ~'") 4.6.11 Que otras aplicaCiones se Ie pUedEjm dar a una canaleta Parshall? Flujo ...--....... Para Jlllr Plyot. HI' Q c(.!.L IY, 2, a FONDa .Dn CANAL - --L... Compue~ta I Radial 0 Taintor YI. FIGURA 5.1'. F/ujos a traves de una compuerta plana y de una compuerta radial. UNIVERSIDAD NACIONAl DE COLOMBIA SEDE DE MEDElUN Ramiro Marbello 'Perez Departamento de Ingenierla Givil __ UNIVERSIDAD NACIONAl DE COLOMBIA ~EDE DE MEDElUN Ramiro MarbelJo Perez Departamento de Ingenierfa Civil ......... t;FPNp~MI;:NIQ§i;R~BA~j~$:;J1A}\q*I'~A$~:P1;l~~'gBlmgfUg;:g);;i:HlpRA!l~i§~!~!:!!!:!i~j~jii!j;{j!!i~m!fii!!:!;!i::Im:!::'196 . 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS EQt.io.AM§mg§.;iRARA::!l4I~RAgrrJQ~$.fg~;i~a.Q8AIQRJQ·:iQei:iHJ.Q.alu.I+.'§I!:;i!;i:iji::;i;:ji~i:!j!!;}:j!:!f;!:!{:~;I!W197 5. FLUJOA TRAVES DE COMPUERTAS . . .. ....... . Las compuertastienen las propiedades hidraulicas de los orificios ¥, cuando estan bien calibradas, Las compuertas de emergencia se utilizan en los eventos de reparaci6n, inspecci6n tambian pueden emplearse como medidores de ffujo. mantenimiento de las compuertas principales, siendo concebidas para funcionar tanto en . y condiciones de presi6n diferencial, en conductos a presi6n, como en condiciones de presi6n 5.2.2 Clasificaci6n de las Compuertas. Las condiciones trsicas, hidraulicas, climaticas y de equilibrada. operaci6n, ~valuadas apropiadamente, imponen la selecci6n del tipo y taman6 adecuado de las compuertas. Estas se disenan de diferentes tipos y con variadas caracterfsticas en su operaci6n y en su mecanismo de izado, los cuales permiten c1asificarlas en grupos generales, de la siguiente manera: 5.2.2.1 Segun las condiciones del flujo aguas abajo: Vease la Figura 5.2. Compuerta con descarga libre. ,5.2.2.3 De acueido a sus caracterrsticas geometricas: - Compuertas planas: • Rectangulares • Cuadradas • Circulares • Triangulares, etc. Compuerta ,con descarga sumergida 0 ahogada. Compuertas curvas 0 aJabeadas: Compuerto / Compuerto plono. / Flujo plono . Flujo ~ YI Q r / ~ Descorgo I Y, , • Tambor • CiHndricas 5.2.2.4 Segun el mecanlsmo'de izado: / Compuertas deslizantes . / ./ IYs Compuertas rodantes . /' -=:: Radiales / / .;" • ". .En las compuertas deslizantes, el elemento de cierre u obturaci6n se mueve sobre superficies ~eslizantes (g~fas6.rieles) que sirven, a la vez, de apoyo y sello. Generalmente, se construy~n de FIGURA 5.2. Tipos de descarga en compuertas acero colado, y sa emplean en estructuras de canalesy en algunas obras de captaci6n, en presas o tanques de regulaci6n. La hoja de la compuerta 0 elemento de obturaci6ri' se' acciona con un 5.2.2.2.,;SegUn el tipo de operaci6n - - 0 ! funcionamiento Compuertas Principales: • de regulaci6n • de.guarda 0 de ci~rre '''" . En las compuertas rodantes, vease la Figura 5.4, el elemento de cierre u <!bturaci6n semueve sabre untren.?e rl}edas, rodillos 0 de engranajes, hasta la posici6n de condici6n eslanca. Se utilizan en obras de toma profundas, para casos de emergencia y de servicio, asf como para cierre en mantenimiento, en conductos a presi6n. Ruedan a su posici6n de sello debido a su propio peso Compuertasde Emergencia y se izan con cadenas Las compuertas principales se disenan para operar bajo cualquier condici6n de flujo; se les llama de regulaci6n cuando se les conciben para controlar caudales en un canal abierto estructura de presa, con aberturas parciales, " mecanismo elevador,. a traves de un vastago 6 flechade acero. Vease la Figura 5:3.' 0 0 cables por medio de gruas especiales, fuera de la superficie del agua, hasta una casela de operaci6n, d~nde se les hace mantenimiento. sobre una y se conoeen como compuertas de guarda 0 de cierre aquellas que funcionan completamente abiertas 0 cerradas. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil _ UNIVERSIDAD NACIONAL DECOLOMBIA SEDE DE MEDELUN : Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ......... t;FPNp~MI;:NIQ§i;R~BA~j~$:;J1A}\q*I'~A$~:P1;l~~'gBlmgfUg;:g);;i:HlpRA!l~i§~!~!:!!!:!i~j~jii!j;{j!!i~m!fii!!:!;!i::Im:!::'196 . 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS EQt.io.AM§mg§.;iRARA::!l4I~RAgrrJQ~$.fg~;i~a.Q8AIQRJQ·:iQei:iHJ.Q.alu.I+.'§I!:;i!;i:iji::;i;:ji~i:!j!!;}:j!:!f;!:!{:~;I!W197 5. FLUJOA TRAVES DE COMPUERTAS . . .. ....... . Las compuertastienen las propiedades hidraulicas de los orificios ¥, cuando estan bien calibradas, Las compuertas de emergencia se utilizan en los eventos de reparaci6n, inspecci6n tambian pueden emplearse como medidores de ffujo. mantenimiento de las compuertas principales, siendo concebidas para funcionar tanto en . y condiciones de presi6n diferencial, en conductos a presi6n, como en condiciones de presi6n 5.2.2 Clasificaci6n de las Compuertas. Las condiciones trsicas, hidraulicas, climaticas y de equilibrada. operaci6n, ~valuadas apropiadamente, imponen la selecci6n del tipo y taman6 adecuado de las compuertas. Estas se disenan de diferentes tipos y con variadas caracterfsticas en su operaci6n y en su mecanismo de izado, los cuales permiten c1asificarlas en grupos generales, de la siguiente manera: 5.2.2.1 Segun las condiciones del flujo aguas abajo: Vease la Figura 5.2. Compuerta con descarga libre. ,5.2.2.3 De acueido a sus caracterrsticas geometricas: - Compuertas planas: • Rectangulares • Cuadradas • Circulares • Triangulares, etc. Compuerta ,con descarga sumergida 0 ahogada. Compuertas curvas 0 aJabeadas: Compuerto / Compuerto plono. / Flujo plono . Flujo ~ YI Q r / ~ Descorgo I Y, , • Tambor • CiHndricas 5.2.2.4 Segun el mecanlsmo'de izado: / Compuertas deslizantes . / ./ IYs Compuertas rodantes . /' -=:: Radiales / / .;" • ". .En las compuertas deslizantes, el elemento de cierre u obturaci6n se mueve sobre superficies ~eslizantes (g~fas6.rieles) que sirven, a la vez, de apoyo y sello. Generalmente, se construy~n de FIGURA 5.2. Tipos de descarga en compuertas acero colado, y sa emplean en estructuras de canalesy en algunas obras de captaci6n, en presas o tanques de regulaci6n. La hoja de la compuerta 0 elemento de obturaci6ri' se' acciona con un 5.2.2.2.,;SegUn el tipo de operaci6n - - 0 ! funcionamiento Compuertas Principales: • de regulaci6n • de.guarda 0 de ci~rre '''" . En las compuertas rodantes, vease la Figura 5.4, el elemento de cierre u <!bturaci6n semueve sabre untren.?e rl}edas, rodillos 0 de engranajes, hasta la posici6n de condici6n eslanca. Se utilizan en obras de toma profundas, para casos de emergencia y de servicio, asf como para cierre en mantenimiento, en conductos a presi6n. Ruedan a su posici6n de sello debido a su propio peso Compuertasde Emergencia y se izan con cadenas Las compuertas principales se disenan para operar bajo cualquier condici6n de flujo; se les llama de regulaci6n cuando se les conciben para controlar caudales en un canal abierto estructura de presa, con aberturas parciales, " mecanismo elevador,. a traves de un vastago 6 flechade acero. Vease la Figura 5:3.' 0 0 cables por medio de gruas especiales, fuera de la superficie del agua, hasta una casela de operaci6n, d~nde se les hace mantenimiento. sobre una y se conoeen como compuertas de guarda 0 de cierre aquellas que funcionan completamente abiertas 0 cerradas. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil _ UNIVERSIDAD NACIONAL DECOLOMBIA SEDE DE MEDELUN : Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil r ::F:P.NQAMr.;ftt~$j::RAR#:)Q\.$:~:RaiqIIQA$:;P§:J4\e.QBJttQRIQ:~QE:::H,:p'aIP'ij~Q~?:tt:tfm!::m::mIf:~::;!:::j;:;'I:;198 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS . [fiQNQlMmq$Tp~BAm~$H1a4g[@A~tigJ;OJlJU>'RAXgBJg:i;Q§ijJifJQBAQ.f+.IINl:JI~1:~i:i:m:1~;:j::j;:J:::f:;!;::;:199 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ' " ,. ~. u~"__ m I' , m-­ __ n i' :"'" /: I' pI I I U IU II II Il 3W dl.. 'd I • III ..... "I .J" , ~ 1~· die. I~· dl.. ·9. " {\ ~'I r-~I2ill!L;:~ '-.... ~~ ~Il dOl ,,~,:--: ~-ii ~ ! " :: .. III .. ·~ --,~ a -, "' h • II~ f-II--.i-i-;l-li-i-~:--. u­ •• •~ UJ'I 'r." II ,Itt I I t II - -. f--'-tII . 'U d: ; = Oil : ; " n I ~. ~"Il"". ~• • •s' 0·" '~. ..' ,B ~[ -~. nu ~ • II ~ " ~ II ~' II~ ,­ I'ln It" 111 : ¥. :. -it "~ • 'J... :" .. II !f I. It. II. 'I 'I: ,..1: a" II' : ::: ::: . II ~. ". •~.,,,,, "II ,,~ ::: I A • I .11 I II I Jill "III III I ,,'X 1~" "'0 U'I .. • p h . "I . 4 U. , = : ~llll ,. II ." "•• "I". • I I --.t-lI-jj--tt--.--tt--U­ ~::. 'Il' !.U I!:; ~ . '\ =-#­ :Ii p '. Ii -t{ti ,-~ji,,:=~.p.HTtr.."-~l.i,,=·.Ji;===;~~'· • ULt t·· OOODQD ~nOnr"ln[l 11 _"I 'Jinrtnhnhnnnn' ~n[lrlnnn ~nDnn[ln .nrnnhh ~ a-'J- ;:: I n· r'l"j ..\' ] ' 11II n 11--4-11-1-11- i'l ."., " II I -, \ IM II '{AA.IILtIIIAAAAAAI't..!!!" .:".:. ; " II II Pd" 1 ..... ,/ 1'.0· II t ;,: :' II I q III .~. ...--_-PIIO :: - 'II :11 I fl ~" Et.35­ , I~ ",,1 -a,.6"-1 :"[1. i; 1 ~IO[Jnnnn .1. ; .. , DODDDD oi. ~-.- .. ':.:~x:o -I. r: I 4·X4·XW " [1.20.5 . .... I 1 ~iJ;--­ <11 ~;t;'!j~ 1':7-.;..':\.•.. Of.; t'~: ~1i·!:t)··:.::·,~,:;.:n?·.·~·.:c.\,'·:,:·r;.f!::'\·"';"·"~":;i .c;" •.•• ~ 4­ 4·;.. ~ :t . .,.,. ;';:-:fl~·L.","! :"i~: .~: ...;~!~ :,•.~.. ~':.:;.,.;. ~.,.~:.• FIGURA 5.4a. Tipos de compuerta rodante FIGURA 5.3. Tipos de compuerta des liz ante \ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDEDEMEDELUN ' .Ramiro Marbello Perez Departamento'de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA . ' ~DE DE MEDELLfN . '. Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil r ::F:P.NQAMr.;ftt~$j::RAR#:)Q\.$:~:RaiqIIQA$:;P§:J4\e.QBJttQRIQ:~QE:::H,:p'aIP'ij~Q~?:tt:tfm!::m::mIf:~::;!:::j;:;'I:;198 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS . [fiQNQlMmq$Tp~BAm~$H1a4g[@A~tigJ;OJlJU>'RAXgBJg:i;Q§ijJifJQBAQ.f+.IINl:JI~1:~i:i:m:1~;:j::j;:J:::f:;!;::;:199 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ' " ,. ~. u~"__ m I' , m-­ __ n i' :"'" /: I' pI I I U IU II II Il 3W dl.. 'd I • III ..... "I .J" , ~ 1~· die. I~· dl.. ·9. " {\ ~'I r-~I2ill!L;:~ '-.... ~~ ~Il dOl ,,~,:--: ~-ii ~ ! " :: .. III .. ·~ --,~ a -, "' h • II~ f-II--.i-i-;l-li-i-~:--. u­ •• •~ UJ'I 'r." II ,Itt I I t II - -. f--'-tII . 'U d: ; = Oil : ; " n I ~. ~"Il"". ~• • •s' 0·" '~. ..' ,B ~[ -~. nu ~ • II ~ " ~ II ~' II~ ,­ I'ln It" 111 : ¥. :. -it "~ • 'J... :" .. II !f I. It. II. 'I 'I: ,..1: a" II' : ::: ::: . II ~. ". •~.,,,,, "II ,,~ ::: I A • I .11 I II I Jill "III III I ,,'X 1~" "'0 U'I .. • p h . "I . 4 U. , = : ~llll ,. II ." "•• "I". • I I --.t-lI-jj--tt--.--tt--U­ ~::. 'Il' !.U I!:; ~ . '\ =-#­ :Ii p '. Ii -t{ti ,-~ji,,:=~.p.HTtr.."-~l.i,,=·.Ji;===;~~'· • ULt t·· OOODQD ~nOnr"ln[l 11 _"I 'Jinrtnhnhnnnn' ~n[lrlnnn ~nDnn[ln .nrnnhh ~ a-'J- ;:: I n· r'l"j ..\' ] ' 11II n 11--4-11-1-11- i'l ."., " II I -, \ IM II '{AA.IILtIIIAAAAAAI't..!!!" .:".:. ; " II II Pd" 1 ..... ,/ 1'.0· II t ;,: :' II I q III .~. ...--_-PIIO :: - 'II :11 I fl ~" Et.35­ , I~ ",,1 -a,.6"-1 :"[1. i; 1 ~IO[Jnnnn .1. ; .. , DODDDD oi. ~-.- .. ':.:~x:o -I. r: I 4·X4·XW " [1.20.5 . .... I 1 ~iJ;--­ <11 ~;t;'!j~ 1':7-.;..':\.•.. Of.; t'~: ~1i·!:t)··:.::·,~,:;.:n?·.·~·.:c.\,'·:,:·r;.f!::'\·"';"·"~":;i .c;" •.•• ~ 4­ 4·;.. ~ :t . .,.,. ;';:-:fl~·L.","! :"i~: .~: ...;~!~ :,•.~.. ~':.:;.,.;. ~.,.~:.• FIGURA 5.4a. Tipos de compuerta rodante FIGURA 5.3. Tipos de compuerta des liz ante \ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDEDEMEDELUN ' .Ramiro Marbello Perez Departamento'de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA . ' ~DE DE MEDELLfN . '. Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ::FQtiQAM.~,.trQ$j~:RAB4!:JP\$[;·RA~qJ{gA§\ilimUlaQfl~TQ!ftQ~JJi§~IgRA~O~IPlm~:~\f:::~!\~~iilitJ~]:~~;~~::::f:!:EtI1 00 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS 5. FLU"O ATRAV S DE COMPUERTAS Las compuertas radiales, tambien lIamadas compuertas Taintor, en honor a un capitan de navfo, quien fU9su ideador, tienen la forma de una porci6n de cilindro, y giran' alrededor de un pivote 0 eje horizontal situado en el eje longitudinal de la superficiecilrndrica. Por su forma algunas veces se las llama compuerta sector. Vease la Figura 5.5. Para (1.171 1fl:1.L-. r 2 • Cltff",'" ~98 t ,.",-". V ,,1/" ",-", '''::"'''''­ . s:iJ tJL:~t! /)/.\ ~'- .~... ~\[;::: -~!.;Z~;~~?;!;?F::\·'{1~;. h,(,~'·f'.(.':-/f.l". d '~)" Jf~ r~1" '';;''''~:' ~~,In ,. J'.:''ir''j \~\ ",,;:(Vil'!} .fit',;'! .", '. f ,I ).';. J .... ,,u '.J/ FIGURA 5.5. Tipos de compuerta radial. FIGURA 5.4b. Tipos de compuerta rodante. ""':f'lj " ..... ' UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de'lngenierfa Civil __ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN _ • .~},~~ "~4f (\!W' ~l."Jr)l. I .. Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenier(a Civil ::FQtiQAM.~,.trQ$j~:RAB4!:JP\$[;·RA~qJ{gA§\ilimUlaQfl~TQ!ftQ~JJi§~IgRA~O~IPlm~:~\f:::~!\~~iilitJ~]:~~;~~::::f:!:EtI1 00 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS 5. FLU"O ATRAV S DE COMPUERTAS Las compuertas radiales, tambien lIamadas compuertas Taintor, en honor a un capitan de navfo, quien fU9su ideador, tienen la forma de una porci6n de cilindro, y giran' alrededor de un pivote 0 eje horizontal situado en el eje longitudinal de la superficiecilrndrica. Por su forma algunas veces se las llama compuerta sector. Vease la Figura 5.5. Para (1.171 1fl:1.L-. r 2 • Cltff",'" ~98 t ,.",-". V ,,1/" ",-", '''::"'''''­ . s:iJ tJL:~t! /)/.\ ~'- .~... ~\[;::: -~!.;Z~;~~?;!;?F::\·'{1~;. h,(,~'·f'.(.':-/f.l". d '~)" Jf~ r~1" '';;''''~:' ~~,In ,. J'.:''ir''j \~\ ",,;:(Vil'!} .fit',;'! .", '. f ,I ).';. J .... ,,u '.J/ FIGURA 5.5. Tipos de compuerta radial. FIGURA 5.4b. Tipos de compuerta rodante. ""':f'lj " ..... ' UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de'lngenierfa Civil __ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLfN _ • .~},~~ "~4f (\!W' ~l."Jr)l. I .. Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenier(a Civil Jr ::F:~n~PAM~NIQ.$:,'eARAa~:A$::,RB~QJt(¢~$::p~;:l~~'pij:4TQRJQ::,D§~::HlpM~},~JQA:::~Imm:m~::f:]::~:j:::~:r:::f:mm1102 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ;~QNPAM~Tq,,:;:e~R~:::iJ~s:,'p~ffifq:T~¢A~~:Pf£~~Qa~T:QaiQ::,i..lt;:i:HjPR FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS --:b- Generalmente, en las compuertas radiales elagua actua 'en el lado convexo y, debido a las propiedadeshidrostaticas de una superficie cilrndrica, la Irnea de acci6n del empuje hidrostatico resultante pasa a traves del pivote 0 centro de giro. En consecuencia, la fuerza requerida para levantar la compuerta es la necesaria para vencer el peso propio de la misma y la fricci6n en los apoyos. r­ ,­ Este tipo de compuerta se usa en vertederos de presa,· en obras de captaci6n y en canales de riego. Las compuertas tipo tambor (vaase la Figura 5.6) consisten en una estructura hermatica de acero, abisagrada en la cresta de reOOse de un vertedero de presa, y con una forma tal que, cuando esta en su po~ici6n mas baja, ocupa un recinto dentro de laestructura de la presa, sin c------- . interrumpir el perfil de dicha cresta. '.?';"j, Si el Uquido penetra a dicijo recinto, la compuerta se levanta por encima de la cresta, debido al .. "../ -------. empuje de flotapi6n. eVitando el paso de la corriente . .; . Est~, mecanisme de operaci6n constituye cierta ventaja sobre los otros tipos de compuerta. puesto FIGURA 5.7 Tipos de compuerta cilfndrica. que no requiere de superestructuras que incluyan gruas, cables,' ni volantes, para su manejo. La compuerta' cilfndrica 5.7a se iza rodando hacia arriba, permitiendo el engranaje entre los Posielcrn le.vantada ____ ",/', / , / I \ dientes y las cremalleras e'n los extremosde la misma. En virtud de la gran resistencia de una \ estructura cilrndrica>'(con apropiadosrefuerzosinteriores). este tipo de compuerta se usa Pivot. o bllagra econ6micamente sobre grandes !uces en prqyectos especiales. Generalmente, se Ie colocs un borde longitudinal de acero en un punto apropiado de su periferia, para que forme un sello con la cresta del vertedero, cuando la compuerta esta en la posici6n mas baja. Las compuertas cilfndricas b, ~y d son abiertasen los dos extremos. La compuerta.del esquer:na FIGURA 5.6. Compuerta tipo tambor 5.7b opera con pre~i6n. exte~na equilibrada•. por 10 que, para 'Ievantarla, 0010 se requiere veneer la fuerza debida a su propio peso.: EI fondo de·la compuerta descansa sobre un asiento en X, provisto Las compuertas citrndricas consisten en un cilindro de acero que se extiende entre los estriOOs de un vertedero de -presa, en los cuales esta adosada una cremallera dentada e inclinada, como se de 'un sello, impidiemdo la captaci6n de agua, y, cuando se levanta, deja pasar el Hquido a travas del conducto Y. muestra en la Figura 507a, 0 de una torre cilrndrica de captaci6n de un embalse, como se muestra DiHcilmente se logra un adecuado ajuste del extrema superior de la compuerta en la secci6n Z. en la Figuras S07b, 507c y S.7d. raz6n per la cual el cilindro se eXtiende, en algunos diseiios, hasta la superficie, de agua, como se indica en el esquema c. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLIN Ramiro Marbello Per~ Departamento de Ingenieria Civil r."--IUNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~.DEDE MEDELLIN " Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil Jr ::F:~n~PAM~NIQ.$:,'eARAa~:A$::,RB~QJt(¢~$::p~;:l~~'pij:4TQRJQ::,D§~::HlpM~},~JQA:::~Imm:m~::f:]::~:j:::~:r:::f:mm1102 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS ;~QNPAM~Tq,,:;:e~R~:::iJ~s:,'p~ffifq:T~¢A~~:Pf£~~Qa~T:QaiQ::,i..lt;:i:HjPR FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS --:b- Generalmente, en las compuertas radiales elagua actua 'en el lado convexo y, debido a las propiedadeshidrostaticas de una superficie cilrndrica, la Irnea de acci6n del empuje hidrostatico resultante pasa a traves del pivote 0 centro de giro. En consecuencia, la fuerza requerida para levantar la compuerta es la necesaria para vencer el peso propio de la misma y la fricci6n en los apoyos. r­ ,­ Este tipo de compuerta se usa en vertederos de presa,· en obras de captaci6n y en canales de riego. Las compuertas tipo tambor (vaase la Figura 5.6) consisten en una estructura hermatica de acero, abisagrada en la cresta de reOOse de un vertedero de presa, y con una forma tal que, cuando esta en su po~ici6n mas baja, ocupa un recinto dentro de laestructura de la presa, sin c------- . interrumpir el perfil de dicha cresta. '.?';"j, Si el Uquido penetra a dicijo recinto, la compuerta se levanta por encima de la cresta, debido al .. "../ -------. empuje de flotapi6n. eVitando el paso de la corriente . .; . Est~, mecanisme de operaci6n constituye cierta ventaja sobre los otros tipos de compuerta. puesto FIGURA 5.7 Tipos de compuerta cilfndrica. que no requiere de superestructuras que incluyan gruas, cables,' ni volantes, para su manejo. La compuerta' cilfndrica 5.7a se iza rodando hacia arriba, permitiendo el engranaje entre los Posielcrn le.vantada ____ ",/', / , / I \ dientes y las cremalleras e'n los extremosde la misma. En virtud de la gran resistencia de una \ estructura cilrndrica>'(con apropiadosrefuerzosinteriores). este tipo de compuerta se usa Pivot. o bllagra econ6micamente sobre grandes !uces en prqyectos especiales. Generalmente, se Ie colocs un borde longitudinal de acero en un punto apropiado de su periferia, para que forme un sello con la cresta del vertedero, cuando la compuerta esta en la posici6n mas baja. Las compuertas cilfndricas b, ~y d son abiertasen los dos extremos. La compuerta.del esquer:na FIGURA 5.6. Compuerta tipo tambor 5.7b opera con pre~i6n. exte~na equilibrada•. por 10 que, para 'Ievantarla, 0010 se requiere veneer la fuerza debida a su propio peso.: EI fondo de·la compuerta descansa sobre un asiento en X, provisto Las compuertas citrndricas consisten en un cilindro de acero que se extiende entre los estriOOs de un vertedero de -presa, en los cuales esta adosada una cremallera dentada e inclinada, como se de 'un sello, impidiemdo la captaci6n de agua, y, cuando se levanta, deja pasar el Hquido a travas del conducto Y. muestra en la Figura 507a, 0 de una torre cilrndrica de captaci6n de un embalse, como se muestra DiHcilmente se logra un adecuado ajuste del extrema superior de la compuerta en la secci6n Z. en la Figuras S07b, 507c y S.7d. raz6n per la cual el cilindro se eXtiende, en algunos diseiios, hasta la superficie, de agua, como se indica en el esquema c. UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLIN Ramiro Marbello Per~ Departamento de Ingenieria Civil r."--IUNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~.DEDE MEDELLIN " Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil ,.. ,FQNQAME.;NJIQJ~)JrABAg4~$::gBk\YJJJQ~§:~:Q,~Jt:~§Qa~mp,B.l.Q:J?,~n#jQ,a~p,~lg!\r::m!~t:i,;t)::f{~:!:J:::;t:tt!!lt~ 05 5. FlUJO A TRAVES DE eOMPUERTAS En el esquema d de la misma figura, la presi6n del agua actua en el interior del cilindro, por 10 cual .. ,' ' .. e';C c = Y2 Dedonde: . ' (5.2) 'se evitan los refuerzos' interiores. EI agua pasa a traves de los conductos M Y N por vra de la camara L. Ademas, para compuertas planas verticales, se ha comprobado que : ~ 5.2.3 Ecuaciones para el caudal de flujo a traves de compuertas ~ 5.2.3.1 Ecuaci6n para el flujo a traves de compuertas planas. Piua deducir una expresi6n que permitadeterminar el caudal del f1ujo a traves de una compuerta plana, considerese el caso mas (5.3) Reemplazando la ecuaci6n ,(5.1) en la anterior, se tiene: general de una compuerta plana, inclinada un angulo 9 respecto de la horizontal, Y-ancho B igual a'i ancho del canal. Vease la Figura 5.8. Punto de , estancamlento" . . I 0iti-l;-2~- - a - Y2 a2 '(5.4) Y2 a 11 ~ " ­ . ­ .-,_. -' Suponiendo las hip6tesis de fluido incompresible, flujo permanente Y uniforme, distribuci6n ~ I Ancho de la' Compuerta I 8 hidrostatica de presiones, lejos de la compuerta. y tensiones cortantes nulas, en paredes y fondo del canal, la ecuaci6n de Bernoulli, planteada entre los puntos (1) Y (2), expresa 10 siguiente: 2 cl V2/ 2 1 Y. V (l1 / " + Palm + -­ 'Y 2g Y1 VI V , + Palm + (l2 - ­/ Y2 = 'Y Vena .Controcto Y1 + (l1 V/ o Y2 2g + (l2 V2 2g (5.5) 2 '.2g , (5.6) Par continuidad, , FIGURA 5.8. Flujo a traves de una compuerta plana inclinada. Q = A1 . V1 = A2 Q = B'Y1'V1 = B'Y2' V2 EI f1ujo a traves del orificio formado entre el labia inferior de la compuerta Y el fondo del canal puede considerarse bidimensional. N6tese que la descarga supercrrtica bajo la compuerta reduce . V2 . (5.7) progresivamente su profundidad a 10 f~irgo de una corta distancia, 'I, aguas abajo, fia'stauna secci6n en donde la contracci6n del chorroes completa, IIamada vena contracta~ " " v1 De donde: k' V2 Y1 (5.8) , La profundidad del flujo en la vena contragta~~Y;, se relaciona con la, abertura, a, por media del coeficiente de contracci6n, Sustituyendo la ecuaci6n (5.8) en la (5.6), y haciendo (l 1 ee, asf: Icc =y: I [(~: )"v;] (5.1) Y1 + UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil : 2g '= Y2 UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN. . . = (l2 =('t, = 1, se tiene: v2 2 + 2g Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ,.. ,FQNQAME.;NJIQJ~)JrABAg4~$::gBk\YJJJQ~§:~:Q,~Jt:~§Qa~mp,B.l.Q:J?,~n#jQ,a~p,~lg!\r::m!~t:i,;t)::f{~:!:J:::;t:tt!!lt~ 05 5. FlUJO A TRAVES DE eOMPUERTAS En el esquema d de la misma figura, la presi6n del agua actua en el interior del cilindro, por 10 cual .. ,' ' .. e';C c = Y2 Dedonde: . ' (5.2) 'se evitan los refuerzos' interiores. EI agua pasa a traves de los conductos M Y N por vra de la camara L. Ademas, para compuertas planas verticales, se ha comprobado que : ~ 5.2.3 Ecuaciones para el caudal de flujo a traves de compuertas ~ 5.2.3.1 Ecuaci6n para el flujo a traves de compuertas planas. Piua deducir una expresi6n que permitadeterminar el caudal del f1ujo a traves de una compuerta plana, considerese el caso mas (5.3) Reemplazando la ecuaci6n ,(5.1) en la anterior, se tiene: general de una compuerta plana, inclinada un angulo 9 respecto de la horizontal, Y-ancho B igual a'i ancho del canal. Vease la Figura 5.8. Punto de , estancamlento" . . I 0iti-l;-2~- - a - Y2 a2 '(5.4) Y2 a 11 ~ " ­ . ­ .-,_. -' Suponiendo las hip6tesis de fluido incompresible, flujo permanente Y uniforme, distribuci6n ~ I Ancho de la' Compuerta I 8 hidrostatica de presiones, lejos de la compuerta. y tensiones cortantes nulas, en paredes y fondo del canal, la ecuaci6n de Bernoulli, planteada entre los puntos (1) Y (2), expresa 10 siguiente: 2 cl V2/ 2 1 Y. V (l1 / " + Palm + -­ 'Y 2g Y1 VI V , + Palm + (l2 - ­/ Y2 = 'Y Vena .Controcto Y1 + (l1 V/ o Y2 2g + (l2 V2 2g (5.5) 2 '.2g , (5.6) Par continuidad, , FIGURA 5.8. Flujo a traves de una compuerta plana inclinada. Q = A1 . V1 = A2 Q = B'Y1'V1 = B'Y2' V2 EI f1ujo a traves del orificio formado entre el labia inferior de la compuerta Y el fondo del canal puede considerarse bidimensional. N6tese que la descarga supercrrtica bajo la compuerta reduce . V2 . (5.7) progresivamente su profundidad a 10 f~irgo de una corta distancia, 'I, aguas abajo, fia'stauna secci6n en donde la contracci6n del chorroes completa, IIamada vena contracta~ " " v1 De donde: k' V2 Y1 (5.8) , La profundidad del flujo en la vena contragta~~Y;, se relaciona con la, abertura, a, por media del coeficiente de contracci6n, Sustituyendo la ecuaci6n (5.8) en la (5.6), y haciendo (l 1 ee, asf: Icc =y: I [(~: )"v;] (5.1) Y1 + UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil : 2g '= Y2 UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN. . . = (l2 =('t, = 1, se tiene: v2 2 + 2g Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil ,.­ :,EQNgX.Mt;.NXP§j:,P.AR,,~~g~§;(PBA¢TfQ,A$J)r;!:~p~R.41~f1:iq;ip:e:::fOgRiy,lj"gM:~~:}ij:::~j:!i'm;:~::i:):):)I::):;~;f):! 106 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS '!.L..1_k 2 [ ( Y1 - Y2 = 2g -Y2 y, = , , 9 (yvY'J. Y/ ".../ = . ._ . . , Ahora, reemplazando las ecuaciones (5.12) Y (5.2) enla (5.7), se tiene: )21 Y1 . Q = V;2.[(Y/ -Y/).J . 5. FLUJO A TRAV S DE COMPUERTAS --;--._ V2real A2 = V2 real / Y/ '4." (5.13) (V2/g )(Y1 +. Y2XYv-'Y;) / " 2 2 V 2g· Y/ B Y2 _ = (Yt+Y2) - Y1 . 2g . Y1 (Y1+Y2) , Q= C v ·C c ~1+ a· 9•. : Sacando rarz cuadrada, Yt (5.14) .... ·a· B J 29 y, : (5.15) IntroduCiendo el coeficiente de descarga, Cd, como: V2 I ," 1 (Y1 + Y2) . ~2g. Y1 Yt I Cd = C v ,C c Y1 . ~ . 1+ _.C _ c/ (5.16) V2 resulta: (5.9) , / Reemplazando la ecuaci6n (5.2) en la anterior, se tiene : A-' LQ:-cd~~'~~1 De ofro lado, a partird'e la ecuaci6n (5.16), para (5.10) C, (5.17) Cv. se tiene: Cd~.1+a.cC Yt Cc , (5.18) ,1 Introduciendo el coeficiente de velocidad. CII, resulta :. V2 real V 2 roal = C,,· ; V2 C~ v J 1 + a.C • . 2gy, Y1 UNIVERSIDAD NAC/ONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN . (5.11 ) C v' C c = C d Y1 ~ .C' 1 +-.-._c, Elevando al cuadrado, se tiene: (5.12) Ramiro Marbello Perez ' ,DepClrtamento de Ingenierfa Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierla Civil ,.­ :,EQNgX.Mt;.NXP§j:,P.AR,,~~g~§;(PBA¢TfQ,A$J)r;!:~p~R.41~f1:iq;ip:e:::fOgRiy,lj"gM:~~:}ij:::~j:!i'm;:~::i:):):)I::):;~;f):! 106 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS '!.L..1_k 2 [ ( Y1 - Y2 = 2g -Y2 y, = , , 9 (yvY'J. Y/ ".../ = . ._ . . , Ahora, reemplazando las ecuaciones (5.12) Y (5.2) enla (5.7), se tiene: )21 Y1 . Q = V;2.[(Y/ -Y/).J . 5. FLUJO A TRAV S DE COMPUERTAS --;--._ V2real A2 = V2 real / Y/ '4." (5.13) (V2/g )(Y1 +. Y2XYv-'Y;) / " 2 2 V 2g· Y/ B Y2 _ = (Yt+Y2) - Y1 . 2g . Y1 (Y1+Y2) , Q= C v ·C c ~1+ a· 9•. : Sacando rarz cuadrada, Yt (5.14) .... ·a· B J 29 y, : (5.15) IntroduCiendo el coeficiente de descarga, Cd, como: V2 I ," 1 (Y1 + Y2) . ~2g. Y1 Yt I Cd = C v ,C c Y1 . ~ . 1+ _.C _ c/ (5.16) V2 resulta: (5.9) , / Reemplazando la ecuaci6n (5.2) en la anterior, se tiene : A-' LQ:-cd~~'~~1 De ofro lado, a partird'e la ecuaci6n (5.16), para (5.10) C, (5.17) Cv. se tiene: Cd~.1+a.cC Yt Cc , (5.18) ,1 Introduciendo el coeficiente de velocidad. CII, resulta :. V2 real V 2 roal = C,,· ; V2 C~ v J 1 + a.C • . 2gy, Y1 UNIVERSIDAD NAC/ONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN . (5.11 ) C v' C c = C d Y1 ~ .C' 1 +-.-._c, Elevando al cuadrado, se tiene: (5.12) Ramiro Marbello Perez ' ,DepClrtamento de Ingenierfa Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierla Civil r­ ,.,.' ,FgNp.~MgN'tQ$::,PARA::!~$::RR}\Q[tqA~'Jl,·§i:tt~ltQ.A~1tqFOt'gQ~'[:H.!:PRiY:~I~I:::::::'i::;:::::::::::::fm::::::::;;,jrmm:::!1 08 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS , [Wg:N:R8M~NTg.$}e8RA'MK§[:PB~9TJGA$.~:p'r;:I1";I?QBAIQ·RIQ:::RI$·:mlRBAP(i.I@ttmW:;i(::::::::;:j·:'::::::i:;:,:,t0:ili·"11 09 5. FLUJO A TRAVES DE COj'y1PUERTAS' . . c; c; ~C:(1 + a~~. ) o=~ ~ .. 0.8 I-­ t;- co" = (~:n1+a~~.) a iii ~ 0.7 ~ ,~\ <U "'Q <U ;; C> ;g CC2 = (S!.)2 +CC~(C.d)2 C Y1 C y <U 0.6 c U y " / ~ V V y V V /"" V :-­ ~ --­ 0.5 ~~ - ~ ­ 3~ ~ ~ 45° i 600 ~ !--­ 75° ~ 90° :­ J y 2 C/ _ ~(S!.)2 C c _ (~)2 Y1 C y Cy f...- l­ 4 6 e 10 12 14 •"\'1.10. =0 FIGURA 5.9. Coeficientes de descarga para compuertas planas inclinadas, con descarga libre. (Tomada de la referencia 15) ~(Cd)2 ± 1(~)2(Cd)4 -4 (1) (~)2 Cc = Cc V Y1 Y1 C y Cy Investigaciones de Gentilini, sobre compuertas planas e inclinadas, con descarga libre. arrojaron la Cy 2 variaci6n de e, mostrada en la Figura 5.9. pa~a calcular el coeficiente de velocidad: v ' (5.19) ,,,\ ICv, = 0.96.~ 0.0979.,(~.) , Y1 .. . (5.22) /'" (~).(Cd)2 Y1 en funci6n de , Ahora, haciendo: k = .! 2 1 Partiendo de las expresion'es de Gentilini, F. H. Knapp propuso lasiguiente ecuaci6n Cd +.J( 1 a )2 (Cd )4 ('Cd )2 '2 (y.;).(C)2-"4 y.; CvC 1 a y Cd vs. y /a con limite superior C v == 1.0, correspondiente a la relaci6n a IYl Cv \5.20) \. 0.408. -r En compuertas planas verticales, para Y1 I a < 1.35 seinicia el desprendimiento del chorro desde ellabio inferior de la compuerta.con arrastre de aire alinterior'de la misma, ~on 10 cual se limita la . resulta: c. = k±/1(2 +(~ validez de la ecuaci6n (5.17) a( range anterior. r --:--t1 Cuando el'labio inferior de la compuerta es redondeado,los coeficientes C c (5.21) y Cd se obtienen multiplicando los correspondient~s a la arista afilada por un factor E, el cual se obtiene a partir de la relaci6n ria, de acuerdo con la Figura 5.10. ~ Los coeficientes C el Cv Y Cd dependen del numero de Reynolds Y de las caracterrsticas geometricas del escurrimiento. -l> H. Rouse afirma que los valores de Cd. para compuertas planas verticales ( esencialmente constantes e = 90°). son y con ligeras variaciones alrededor de 0.61. LEt Figura 5.9 confirma dicha observaci6n. j .f, /./ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLiN Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELliN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil r­ ,.,.' ,FgNp.~MgN'tQ$::,PARA::!~$::RR}\Q[tqA~'Jl,·§i:tt~ltQ.A~1tqFOt'gQ~'[:H.!:PRiY:~I~I:::::::'i::;:::::::::::::fm::::::::;;,jrmm:::!1 08 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS , [Wg:N:R8M~NTg.$}e8RA'MK§[:PB~9TJGA$.~:p'r;:I1";I?QBAIQ·RIQ:::RI$·:mlRBAP(i.I@ttmW:;i(::::::::;:j·:'::::::i:;:,:,t0:ili·"11 09 5. FLUJO A TRAVES DE COj'y1PUERTAS' . . c; c; ~C:(1 + a~~. ) o=~ ~ .. 0.8 I-­ t;- co" = (~:n1+a~~.) a iii ~ 0.7 ~ ,~\ <U "'Q <U ;; C> ;g CC2 = (S!.)2 +CC~(C.d)2 C Y1 C y <U 0.6 c U y " / ~ V V y V V /"" V :-­ ~ --­ 0.5 ~~ - ~ ­ 3~ ~ ~ 45° i 600 ~ !--­ 75° ~ 90° :­ J y 2 C/ _ ~(S!.)2 C c _ (~)2 Y1 C y Cy f...- l­ 4 6 e 10 12 14 •"\'1.10. =0 FIGURA 5.9. Coeficientes de descarga para compuertas planas inclinadas, con descarga libre. (Tomada de la referencia 15) ~(Cd)2 ± 1(~)2(Cd)4 -4 (1) (~)2 Cc = Cc V Y1 Y1 C y Cy Investigaciones de Gentilini, sobre compuertas planas e inclinadas, con descarga libre. arrojaron la Cy 2 variaci6n de e, mostrada en la Figura 5.9. pa~a calcular el coeficiente de velocidad: v ' (5.19) ,,,\ ICv, = 0.96.~ 0.0979.,(~.) , Y1 .. . (5.22) /'" (~).(Cd)2 Y1 en funci6n de , Ahora, haciendo: k = .! 2 1 Partiendo de las expresion'es de Gentilini, F. H. Knapp propuso lasiguiente ecuaci6n Cd +.J( 1 a )2 (Cd )4 ('Cd )2 '2 (y.;).(C)2-"4 y.; CvC 1 a y Cd vs. y /a con limite superior C v == 1.0, correspondiente a la relaci6n a IYl Cv \5.20) \. 0.408. -r En compuertas planas verticales, para Y1 I a < 1.35 seinicia el desprendimiento del chorro desde ellabio inferior de la compuerta.con arrastre de aire alinterior'de la misma, ~on 10 cual se limita la . resulta: c. = k±/1(2 +(~ validez de la ecuaci6n (5.17) a( range anterior. r --:--t1 Cuando el'labio inferior de la compuerta es redondeado,los coeficientes C c (5.21) y Cd se obtienen multiplicando los correspondient~s a la arista afilada por un factor E, el cual se obtiene a partir de la relaci6n ria, de acuerdo con la Figura 5.10. ~ Los coeficientes C el Cv Y Cd dependen del numero de Reynolds Y de las caracterrsticas geometricas del escurrimiento. -l> H. Rouse afirma que los valores de Cd. para compuertas planas verticales ( esencialmente constantes e = 90°). son y con ligeras variaciones alrededor de 0.61. LEt Figura 5.9 confirma dicha observaci6n. j .f, /./ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELLiN Ramiro Marbello Perez . Departamento de Ingenieria Civil UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA SEDE DE MEDELliN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenieria Civil , t:tQJ>!QAMi;"NmQ$:J=>:A8A\;J~A$n;J1.AqmiqA$nJI;LG.*§PRA]QRJgrgl;UffI.OHAQ!#¢A·;'\,,·;·:::::':: .:.::.':":':: 1110 5. FLOJO A TRAVES DE COMPUERTAS /0 0.1 0.2. 0.3 '0.4 e 1.03 1.13 1.25 1.25 ' ,..,.. . ' . "present6 la variaci6n del coeficiente de gasto, en funci6n del angul09 y de la relaci6n -,­ -=­ r FUN.QAM~N.TQ$·rRA8.A:!J4A~lIRBAQ:llQA¢,:p'r;·:~Q:PFJAt(ja·lq::.p~::Hlpa4QJ1jq~:rN:!!;:;:!%:;::::j/:;::tfU::::::: i 111 5.·FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS Yl la. Vease la Figura 5.12. 0.85 r'""?!T"-..,.-...... ,/ t ..... r.J 0.75 ~ ~0.70 ~ "---1 II ru 8 0.60 I---I·--I--·I--~~~J »r,...)",..?)/ , 0.55 Y Cv en compuertas 0.50' planas, verticaJes y de labio inferior redondeado. (Tomada de la I ! I ! I , fP 15° 3cP 45° 6(f' 75° !O'oo 0° referencia 15) :1 FIGURA 5.12. Coeficientes de descarga· en compuertas radiales con descarga libra. segun Gentilini. a~pliamente el coefiCie~te de descarga eli compuertas planas H.. R. Henry' (1950) estudi6 --r4-[' 1. , t::.)... -1-­ . YI"r / l­ :1:;)/)))1>; y,/1I!2.5 :Q 7#/#~~'Wff/'/ffa~,"""~ .FIGURA 5.10. Factor de correcci6n para los coeficientes Cc . '5 0.65J--I--+':;'\f\,\~J .yerticales, con descargas libres y sumergidas, cuyos resultados fueron corroborados por A. . " . ;' \ , Y3 /a , de la Figura 5~ 11. y3 es la profundidad de aguas abajo de la compuerta. operando con gescarga sum~rgida. gofre y Buchheister, y mostrados en las curvas Cd VS. Y1 la, en funci6n de . 0 .6 I o ;;; 0.4 [J ila[~-C.I I Ii co 1I;) ~. I, J y' « p j<+ ... I 71 L>i o ~~ .~ ~ ....o ~ t,.) 0.11 I I J " 2 ~ #I l 1/ A .£ 1/ ,..r /~L"..f ../J/:4>L"K4"""=:K4.....-:::l ' J II I I ' II I r I 0.2~ :3 J ,j::: " V III /~/" 5 6 7 8 9 Valores de )'Ii a 10 0 I I 50 2 11 12 13 14 8 J . o I - o'T ~ 7 ?·'Jp,3 .­ 1/ ~o d, I 0.1 . L. 11°'!sV '(~ ...... .-V ~I-- I >"3 O'j ~ 1.4 1.6 1.8,0.4 0.6 Vola,.., d. r,/r fI o'r¥i 0.8 \.0 O..oor,o r-lIbre........... V .- ~o~:ti-, , V {VIY! 'J O"ooroo ohooodo I I i Valor.. dl I/r m '.4 I I wi t- ­ R>"OISOOrgO ohOgado 0.15 1.2 I/'..L 0.30/10{d{ ,.Oll /" i III oho\lodo I 0',=7­ .2 - J-.--",o.~~ Vo'o,.. dl air .,. I cd II/f" 0.1 sumegida. (Tomada de la referencia 15) "...;..­ 1/ ./ J '~ ~ Vo'or dl J/r II 111/1' ', Va"or d-: oir o.scaroo 1I1!~11 0 •1 o~r SC(lfIlO I . I I 0.3 6.5 J /' V U V ";J". !/'- 15 .. 16' o ar I V (; FIGURA 5.11. Coeficientes de descarga en compuert'as planas verticales con descarga libre 03 I II l It I I J III /II III /I I A I J ;A Y ;- ..v .A., V / V,I' I 4 0.4 ·E 4 /" >~ ~ /JL"' / l, ~04 OJ ~ 0.3 -tr~ b?/ V ct Q r-.. . . V J~ £ I" ~ " t--~ II , Vola d, a ... 0.15 I--- ~6~ I 1 r Oucarga lI1>rl. 1I ::c::::t::::t:=F :oJ tr.O I II como con descarga sumergida, y obtuvo los' resultado's mostrados en la Fig ura 5.13. 0.8 ,I ~ cJ ~ 0.31 ..9 ·c Por su parte, A Toch' experiment6 con compuertas radiales. operandolas tanto con descarga libre I 1,6 1.8,0.40,6 Volant de yllr 0.,=_ I 'Y3 r 0.8 I I I 1.2 '.4 IS ' 1.0 1.8 Valor.. d. Y,/r " ) II If == 0.5 0) II I,r =0.9 " FIGURA 5.13. Coeficientes de descarga en compuertas radiales, segun A. Toch. 5.2.3.2 Ecuaci6n para el flujoa traves de compuertas radiales. La ecuaci6n para determinar el gasto a traves de compuertas radiales sera la 'misma ecuaci6n (5.17), deducida para compuertas planas, con adecuados valores de Cd. Para las compuertas UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA' SEDEDE MEDELLfN radiale~ con descarga !ibre, Gentilini Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil_ Conociendo Cd de estas f,iguras, el gasto correspondiente a la compuerta radi~1 se determinara. se , reitera, empleando la siguiente ecuaci6n ya deducida: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA " ~E DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil . , t:tQJ>!QAMi;"NmQ$:J=>:A8A\;J~A$n;J1.AqmiqA$nJI;LG.*§PRA]QRJgrgl;UffI.OHAQ!#¢A·;'\,,·;·:::::':: .:.::.':":':: 1110 5. FLOJO A TRAVES DE COMPUERTAS /0 0.1 0.2. 0.3 '0.4 e 1.03 1.13 1.25 1.25 ' ,..,.. . ' . "present6 la variaci6n del coeficiente de gasto, en funci6n del angul09 y de la relaci6n -,­ -=­ r FUN.QAM~N.TQ$·rRA8.A:!J4A~lIRBAQ:llQA¢,:p'r;·:~Q:PFJAt(ja·lq::.p~::Hlpa4QJ1jq~:rN:!!;:;:!%:;::::j/:;::tfU::::::: i 111 5.·FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS Yl la. Vease la Figura 5.12. 0.85 r'""?!T"-..,.-...... ,/ t ..... r.J 0.75 ~ ~0.70 ~ "---1 II ru 8 0.60 I---I·--I--·I--~~~J »r,...)",..?)/ , 0.55 Y Cv en compuertas 0.50' planas, verticaJes y de labio inferior redondeado. (Tomada de la I ! I ! I , fP 15° 3cP 45° 6(f' 75° !O'oo 0° referencia 15) :1 FIGURA 5.12. Coeficientes de descarga· en compuertas radiales con descarga libra. segun Gentilini. a~pliamente el coefiCie~te de descarga eli compuertas planas H.. R. Henry' (1950) estudi6 --r4-[' 1. , t::.)... -1-­ . YI"r / l­ :1:;)/)))1>; y,/1I!2.5 :Q 7#/#~~'Wff/'/ffa~,"""~ .FIGURA 5.10. Factor de correcci6n para los coeficientes Cc . '5 0.65J--I--+':;'\f\,\~J .yerticales, con descargas libres y sumergidas, cuyos resultados fueron corroborados por A. . " . ;' \ , Y3 /a , de la Figura 5~ 11. y3 es la profundidad de aguas abajo de la compuerta. operando con gescarga sum~rgida. gofre y Buchheister, y mostrados en las curvas Cd VS. Y1 la, en funci6n de . 0 .6 I o ;;; 0.4 [J ila[~-C.I I Ii co 1I;) ~. I, J y' « p j<+ ... I 71 L>i o ~~ .~ ~ ....o ~ t,.) 0.11 I I J " 2 ~ #I l 1/ A .£ 1/ ,..r /~L"..f ../J/:4>L"K4"""=:K4.....-:::l ' J II I I ' II I r I 0.2~ :3 J ,j::: " V III /~/" 5 6 7 8 9 Valores de )'Ii a 10 0 I I 50 2 11 12 13 14 8 J . o I - o'T ~ 7 ?·'Jp,3 .­ 1/ ~o d, I 0.1 . L. 11°'!sV '(~ ...... .-V ~I-- I >"3 O'j ~ 1.4 1.6 1.8,0.4 0.6 Vola,.., d. r,/r fI o'r¥i 0.8 \.0 O..oor,o r-lIbre........... V .- ~o~:ti-, , V {VIY! 'J O"ooroo ohooodo I I i Valor.. dl I/r m '.4 I I wi t- ­ R>"OISOOrgO ohOgado 0.15 1.2 I/'..L 0.30/10{d{ ,.Oll /" i III oho\lodo I 0',=7­ .2 - J-.--",o.~~ Vo'o,.. dl air .,. I cd II/f" 0.1 sumegida. (Tomada de la referencia 15) "...;..­ 1/ ./ J '~ ~ Vo'or dl J/r II 111/1' ', Va"or d-: oir o.scaroo 1I1!~11 0 •1 o~r SC(lfIlO I . I I 0.3 6.5 J /' V U V ";J". !/'- 15 .. 16' o ar I V (; FIGURA 5.11. Coeficientes de descarga en compuert'as planas verticales con descarga libre 03 I II l It I I J III /II III /I I A I J ;A Y ;- ..v .A., V / V,I' I 4 0.4 ·E 4 /" >~ ~ /JL"' / l, ~04 OJ ~ 0.3 -tr~ b?/ V ct Q r-.. . . V J~ £ I" ~ " t--~ II , Vola d, a ... 0.15 I--- ~6~ I 1 r Oucarga lI1>rl. 1I ::c::::t::::t:=F :oJ tr.O I II como con descarga sumergida, y obtuvo los' resultado's mostrados en la Fig ura 5.13. 0.8 ,I ~ cJ ~ 0.31 ..9 ·c Por su parte, A Toch' experiment6 con compuertas radiales. operandolas tanto con descarga libre I 1,6 1.8,0.40,6 Volant de yllr 0.,=_ I 'Y3 r 0.8 I I I 1.2 '.4 IS ' 1.0 1.8 Valor.. d. Y,/r " ) II If == 0.5 0) II I,r =0.9 " FIGURA 5.13. Coeficientes de descarga en compuertas radiales, segun A. Toch. 5.2.3.2 Ecuaci6n para el flujoa traves de compuertas radiales. La ecuaci6n para determinar el gasto a traves de compuertas radiales sera la 'misma ecuaci6n (5.17), deducida para compuertas planas, con adecuados valores de Cd. Para las compuertas UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA' SEDEDE MEDELLfN radiale~ con descarga !ibre, Gentilini Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil_ Conociendo Cd de estas f,iguras, el gasto correspondiente a la compuerta radi~1 se determinara. se , reitera, empleando la siguiente ecuaci6n ya deducida: UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA " ~E DE MEDELUN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil . r .. . ~ :~rrQN.RAM~NX9.$.~::RA8Aj.~t\$~:;e8AQ1JQA9::Q.R::lillA§Q.8~TQ81Q.:;·l2.l$.::8IQ.8A1.J:qtQ~r:':m}::.'::.';::,~:'":;::,::;:'.•.;. [RPNGlCME:NT'Q$(RA8N:.GA$:;R:BA¢1IQA$Ltrr::::[~AaQ8AlOF\lt>:[)S:.l1IC>RAUiiIQ.';\'::: .::(" ..::.:.::::/:: 1113 1112 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS 5. FLUJO A TRAVES DE COMPUERTAS :. . ' donde: 10 = Fl, F2 : Fuerzas debidas a la distribuci6n de presiones hidrostaticas, en las secciones 1 y 2, cd·a.8~1 (5.17) respectivamente. W Peso del volumen del fluido,encerrado en el V. de C. compuerta plana. Los Hquidos, al fluir a traves N Reacci6n normal del fonda del canal. de una compuerta, ejercen presion a 10 largo del fondo del canal Y sobre la pared aguas ·arriba de R Reacci6n del empuje, F, que ellfquido ejerce sobre la compuerta. Es la fuerza de -17 5.2.4 Empuje debido a la presion sobre u~a aquella,' cuya distribucion y magnitud de la fuerza resultanfe sobre "Ia compuerta es de interes reaccion de la compuerta sobre el V. de C. estructural conocer. Para ello, considerese et flujo bidimensional y permanente a traves de la EI empujea dete rl1:linar, F, es por acci6n y reaccion, de igual magnitud y sentido contrario a la compuerta plana vertical de la Figura 5.14. reaccion, R, con la cualla compuerta responde sobre el Jfquido. ) Enertlla Total .Djs;r~~;~: ._.­ Luego, al aplicar la ecuacion de Ja cantidad de movimiento al V. de C., se tiene: de prnione, sobr. Ie compuerta l.: F 2 x,ext v /20 •2 VI = if sc DI'lr'buclon p. p . v . (v . dA) + ~ at fll p . P. v . dvoJ vc· •. (5.23) 1, Por tratarse de un f1ujo en regimen permanente, 91 segundo termino del rniembro de la derecha se :! ' hace igual a cero. Reemplazando terminos correspondientes, se liene: FIGURA 5.14. Distribuciones de. presiones en un flujo bidimensional . a traves de una compuerta plana vertical. Fl-F2 -R = Se aisla un volumen de control de,·fluido, V. de C. (Figura 5.1!»). limitado por las secciones Donde H p~1V.l·(V1·dA1)+fJ SCI' SC2 p~2·V2 ,(v2i.dA2) Pes el coeficiente de 80ussinesq, de correcci6n por momento lineal. transversales (1) Y (2), las paredes y el fond() del canal, la pared de la compuerta Y la superficie 2 '!YY/8 - .!yy 2 8 - R 2 2 libre del Hquido, y se consideran las fuerzas externas que actuan sobre el. _,1 ~ r---------------·I V. de C. I I ,­ FI " I I: I ------~~~II 1w :~~ De donde: = -P·Pl·· Vl· V1,A 1 + P'P2 ·V 2 ·v 2 ·A 2 (5.24)/ ' R R = ~ YY/ 8 - ~ Y Y/ B +; p. P1 V1 . V1 ' A 1 !. - p' P2 . V2 . V2 . A~' (5.25) I \, .... 1 ..... ­ ---, I I J. F2 l~ J I R = ; Y(Y12 -Y/)8 + P,Pl,V 1 ·Q- P·P2·V2·Q / ~ ________ ,:-------~-----J R = ~ Y8 (y/ -Y2 2 ) + pQ(P 1 . v1 - P2' V2) FIGURA 5.15. Diagrama de fuerzas que actuan sobre el volumen de control / ;:::..-:- ~ r.. Ramiro Marbello Perez . \ \ Departamento de Ingenieria Civi.!.­ ~\ \\ \ (5.26)./ \~. --~ UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA . SEDE DE MEDELLIN -", UNIVERSIDAD NACIONAL DE COLOMBIA ~DE DE MEDELLfN Ramiro Marbello Perez Departamento de Ingenierfa Civil .,/