Inducción mutua
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5.2 Inducción mutua Supongamos que tenemos la bobina 1 (fig. 11.31), por la que circula una corriente i, que varía con el tiempo, estableciéndose un flujo magnético φ11 y cerca de la bobina 1, tenemos la 2. Una parte del flujo atraviesa también a la bobina 2 y lo expresaremos como φ12. La tensión inducida en la bobina 2 viene dada por la ley de Faraday: 2 1 dφ 12 dt v2 = N 2 i1 (14) Como φ12 está relacionado con la corriente i1, v2 es proporcional a la variación de i1 con el tiempo, es decir: di v2 = M 1 dt N1 φ11 N2 φ12 (15) Fig. 11.31 en donde la constante de proporcionalidad M se denomina coeficiente de inducción mutua entre las dos bobinas y su unidad, en el sistema internacional, es el henrio (H), igual que para el de autoinducción. Combinando las ecuaciones (14) y (15): obtenemos: v2 = N 2 di dφ 12 =M 1 dt dt M = N2 dφ 12 di1 (16) Con un conjunto de bobinas devanadas sobre un mismo núcleo ferromagnético, la relación entre el flujo y la corriente no es lineal, mientras que sí lo es cuando el medio no es ferromagnético, en cuyo caso la expresión (16) pasa a ser: M = N2 φ 12 i1 (17) El acoplamiento mutuo es bilateral y se obtienen análogos resultados si por la bobina 2 (figura 11.31) circula una corriente, variable en el tiempo, i2. Entonces los flujos serían φ21 y φ22 y la tensión inducida en bornes de la bobina 1 es: v1 = M di2 dt con lo que las ecuaciones (16) y (17), serán, respectivamente: M = N1 dφ 21 di2 y M = N1 φ 21 i2 (18)
