Constantes Atómicas y Nucleares de Nucleidos que se Desintegran

J.E.N.503
Sp ISSN 0081-3397
Constantes atómicas y nucleares de nucleidos
que se desintegran por captura electrónica pura,
por
GRAU,A.
JUNTA DE ENERGÍA NUCLEAR
MADRID,1981
CLASIFICACIÓN INIS Y DESCRIPTORES
D15
BETA DECAY RADIOISOTOPES
ELECTRON CAPTURE DECAY
AUGER EFFECT
FUNDAMENTAL CONSTANTS
X-RADIATION
Toda correspondencia en relación con este trabajo debe dirigirse al Servicio de Documentación Biblioteca
y Publicaciones, Junta de Energía Nuclear, Ciudad Universitaria, Madrid-3, ESPAÑA.
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súltese el informe ISEA-INIS-12 (INIS: Manual de Indización) y IAEA-INIS-13 (INIS: Thesauro) publicado por el Organismo Internacional de Energía Atómica.
Se autoriza la reproducción de los resúmenes analíticos que aparecen en esta publicación.
Este trabajo se ha recibido para su impresión en
Febrero de 1981.
Depósito legal n° M-21019-1981
I.S.B.N. 84-500-4626-2
1 . iZTTHODüGOlOir
En el presenta trabajo se resumen los valores áe las principales cons_
tantes atómicas y nucleares de los más importantes nucleidos radiactivos
que se desintegran por captura electrónica sin pasar por estados excita—
37,
41
49] 53.." 55_
59,.. 63^
71 r
32,. 97^
1 leaos:
Ar,
Ga,
í,
-im,
j-e,
¿1,
C-e,
Ge,
sr,
Te,
¿e,
131 „.. 137-^ 140
157nv, 165,_ 1 9 3 ^ 1 9 4 ^ ,r 205,.
Para la calibración de este tipo de nucleidos, una de las principales
dificultades estriba en conocer las constantes atónicas ligadas a la ree_§_
truc tu rae ion electrónica del átomo, después de producirse la captura ele_c_
trónica.
La única publicación en la que dichas constantes se han recopilado de
forma clara 7 completa es la "'Dable des Hadionucieides" (1) aue, desgraciadamente, cubre sólo un reducido número de radionucleidos; en el caso que nos ocupa, únicamente se hallan en la citada tabla dos de ios 19 nucleidos estudiados en este trabajo ( yI'e 7
" Cs) .
Los datos recopilados o calculados que se pretende cubrir son los siguientes: período y esquema de desintegración; energía, naturaleza 7 log
ft de la transición; probabilidades de captura £, L 7 Lí, o luí, según ios
casos; número de vacantes nT._ , rendimientos de fluorescencia <-V-r 7
U) _ :
y, por último, las energías e intensidades de las principales emisiones X
7 de electrones Au¿rer.
HJGLSAS55
El período de semidesintegración, el icr ft, la energía de la transición 7 el esquema de desintegración del nucleico, se han tomado de las ta
blas de-Lederer 7 col. (2).
Las probabilidades de captura electrónica ?-,, ?_ 7 ?.., o ?
, se han
determinado a partir de las relaciones ?T/PTI. 7 ?,./?_, o P. — / ? _ . Sólo se -
han encontrado valores experimentales de la relación ?T/pT. para siete de
los nucieidos considerados (3) - (13); Vor 1° tanto, se ha procedido a
-
calcular dicha relación en el caso de los restantes nucleidos. Bespecto a
la relación ?-./?_, los pocos datos fiables encontrados correspondían al " > Pe, ' ' Ge y
?t (4), (5), (.7) y (14). Sor último, se ha encontrado
únicamente un valor experimental de la relación P-../?T perteneciente ai ^ Os. 'Dodas las relaciones do las aue no se disponía de datos experimentales se han calculado siguiendo el método aue se indica a continuación.
2.1
_ransiclones permitidas
Cuando una transición sor captura electrónica es permitida, los úni-
cos electrones que pueden suírir la captura por parte del núcleo son los
situados en las capas o suocapas X, L1 . 1^,, ¿I , Lh,, ...: tani)o la subcap:
L^ como las subcaoas !•.!_, H, v M_ son nronibidas. Y la •orcoabilidaó. de cat
i'J
' ~
o
tura por 'anidad de tienpo viene dada por la expresión
o, 1 I
f
^q %
/
2
2
¿
f
Su^ +
'h¿ L2 JU2
G_
en la que :
\
1 11 ^1 = eienento de matriz nuclear
o j 1
g
= constante de acopiamiento en la interacción débil
Ojr, Q-i ' Q-T-.I Q.TT-1 7 ^-p
g_ , gT-_ , 1
=
energías de ios neutrinos
y i-.? = componentes ae xas funciones ae onaa radiales
del electrón
BT/., ü-„ . 3_\ , B,^ y B.,^ = factores de intercambio
ii—, n_ , n_^, n. y n,-,, = número relativo de electrones de ocupación en le
-V
J 1
Xt¿
itil
Í'Í¿
capa o subcapa correspondiente
Las distintas probabilidades de captura por unidad de tiempo se pueden definir mediante las relaciones:
g
\
^X
^' : o,il
_
2
1^
2
n
""o ,il
U
4ÍT
q
2 _
g
r ^-i
^
2
2
=
5
1
2
2
_,_
T,1 <
4a'
2
X
- JL-lfiLilL
L2
\
i2
1"
"
£ n
,2
_liÍd!!^
M1
n
M2
Q2
>2
p
- 1 l 1 q M 1 - L Í 1 I¿
2
/(
a
5
LI2 "H2 ~I¿2 LI2
2
Desde el p'-into de vista ercperinental, resulta útil introducir las pro
babilidades de transición relativas ?_,, P_, ?„, .... Estas Drobabilidades
i-v7 L' k 7
se definen a oartir ae las expresiones:
P
>^
E ~ \*
P
Xx-
'• i1
de sianera que:
P_
?Mf . . . = 1
[s]
Por razones experimentales, también, es conveniente introducir las re
laciones entre las Drobabilidades de transición siguientes:
n
11
l1
q
2
l1
S
2
11
9
• r-,
n^
j2
r
n
i1
P
~
""
3
'L2
^
^TO
OTO
ii¿
li¿
l1
2
q
l-
"JT
—¿
O
[10]
JJ¿
2
2 ^
"L1 qL1 SL1 "
-
n
I¿2
q
2
^2
p
LI2 g íil2 "°LI2_ •
r^-j
/ =L1 -,2 • °L.1 N2 ,, ~L2 N 2
M N2
i.as relaciones v — — j , (, — — ) , ^ — — ; y ^ — — ; nan siao caicia
g
g
S
%
L1
L1
LI2
ladas por varios autores (15;, (16; y (17j } así como los factores as intercambio (17), (18), (19) y (20).
En lugar de los factores de intercambio, es frecuente introducir el factor de corrección de Bancall, que se define cono:
Es inmediato demostrar aue:
~ T
1
•->
T.
~ TiT
Las expresiones aue peralten obtener te aricad-ente las ais ululas relaciones entre las probabilidades relativas de captura electrónica son las
siguiente s:
P
L1
(1 +
P^)
(1+
Irl1
L1
La relación ?..„/?_ se calcula fácilmente a partir de la ecuación:
:i
JJ
f l 9 ]
p
L1
L
en j.a a u s :
n
?J-l
^"-TI =TT1 ^ r j i
?.. ~
^1
2
2
112 %2
~
2
n
P..
ii1
n
lí1
-
2
2
H
2
S
_
%1 %1
%
¿;n e s t e c a s o , l a r e l a c i ó n \_3~] se reduce a:
P
K
+
l a [16^ , a l a
?
L
siguiente
p
C 2 °]
r
~1
: .2
_rar.ciciones con prohibición única ae primer orden
Para esta ciase de transiciones, además ae las capas o suocapas K, L.
JO , ¿1 y Lío, hay que considerar las subeapas L , M_, y M,. Por io tanto:
*V
PT,
LP
K
.
'
I
\
T
V
'
?T.o
"
D
3ÍAJ-1) (2AJ-1)
^
~L1
2
q£ 1 r Q
PT.^ .
._
"^
11
=2
en l a que:
C líii
ÜJ
iS.
y
T3
2
. 2
r
n
x
q
2 _2 _
°L1 5 L1 ^L!
JI
El radio nuclear, r . se ha expresado en unidades
'
•
o'
"H/n c.
o
3i se introducen las siguientes hipótesis, que no afectan practicaren
te al resultado de los cálculos,
q
2
L2
q
2
L^
, -x
L1
K
~L1
"L2
"L3
"¿I
i¿2
LI3
I.I4
xa ecuación [_13J puede e s c r i b i r s e de l a siguiente íoiaai
2
2
671
SÍT -i
STT^
- D T--I
&Ti
•'-'-•?-<
y l a ecuación [24J se transforma en 1
S
* TC
2
L1 q T
J.
ti.
1/K
3(AJ-1) (2AJ-1) s" B T3
¿L
q-Ti.T
En el proceso áe captura electrónica se produce una vacante en la nube electrónica de un átomo. La ocupación de esta vacante va acompañada de
la elisión de un rayo X o de un electrón Auger y de la creación de nuevas
vacantes en las capas más esternas. Por consiguiente, sólo se considerarán aquellas magnitudes ligadas a la emisión de los rayos X y de los elec_
tronés Auser.
3.1
Hayos X
Cuando la captura electrónica es la "única forna de transición del m
ciso a un estado estable (^captura electrónica pura), el número de vacantes r* , en la caca K, es igual a ?,., (probabilidad de 'captura K ) . 31 ni&ie
ro de vacantes por desintegración, en la capa 1, sorá:
— P J . P T -n
+
A
~ "L
"X
"EL
donde ? T es la orobacilidad de caotura ii, y nT,_ es el número total de va'
JJ
¿\JJ
cantes L creadas por la transferencia de vacantes de la capa K a la L. S_s_
ta transferencia de vacantes se debe tanto a los rayes X cono a los electrones Auger. Por consiguiente:
K^
í\¿
+ A. ,3
2XLL +• KLX
+
...
IUJI + KLX
+
KX
C0._ = rendimiento de fluorescencia de la capa K
K^ = intensidad total de las transiciones i[ — L
K A = inmensidad total de las transiciones K - 133 . . .
KLL = intensidad total de la emisión de electrones Auger KLL
KLZ = intensidad total de la emisión de electrones Auger KLX (x = Li,IT5,c.
KXJ = intensidad total de la emisión de electrones Auger KXY (X = 1-.-1, 1T5 . .
Y = M,IÍ, . . .)
Los valores del rendimiento de fluorescencia, COT,-, y de las inte.isid_a
des relativas de los electrones Auger, se han tomado del trabajo de Banb;?
nek y coi. 1972 (21). Las intensidades totales de las distintas transicic_
lies X se han calculado a partir de datos sacados de la bibliografía (25) ¡
{2l).
Las energías de las distintas líneas X se han obtenido del trabajo
de Bearden (22). Para nucleidos con número atómico inferior a 32, se han
considerado solamente las líneas ¡Co(., (K - L_.) , K^ 9 (K - L ) y el promedio de la K /^_ con la K < 1 . En el caso de 31 < S < 77, además de S ^
y
K ^ - , se han individualizado las energías e intenside.des de las líneas
K p _ (S - Ii^) , £ p
1
(K - iLj y K ^ 2
-
(K - íí, + K - I 2 ) .
En relación con los rayos LX se exponen únicamente los valores má:cimo
y mínimo del espectro de energías, los cuales se han determinado a partir
de los datos de los niveles atómicos (23).
La intensidad I-. de emisión KX. referida a una desintegración del radionucleido considerado, se ha calculado mediante la fórmula:
K = nK
en la-aue O
Tr
es el rendimiento de fluorescencia de la caía K (21) y n T
el número de vacantes en la capa K.
Las intensidades absolutas de cada una de las líneas X~
se deducen
fácilmente a partir de la ecuación:
en la que I_ es conocida (ecuación [33l)j y las distintas relaciones entre intensidades se han tomado de la bibliografía (26), (27).
Para calcular la intensidad absoluta de las transiciones X_ hay que conocer el rendimiento de fluorescencia medio <U¿)_, que se ha obtenido a partir de las expresiones:
en las cuales
lí-., iu o y l'T__ = número de vacantes orimarias en cada una de las subcaoas
iii
JJ¿
lo
L., L o y L_, respectivamente.
00 . , CO
i
¿
y u) _
= rendimiento de fluorescencia de las cauas
^
L , L
1
v
L_
£
5
respectivamente.
f _, f ^ y f__ = probabilidad de las transiciones Coster-Xronig L
-» L ,
1 1 —» L^ y L 9 —» L 7 , respectivamente.
Los valores de estas constantes se han tomado ae la referencia (21).
La intensidad I_ será, por lo tanto:
h=
-10-
3 .2
Ble ex roñe 3 Au.^er
La enercía da un electrón Auger, emitido ai rellenar una vacante 5 un
elecxrón xjroeedente de una capa X menos líquida, se calcula mediante la e;:
ore sion í
AA
[58]
A
A.
en la que S-,, E,r y ZL7 son las energías de ligadura de las capas o succapas
¿
-ii.
A.
X, X e Y } respectivamente, y S n es un termino correctivo que tiene en cuen
ta el hecho de que la energía de ligadura del átomo excitado es mayor que
la del átomo en su estado fundamental (24).
Se han considerado los electrones Auger KLL, ZLX (X = I.-I,IÍ, . . .) y KXY
(X = LI,}!,... Y = U, 1*7) y se han determinado las energías máxima y minina de
cada grupo.
La intensidad absoluta de cada grupo se ha calculado a partir de la ecuación:
n T (1 - COJ = SLL (1 4 p l 4 i p )
[39]
en la que KLL, KTiX y KXí representan las intensidades absolutas de los co
rrespondientes electrones Auger. Las intensidades relativas se han seleccionado del trabajo de Venugopala Hao y col. (25).
lío se ha considerado la estructura fina de la emisión de electrones
Auger L. En las tablas se dan únicamente las energías má::ima y mínima de
esta emisión. La intensidad absoluta total se ha calculado mediante la e:-:
13 re sión:
I T = (?_ + n,r I
il
.-,
Xl
A.
-,
•-
) (1 - ü5,)
¿O
JJ
AJJ
-
Tres as los nucleiaos consiaeraaosí
193-,
^j
1qi
" ']-.£• y
?05_
rb tienen una -
energía de transición por captura electrónica inferior a la ener.~ía de ligadura de los electrones sn la caía K; por consiguiente, sólo se producen
-11-
áo, tanto en la enisión fotónica 202.0 en I;, slectrónica. el intervalo de
energías y la intensidad total de las transióiones L.
-12-
ESQUEMA
DE
DESINTEGRACIÓN
„ ,<9 +
15
CE (100 V.)
/
Estable
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
313,3±0,5
P
0,901 í 0,002
3,1
P,-
L
0,039 - 0,004
r-t
r\
-i r\
T*
•"•
p-/"** -i
ATÓMICAS ( c i )
(1,5 -
O,5).1O"-
KL '
EMISIÓN
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
keV
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta
Intensidad
absoluta 7. i
i X,
Augcr K
KLL
2,25-2,36 • 72,7
KLX
2,54-2,93
KXY 2 , 7 9 - 2 , 5 1
Auger
P
K
0 , 0 9 4 2 - 1 0,0051
lü K
n
logft
P'S l~Hi¿ "3 i. 0.3.
CONSTANTES
ELECTRÓNICA
L
0,17-0,;
o \ o 1 , o- O, 5
KO-2 2 , 6 2 0 7 5
2,55
2 , 6 2 2 39
5,30
^,49-0,46
0.
0,31
174Í5
XL
0,154-0,133
0,2S±0,1i
ESQUEMA
DE
DESINTEGRACIÓN
41
20
3?i/2 =
1,0.10-
T
CE
421 ,5 ice'
(100 V.)
_L
3/2+
Estable
19
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR
Naturaleza
ü) K
(JüL
nKL :
EMISIÓN
0,597 ± 0,009
°>°91
i
°>°°5
0,012 -
0,001
0,013
Ü,9±O,5).1O"
1,78
I
0,07
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
kcV
-Intensidad
absduta "/.
FOTONICA
cnergiG
keV
Intensidad
absoluta 7.
K
KLL
2,51-2,98
KLX
3,20-3,30
9,3^77,3-1,4
KXY
3,54-3,57
0,5
Auger
Ptr
K
ATÓMICAS ( K )
0,133-1
:
P
10,5
Única
CONSTANTES
ELECTRÓNICA
iog ft
*
421,3-0,4
Auger
CAPTURA
L
0,23-0,34
67,0
KCt 2 3,3111
3,30'
K0L 1 3,3133
7 , 5 0 (, 12
,5396
1,0;
159-7
Xi
0,2 50-0,2 53
0,32±0,09
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
1/2
= 330
CE (100
Estable
49 m_.
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
601 ,3-0,9
Permitida
CONSTANTES
K
P
P
K
0,892 - 0,010
ü ,¿
0,219
(2,1 t
n KL
1,62
0,014 - 0,001
O,5).1O"3
- 0,06
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta 7.
XK
Auger K
Ka ? 4,50456 5, 90
Ka 1 4,51034 11
KLL 3,79-4,01 57,
KLX 4,34-4,51
KXY 4,35-4,96
L
0,094 - 0,005
--0,013
Energía
keV
Auger
P..
L
ATÓMICAS ( T Í )
ü).
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
logft
Naturaleza
501 ,8 1:9'
0.31-0,5:
11,0 } 69,7-1 ,0
0,
4,9313
1 , 99
Intensidad
absoluta 7.
]
( 19,5-1,5
J
154-3
XL
o, 40-0,46
0,33-0,03
-15-
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
t/¿/ ? "
2o
CE (100 V.)
0/2
Estable
Cr
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
logft
595,3-1 ,1
Proiiibiáa
12,9
CONSTANTES
t
n
: (2,5í
KL
EMISIÓN
P
P
K
0,39 - 0,03
0,09 5 - 0,005 0,0145 - 0,0003
: 1 54
'
0,3).10
~ °'06
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
X
11,2
KXY 5,34-5,99
0,9
0,43-0,69
64 ±
Intensidad
absoluta V.
K
KLL 4,55-4,79 51,9
KLX 5,22-5,41
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absduta V.
Auger K
L
íl'i
0,007
Energía
keV
Augcr
L
ATÓMICAS (Cr)
: 0,232 t
(¡)
ELECTRÓNICA
a
K
2
5,40551
7
5,41472
14,i?
5,9467
2 ,50 J
> ¿p , i - 2 ,o
146 I 15
o, 50-0,55
0,33-0,06-
-16-
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
•1/2 = 2 , 7 a
CE (100 7.)
Estable
i1 -'¡-i
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
231,4±O,7
? 6 z*n¿ "fc i el 2.
CONSTANTES
231 , 4 Ice'
ELECTRÓNICA
logft
PTT
1
n
0,331 í 0,008
5,0
ni c '
p P-A'*;
ATÓMICAS (¿ii
U) K
"•
0,514 - 0,023
ü),
:
(3,o ± c,4).10"
n KL •
EMISIÓN
Energía
keV *
Auger
Energía
keV
Intensidad
absoluta Vo
Ka-?
45,5^
5,69-5 ,90
KXY 5,37-6 ,53
Auger
F0T0NICA
Intensidad
absoluta */•
K
KLL
KLX
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
L 0,47-0,75
11,0 \ 5 0 , 4 Í 2 , 1
0,9 J
5,3S7í
5,59375
27,5Í2,C
',4905
142^9
0,55-0,72
"¿—0,0c
~~ 1 í """
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
, = 7,5.10"
"1/20
59 ™
CE (100 V.)
1075,4 ke'
1/2"
Estable
27
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
logft
1073,4-0,6 Proni oída
15,9
CONSTANTES
d)L
n
: (4,3 -
KL '
EMISIÓN
1
P
P
K
0,377 - 0,009
P.:
L
0,105 - 0,005
0,017 - 0,002
ATÓMICAS (co)
0,381
ÜJ K
ELECTRÓNICA
- 0,027
0,4).10"
'^ ~ °'05
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
keV
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta •/.
Intensidad
absoluta V.
Auger K
KLL
5,31-6,10 4 2 , 6 '
Ka2
6,9155
KLX
6,68-6,95
KOt1
6,9303
KXY
7,51-7,70
Auger
L
0,53-0,92
10.7 "> 6 4 , 3 - 2 , 4
10,7
1,0
10,1
19,7 ^ 33,4-2 ,4
3 7,5494
136-5
0,68-0,87
O,5SÍO,O6
-13-
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
+
32
T
I
CE (100 V.)
11.
_L
30
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
^
POR CAPTURA
Naturaleza
ELECTRÓNICA
logft
114 ±13
P
0,856 - C,00Q
5,1
CONSTANTES
•
.
r\ =- i r-. +
U ; ^ IU "
0)L
:
(5,4 ± 0,4).10"¿
:
1,30
EMISIÓN
í
0 11^ í
' -07
0,019 ± 0,002
0,05
EMISIÓN
FOTONICA
Energía
Intensidad
absoluta '/.
keV
Intensidad
absoluta V.
XK
Auger K
Ka ? -/ ,2248 13
Ka 1 9 ,2517 25 ) i'
KLL 7,71-7,90 3 2 , 1 '
S,9t-9,23
KXY 10,05-10,33
9,
42,5Í0,S
Kj3
1,0.
KQ 1
Auger
r
r\ r\r\ o
U j UU O
ELECTRÓNICA
Energía
kcV
KU
PL;
L
ATÓMICAS (Zn)
! i\
y j 1/
n KL
P
K
L 0,30-1,26
Kf3 2
123±5
XL
1 0 ,2503 1 ,
V44.1Í0.3
1 0 ,2542 3, 29
1 0 , ;)bo3 0, 03J
0,
¿ 0— 1 , ¿ \J
0.79-0,06
-19-
ESQUEMA
DE
DESINTEGRACIÓN
Ge
CE (100 V.)
¿oí, ¡ -cev
3/2"
Estable
71
G-a
31
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
logft
255,7-1,3
Permitida
4 •4
CONSTANTES
LÜK
:
ó)L
:
nKL
:
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
P
P
K
0,550 - 0,004
Mil
L
0,104 - 0,005
0,016 -
0,001
ATÓMICAS (c-a)
0,510'-
0,003
10" 5
(5,4 - 0,4)
1,50 i
0,05
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
keV
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta V.
Intensidad
absoluta V.
Auger K
KLL
7,71-7,90
32,6
KLX
8,91-9,23
9,5
KXY 1 0 , 0 5 - 1 0 , 3 3 1,0
Auger
L
0,30-1,2;
( 43,2-0,7
J
124-5
Ka2
KCC,
9,2243
9,2517
13,5
26,3
KJB 3 10,2 603
K f i i 10,2 542
Kpp 10,3653
1 ,71
3,34
0,03
0,96-1,20
44,9-0,7
0,80^0,06
-20-
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
•1/2
214 ke7
CE (100 V.)
£2
37
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
214 í 22
i * s 2r*in>3_ i.r.. o. si
logft
4,9
CONSTANTES ATÓMICAS
Ü3 K
0,669 •- 0,003
(I).
0,010 ± 0,002
'KL *
1,14
ELECTRÓNICA
P
0,357 -
0,021
±
0,001
EMISIÓN
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta V.
Intensidad
absoluta 7.
'K
KLL
10,99-11,51
KLX
12,31-13,33
KXY 1 4 , 5 6 - 1 5 , 1 7
L
0,112 ± 0,007
- 0,05
Augcr K
Auger
0,009
P I ; -,
L
Ub)
EMISIÓN ELECTRÓNICA
Energía
keV
P
K
i , 15-2,04
13,3353
16,9'
13,3953
32,5
KJB3 14,9517
2,43
K6-,
Kp2
4,73
0,74
20,7
7,2\23,7-0H
0,3
109-'
14,9613
15,1354
1,43-2,05
37,3^0,9
"1
1P
r
\
-21-
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
Ti/2
=2,5.10
a
320
CE (100 7.)
5/2 +
42
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
?roh.i bida
320 i 4
CONSTANTES
P
13,0
u ,o o — w, u ¡
0,764 - 0,032
(Jj.
:
0,067 - 0,003
n
:
1
0,115 -
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
iiii-;
0,009
0 , '-'¿p
— 0 , Ou i
F0T0NICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta V.
Intensidad
absoluta '/.
XK
Auger K
KLL 1 4 , 1 3 - T 4 , 3 6
14,2
KLX 1 5 , 6 3 - 1 7 , 4 3
5,5 ^ 2 0 , 3 - 5 , 2
KXY 1 3 , 9 9 - 2 0 , 0 0
0,5 J
L
L
' ° 3 ~° ' C 4
Energía
keV
Auger
P
K
ATÓMICAS (no)
:
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
logft
(¿)w
KL
Estable
LIO
1,51-2,S;
Ka ?
Ka 1
1 7 , 3743
19,0]
1 7 , 4793
3b, 1
Kp 3
Kfi,
1 9 , 5903
2,95
1 9 , 6033
1 9 , 9625
5,73
K
94-10
XL
P?
2 , 02- 2,33
> b P , U— b ¡ Ü
1 ,25 j
5,72±0,S2
ESQUEMA
DE
DESINTEGRACIÓN
11.
CE (100 7.)
29 5 ¿9"/
15
o1
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
logft
0 C --,"*" 0 K
P
K
^ -.+„__
5,1
CONSTANTES
:
0,367 - 0,026
(I).
:
0,122 -
n
:
° ' 3 3 2 °'° 4
KL
0,129 -
w . K¿¿LO — • J
;
uL ¡
0,02
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta 7.
Energía
keV
Intensidad
absoluta 7.
K
KLL 20 ,97-22,09
7 j
K U 24 ,85-26,36
3,
KXY 25 ,61-30,49
o,
2
L 2,25-4,59
26,1108
KCt1 2 6,359
K p 3 29,6792
K61
Auger
0,010
ATÓMICAS (Sb)
OJK
EMISIÓN
Auger
ELECTRÓNICA
SO -
Kp2
12
XL
29,725
30,3595
3,19-4,70
21,1
39,3
3,53 ) 7 3 , 0 ^ 7 , "
2.O5J
11,112,1
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
~v . " i /"-*.
;oT
1
i **
J.
CE (100 V.)
5/2+
Estable
131
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
., +
_} > J
~
POR CAPTURA
Naturaleza
logft
Percibida
5,5
O
CONSTANTES
P
P
K
: 0,339 - 0,020
O)
: 0,11 t o,oi
n^,
: 0,90 - o,O4
Mií
0,841 - 0,00¿
0,029 - 0,001
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
keV
Ka-> 2 9 , 4 5 5 2 1 , 5 '
29,77:
2 , s i 9,3^1,7
552
52¿
KXY 32,56-34,27 0,4)
L 2,75-5,16
Intensidad
absoluta 7#
'K
KLL 23,51-24,35 ó , i |
KLX 25,11-29,63
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta 7.
Auger K
Auger
P
L
?<=>
ATÓMICAS (x.
Ü)^
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
79^9
KpT
39,
3,7^
7.24
I T ) | - 1 , |
34 , 4 1 z 2 , 4 5
9,76^0,9
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
"1/2
CE
(100 V.)
Estable
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
£00 - 30
?ro:ii biela
ELECTRÓNICA
logft
P
P
K
í ¿- * b
0.33 - 0,07
ÜJ K
EMISIÓN
\
KLL
z
0,39
- 0,04
0,01;
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
FOTONICA
XK
K
,22-26,79
2,6
54 ,36-37,¿1
0,4
8,5-2,3
KCt? 5 1 , 3171
K a 1 32,
21
35, 3040
3,
KG-, 5 6 ,
Auger
Intensidad
absoluta 'U
Energía
keV
Intensidad
absoluta */.
KLX 30 ,16-32,13
KXY
roí
-
0,093
Energía
keV
Auger
r.
ATÓMICAS (3a)
U . -i • j
n KL •
•^ p(o3
0,124 - 0,009
7 -^
CONSTANTES
P--,
L
L 2 ,56-5,96
K
3 OÍ 10
v
XL
P2 5 7 ,
7 o,3-6 ,7
0 i —' ¿
• ^
" •
/
j
Í
—
,
72
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
1 ¿O
59
+
Iíd
"1/2
= 3,37
á
CE (100 V.)
140
59
TRANSICIÓN
ENERGÍA
keV
POR CAPTURA
Naturaleza
470 £ 40
^
Permitida
CONSTANTES
logft
5•5
P
P
K
0,S4 í
: 0,911 - -0,025
0JL
: 0,153 -
0,02
n^,
: o,83
0,04
-
0,130 - 0,010
C,05
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
Energía
keV
»
—
w i UU
FOTONICA
Intensidad
absoluta V.
'K
KLL 27,19-23,83
4,
KLX 3 2 , 4 5 - 3 4 , 7 0
2 ,3V 7 , 4 - 2 , 2
KXY 37,57-40.40
0,3
K
L
*J j v > V
Energía
keV
Intensidad
absoluta V.
Auger K
Auger
p
L
ATÓMICAS
ÜJft
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
2,85-5,-.1
34,2739
34,7197
24,5
45,0
39,1701
39,2573
¿,37
8,47
55 . C-p . I
75 - 13
4,29-5,55
Ifjí-ijv
1
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
-1/2
CE (100 V.)
:
•
/
-
Estable
157
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
57,ó±2,3
Prolii o i as.
CONSTANTES
'K •
<JÜ L
n KL
P
0,23 - 0,05
L
0,60 - 0,05
0,1'í';' — ü,Uio
0,93-- - 0,02:
0,195
- 0,02
:
0 ,So
I 0
EMISIÓN
ELECTRÓNICA
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta V»
Intensidad
absoluta V.
K
KLL
33, 31-35,56
1,17]
KLX
39, 95-42,98
0,6
KXY
4 6 , 48-50,20
0,1 J
Auger
P
K
ATÓMICAS (c-d)
Energía
keV
Auger
ELECTRÓNICA
logft
:
EMISIÓN
o!,
L
-z
48-5,31
42,3059
6,04
42,9962 10,9
1,1O>21,O±4,
43.555
si,37-0,0)
53-13
KO
/n
;o
Aro
C\ iZ
2 ^.9~9
r\
-^~2
0.a;J
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
165 , .
•1/2
= 1 0 , 4 ii
CE (100 7.)
=2 Ho
77.1 >eV
Estable
o/
TRANSICIÓN
POR CAPTURA . ELECTRÓNICA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
377,1±2,3
Percutida
CONSTANTES
logft
0,31 - 0,09
0,152-0,012
L
0,0377-0,0033
ATÓMICAS (Ho)
O),
0,221 - 0,01
n KL '
0,34
- 0,03
ELECTRÓNICA
Energía
keV
EMISIÓN
FOTONICA
Energía
keV
Intensidad
absoluta V»
Auger K
Intensidad
absoluta V.
•K
KLL 36,65-39,27
KLX
44,10-47,53
KXY
51,36-55,53
Auger
P
K
0,943 - 0,021
'K
EMISIÓN
P
L
3,32-9,35
2,9
0,2
K a 2 46,6997 32,1
K a 1 ' 4 7 , 5 4 6 7 39,3
K(33 53,711 4,07
Kfi-i 53,377 77,36
36
,01
K •2 55,
5,32
;
J3-3,7
13,^2,0
-¿o—
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
193
P-
T
73 "
CE
/9_
= 50
(100%)
50.9
Estable
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
log ft
50,9-2,9
Prohibida
7,2
CONSTANTES
:
0,961 - 0,013
(X)
:
0,30 i 0,04
KL
P
P
K
0
V;N....
0,75 - 0,02
osi
o,si
0,273-0,024
- 0,03
EMISIÓN
EMISIÓN ELECTRÓNICA
Energía
Angsr L
L
ATÓMICAS ( i r )
(JÜj^
L
ELECTRÓNICA
4,57-13,41
Intensidad
absoluta"/»
51 í
FOTONíCA
Energía
keV
XL
3,05-13,4
Intensidad
absoluta 7o
?~. o í
T
•'<
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
194
„_
SO
li£
-sT
CE
= 260 a
/2
(100%)
30 ¿ca
194
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
50 - 20
Prohibida
CONSTANTES
(JO
K •
CJÜ.
KL •
ELECTRÓNICA
log ft
P
P
K
0,56 -
0
7,3
0,05
0,158 -
0,005
ATÓMICAS (AU)
0,964 - 0,017
0,40
Í 0,02
0,81
- 0,05
EMISIÓN ELECTRÓNICA
Energía
Anger L
^MN....
L
5,07-14,:
EMISIÓN FOTONICA
Intensidad
absoluta 7»
t A
Energía
keV
X¡_
5,49-14,55
Intensidad
absoluta °/o
U5
± 5,0
ESQUEMA
DE DESINTEGRACIÓN
205
I/ ¿
CE (100 7o)
60 keV
_L
Estable
TRANSICIÓN
POR CAPTURA
ENERGÍA
keV
Naturaleza
log ft
60 i 5
Prohibida
Única
12,2
CONSTANTES
K
ELECTRÓNICA
P
P
K
L
' MN....
0,133 - 0,012
0
ATÓMICAS ( T I )
: 0,967 í 0,01
: 0,46 - 0,05
: o,3i
i
0,03
EMISIÓN ELECTRÓNICA
Energía
Anger L
5.25-15,32
EMISIÓN FOTONICA
Intensidad
absoluta %
47 - o
EnergiQ
keV
L
5,95-15,3
Intensidad
absoluta 7o
G
7 i Aa
— " 1—
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J.E.N. 503
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
" A t o m i c and n u c l e a r p a r a m e t e r s of single e l e c t r ó n
c a p t u r e decaying n u c l i d e s " .
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 f i g s . 27 refs.
Atomic and nuclear parameters of the following nuclides which decay by electrón
capture have been calculated: 3 7 Ar, * 1 Ca, W V , b3Mn, 5 5 Fe, % , 68 Ge, % , 97 Tc,
118 Tp 131r<, 137u 1WUri Í57 T h 16&T,, 193pt 1 % . a n H 205ph
J.E.N. 503
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
" A t o m i c and n u c l e a r p a r a m e t e r s of single e l e c t r ó n
c a p t u r e decaying n u c l i d e s " .
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 figs. 27 refs.
Atomic and nuclear parameters of the following nuclides which decay by electrón
capture have been calculated:
1
37
Ar,
41
165
Ca, 4 9 V, % ,
55
Fe, %],
68
Ge, 8 ¿Sr,
97
Tc f
™Te, ^Cs. ™U, 4 , 1 % , Er, ^k, 1 % and 4 b \
The evaluation rules are included In the f i r s t part of the paper. The valúes and
iho associated uncertainties of the following parameters have been tabulated: decay
energy, electrón capture probabilities, fluorescence y i e l d , electrón emission and
X-ray emission.
X-ray emission.
INIS CLASSIFICATION AND DESCRIPTORS: DI5. Beta decay radioisotopes. Electron capture
decay. Auger effeet.Fundamental constants. X-radiation.
INIS CLASSIFICATION AND DESCRIPTORS: DI5. Beta decay radioisotopes. Electron capture
decay. Auger effeci.Fundamental constants. X-radiation.
J.E.N. 503
J.E.N. 503
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
The evaluation rules are included i n the f i r s t part o f the paper. The valúes and
the asspciated uncertainties of the following pararaeters have been tabulated: decay
energy, electrón capture probabilities, fluorescence yield, electrón emission and
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
" A t o m i c and n u c l e a r p a r a m e t e r s of single e l e c t r ó n
c a p t u r e decaying n u c l i d e s " .
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 figs. 27 refs.
" A t o m i c and n u c l e a r p a r a m e t e r s of single e l e c t r ó n
c a p t u r e decaying n u c l i d e s " .
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 figs. 27 refs.
Atomic and nuclear parameters of the fonowing nuclides which decay by electrón
capture have been calculated: 3 7 Ar, /|rlCa, 4 9 V, b3Mn, 5 5 Fe, 5 9 N 1 ,68 Ge, 8 2 Sr, 97 Tc,
118Te, 1 3 1 Cs, 137La, 1«Md, ^fh, 1G5 Er, 1 9 3 Pt, 1 9 % , and ? « % .
The evaluation rules are Included in the f i r s t part of the paper. The valúes and
the associated uncertainties of the following parameters have been tabulated: decay
energy, electrón capture probabilities, fluorescence yield, electrón emission and
X-ray emission.
Atomic and nuclear parameters of the following nuclides which decay by electrón
capture have been calculated: 3 ?Ar, 41 Ca, ^ V , 53f|n, 55p e , 59Ni, 68Ge, 82s r , 97Tc,
118 Te , 131 CSf 1 3 7 U , 1 % , 157 Tbf 1 6 5 ^ 193 P t ( 194Hg# a n d 205?b.
INIS CLASSIFICATION AND DESCRIPTORS: 015. Beta decay radioisotopes. Electron capture
decay. Auger effect.Fundamental constants. X-radiation.
INIS CLASSIFICATION AND ESCRIPTORS: 015. Betadecay radioisotopes. Electron capture
cfecay. Auger.effect.Fundamental constants. X-radiation.
The evaluation rules are included in the f i r s t part of the paper. The valúes and
the associated uncertainties of the following parameters have been tabulated: decay
energy, electrón capture probabilities, fluorescence y i e l d , electrón emission and
X-ray emission.
J.E.N. 503
J.E.N. 503
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
Junta da Energía Nuclear. Sección da Metrología. Madrid.
"Constantes Atómicas y Nucleares de Nucleidos que sej "Constantes Atómicas y Nucleares de Nucleidos que se
{desintegran por captura electrónica pura".
desintegran por captura electrónica pura".
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 f1gs. 27 reís.
En este trabajo se han calculado las constantes atómicas y nucleares de los siguien
tes nucleidos que se desintegran por captura electrónica pura: ' A r , ^'Ca, " V , -"Hn,
55Fe, 59N1, 68Q8> 82 S r , 97 T c , 118 Te 131 C s , 1 3 7 u , 1 ^ d , 1 % , ™kr, 193p t , 194||g y
205pb.
En l a primera parte se describe el método de cálculo y en l a segunda se han tabuladoj
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 f i g s . 27 refs.
En este trabajo se han calculado l a s constantes atómicas y nucleares de los siguientes nucleidos que se desintegran por captura electrónica pura: ^kv, ^'Ca, '^V ^ M n ,
% e , 59M1, 68 6 e i . 82 S r f 97 T c , 118 Te , 1 3 l C s , 1 3 7 U , 1 % , 1 5 7 Tb, 1 % , ^ P t , 194 Hg y
205
Pb.
En l a primera parte se describe el método de cálculo y en l a segunda se han tabulado!
los siguientes parámetros: energía de desintegración, probabilidades de captura elec-
los siguientes parámetros: energía de desintegración, probabilidades de captura elec-
trónica, rendimientos de fluorescencia y emisión Auger y X.
trónica, rendimientos da fluorescencia y emisión Auger y X.
CLASIFICACIÓN INIS Y DESCRIPTORES: B15. Beta decay radioisotopes. Electron capture
CLASIFICACIÓN INIS Y DESCRIPTORES: DI5. Beta decay radioisotopes. Electron capture
decay. Auger effeat.Fundamental constants. X-radiation.
decay. Auger effeot.Fundamental constants. X-ray.
J.E.N. 503
J.E.N. 503
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid.
Junta de Energía Nuclear. Sección de Metrología. Madrid,
"Constantes Atómicas y Nucleares de Nucleidos que se
"Constantes Atómicas y Nucleares de Nucleidos que se
desintegran por captura electrónica pura".
desintegran por captura electrónica pura".
GRAU, A. (1981) 32 pp. 19 f i g s . 27 r e f s .
A. (1981) 32 pp. 19 f i g s . 27 refs.
igu
En este trabajo se han calculado las constantes atómicas y nucleares de los siguienEn este trabajo se han calculado las constantes atómicas y nucleares
de
los
siguienu
tes nucleidos que se desintegran por captura electrónica pu
tes nucleidos que se
Ar,
*"M
se desintegran por captura
captur electrónica pura:
Ca, V
p : ^ A r , '^Ca,
11
157
55p 59f4| 68 G B 82 Sp 97 Tc 118j e 131cs 137t a 140 Nd 1 !
S r , 97
TC( tt ii ^
% % 68 82
82
97
^ 131 C s , ^
1«*, 157
V
Tb, ^
205 Pb .
'
'
'
205 Pb .
En l a primera parte se describe el método de cálculo y en l a segunda se han tabulado
En l a primera parte se describe el método de cálculo y en l a segunda se han tabulado
los siguientes parámetros: energía de desintegración, probabilidades de captura elec-
los siguientes parámetros: energía de desintegración, probabilidades de captura elec-
trónica, rendimientos de fluorescencia y emisión Auger y X.
trónica, rendimientos de fluorescencia y emisión Auger y X.
CLASIFICACIÓN INIS Y DESCRIPTORES: DI5. Beta decay radioisotopes. Electron capture
CLASIFICACIÓN INIS Y DESCRIPTORES: DI5. Beta decay radioisotopes. Electron capture
riorou. AunfiP afÍRri.Fundamental constants. X-radiat1on.
decay. Auger effect.Fundamental constants. X-radiation.