COHETERÍA CIVIL: LECCIÓN NRO 9 Ecuaciones del movimiento de un Cohete Ahora daremos una serie de Ecuaciones que hacen a la teoría del movimiento de un Cohete, tomando a este como un sistema de masa variable. Tenemos lo siguiente: M: masa del Cohete ∆t: Intervalo de tiempo durante el cual expulsa ∆m masa de gas a una velocidad v Vr : velocidad relativa – combustión y condiciones de la tobera V : velocidad del Cohete (opuesta a Vr) referida a un sistema en reposo Sea P= MV Cantidad de movimiento antes de la expulsión. Después de la expulsión nos queda: ∆m.v : Impulso de la masa de gas expelida (M-∆m) (V+∆V) lo que queda del Cohete. Entonces: P= ∆m v + (M-∆m) (V+∆V) v: velocidad de los gases respecto a un sistema en reposo v=Vr + V, ∆V: variación de la velocidad del Cohete Operando en la ecuación de P y considerando ∆m∆V ~ 0 nos queda: ∆mVr + M∆V=0 , por lo tanto ∆V=- (∆m/M) Vr Tomando límite cuando ∆t tiende a cero, nos da la aceleración a . Como fuerza=masa x aceleración, tenemos: Ma = f = - µ Vr , donde µ= dm/dt , caudal del chorro de gas (caudal másico) f : fuerza de empuje del cohete Esta fuerza corresponde a la interacción del Cohete con el chorro de gas. La fuerza de “reacción” está aplicada a la masa de gas expelida. µ y Vr : son dados por la característica del motor. Es el único motor utilizable en el vacío, el medio está provisto por el propio motor: es la masa del gas expelida. Tanto mayor sea Vr y µ tanto mayor será el empuje. La condición óptima es Vr grande y µ pequeño; este es el problema básico en la propulsión Cohete. µ= dm/dt = -dM/dt La ecuación del movimiento se puede escribir : a= 1/M (dM/dt) Vr + fe /M fe : fuerza exterior (gravedad, resistencia del aire) Dr. Raúl Roberto Podestá Coordinador Sección Cohetería Civil Coordinador Sección Planetas Coordinador Sección Cosmología LIADA - Liga Iberoamericana de Astronomía [email protected] [email protected]