Generación de un nano-motor utilizando centros F en cristales haluros alcalinos Luis F. Da Silva Departamento de Física, UTEM Av. J.P. Alessandri 1242, Santiago, Chile [email protected] Resumen Los cristales haluros alcalinos presentan la particularidad de poder instalar en ellos defectos puntuales con relativa facilidad por diversas técnicas. El centro F es uno de estos defectos puntuales y consiste en una vacancia iónica en la cual se ha instalado un electrón. Este electrón puede ser excitado con luz del espectro visible y reemite en el infrarrojo. Al absorber el fotón de la vacancia, se expande presionando a los iones vecinos. Normalmente la densidad de centros F es del orden de 1016(centros F/cm3). Cada centro F se puede considerar como un nano-motor que absorbe la energía de un fotón del espectro visible, esta energía está dada por E1 = h1, y reemitiendo en el infrarrojo un fotón de energía E2 = h2 de modo que la eficiencia de este motor está dada por = 1 - 2/1. Esto da la posibilidad de generar nano-motores accionados con luz instalando los centros F en una geometría que sea conveniente. Además, serían la base para generar nuevos nano-motores utilizando otro tipo de materiales dopados que funcionarían con luz pulsada y no tendrían residuos contaminantes. Se presentará la línea de generación técnica de este motor y las distintas alternativas de utilización de este tipo de materiales dopados. Introducción Un centro F, en un haluro alcalino, está constituido por una vacancia dejada por un ión alcalino más un electrón en su interior. Este centro absorbe radiación visible que luego reemite normalmente en la banda del infrarrojo. En el caso de centro F en KCl la absorción corresponde a una banda centrada en los 550 nm y reemite en una banda centrada en los 1050 nm. Durante el proceso de absorción el tamaño de la vacancia se expande pudiéndose generar un sonido en la atmósfera que le rodea, si el cristal es iluminado con luz chopeada (efecto fotoacústico), además de incrementar levemente la temperatura de la muestra. El efecto fotoacústico se puede explicar pensando que la muestra del cristal al absorber la radiación, las paredes del cristal actúan como un pistón sobre el gas que rodea a la muestra generando una onda de presión sobre éste. La vacancia se expande empujando a los iones vecinos para luego al reemitir vuelve a su tamaño inicial. Este mecanismo está bien conocido y es el que da la posibilidad de generar un motor al nivel de nanotecnología. En este trabajo se presentan las distintas etapas de su generación desde las ya consolidadas hasta las que están en calidad de diseño. Método de coloración de cristales Existen varios métodos de coloración de cristales, el que se ha usado en estas experiencias es de coloración aditiva. En éste la muestra de KCl, por ejemplo, se instala dentro de un tubo de cuarzo más una porción de potasio puro. El tubo se sella por los extremos y al que previamente se le ha hecho vacío. Luego, éste se introduce dentro de horno con control de temperatura. Desde el exterior se observa el coloramiento paulatino del cristal lo permite establecer la concentración de centros F. Una vez obtenida la concentración deseada la muestra se instala sobre una placa metálica para su templado. Luego de templarlo se procede a foliarlo y obtener el tamaño de muestra que se requiere. Algunas características físicas del centro F El centro F puede considerarse como una caja cúbica con un electrón en su interior, esta caja tiene una arista de alrededor de 3 Å. En general, estos centros absorben en la zona visible y reemiten en la banda del infrarrojo cercano. En el caso del centro F en KCl absorbe en los 550 nm y reemite en los 1050 nm. Al absorber un fotón la caja se expande empujando a los próximos vecinos y con esto haciendo un trabajo W, este trabajo es generado por la energía h_1 = 2.3 eV y emite un fotón de energía h_2 = 1.2 eV lo que da una eficiencia _ = 48 %. Este valor es en primera aproximación ya que la muestra sube levemente la temperatura, 0.5 K. La energía utilizable por centro F es de 1.1 eV. En el caso de la potencia generada, ésta va a depender de la frecuencia de chopeo de la luz incidente de la concentración de centros F y de la intensidad de la luz incidente. En cada expansión del centro F, la arista de la caja se incrementa en 0.4 Å lo que da una presión, aproximada, sobre próximos vecinos de 1010 dinas/cm2. Diseño nano-motor Existen varias disposiciones geométricas de los centros F para generar un nano-motor. Una de ellas es instalar dos filas paralelas de n centros F dentro del cristal de modo que sean iluminadas alternadamente de modo que sus movimientos estén desfados en . La luz chopeada tiene la limitante que estos centros una vez que son excitados decaen después con una vida media de alrededor de 600 ns. Para lograr un desfase de se debe usar una línea de retardo óptica. Estas dos filas de centros F actúan como pistones que activan un cigüeñal que hará girar un eje convirtiendo la energía fotónica en energía mecánica para ser utilizada. La geometría de distribución de los centros F va a depender del diseño mecánico que se instale para convertir la energía del centro F en mecánica. Conclusiones y comentarios Se ha mostrado la factibilidad de un nano-motor utilizando conglomerados de centros F instalados en haluros alcalinos que al ser iluminados con luz chopeada, correspondiente a sus bandas de absorción, se obtienen rendimientos cercanos al 50 %. Rendimientos que están por sobre los motores tradicionales. La potencia de este tipo de nano-motor es dependiente de la frecuencia del chopeo del haz. Sin embargo, la limitante del tamaño en este tipo de motor depende la interfase mecánica que permite convertir la energía luminosa en mecánica. En cambio, el generador de energía puede tener desde el tamaño de un átomo hasta el tamaño que sea necesario. Este tipo de motores, naturalmente, genera una serie de innovaciones de orden técnico a muy bajas dimensiones. Referencias 10 PUBLICACIONES DEL AUTOR EN REVISTAS CIENTIFICAS DEL TEMA L. Da Silva, J. Pizarro Comments on “Photoacoustic signals from F-Center in alkali halide crystals” Journal of the Physical Society of Japan, Vol. 56 Nº 2, 835-836 (1987) L. Da Silva, G. Agüero, M. Lagos, E. Cáceres “Experimental evidence of structure in the temperature dependence of the lifetime of excited F-Center in KCl” Journal of Luminiscence 37, 51-56 (1987) L. Da Silva “Structure and shift of the M-band in a additively colored KCI crystal” Phys. Stat. Sol. (b) 172, K87-K90 (1992) L. Da Silva “Mobility and current in electrolytically colored KCl crystal” Sol. Stat. Comm. 84, 991 (1992) L. Da Silva “Lifetimes of the F-Center in CKl Crystals Excited with K-Light” Phys. Stat. Sol.Vol. B169, pp. K119 - K122 (1992) L. Da Silva “ Mobility and Currents of F-Centers in Electrolytically Colored KCl Crystals” Journal of Luminiscence 83-84 1999 457-459. L. Da Silva “Electronic Processes of F-Centers in KCl Crystals by L1-Light Excitation” Radiation Effects and Defectsnin Solids. Vol 149, pp.293-296 (1999) L. F .Da Silva “The photoacoustic effect and non-radiative transitions of F-Centers in Alkali Halides” Radiation Effects & Defects in Solids, 2002, Vol. 157, pp. 621-627. L. F .Da Silva “Processes that intervene in the generation of the photoacoustic effect in alkali halides with F-Centers” Journal of the Physical Society of Japan, Vol. 73, Nº 1, January, 2004, pp. 287-288. L. F .Da Silva “Mollow-Ivey relation for emission and absorption” Radiation Effects & Defects in Solids, 2005, Vol. 160,Nº3-4/March-April, pp.117-120.