FUERZA SOBRE SUPERFICIES SUMERGIDAS

Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
PRACTICA Nº 1
FUERZAS SOBRE SUPERFICIES SUMERGIDAS
1.- OBJETIVOS.
1.1.
Medir la fuerza que ejerce un fluido sobre las superficies que están en
contacto con el.
1.2.
Determinar la posición del Centro de Presiones sobre una superficie plana
parcialmente sumergida en un líquido en reposo.
1.3.
Determinar la posición del Centro de Presiones sobre una superficie plana,
completamente sumergida en un líquido en reposo.
2.- FUNDAMENTO TEÓRICO:
Empuje hidrostático: principio de Arquímedes
Los cuerpos sólidos sumergidos en un líquido experimentan un empuje hacia
arriba. Este fenómeno, que es el fundamento de la flotación de los barcos, era
conocido desde la más remota antigüedad, pero fue el griego Arquímedes quien
indicó cuál es la magnitud de dicho empuje. De acuerdo con el principio que lleva
su nombre, todo cuerpo sumergido total o parcialmente en un líquido experimenta
un empuje vertical y hacia arriba igual al peso del volumen de líquido desalojado.
Considérese un cuerpo en forma de paralelepípedo, las longitudes de cuyas
aristas valen a. b y e metros, siendo e la correspondiente a la arista vertical. Dado
que las fuerzas laterales se compensan mutuamente, sólo se considerarán las fuerzas
sobre las caras horizontales. La fuerza F sobre la cara superior estará dirigida hacia
abajo y de acuerdo con la ecuación fundamental de la hidrostática su magnitud se
podrá escribir como:
F1 = p1 S1 = ( Po + d.g.h1 ) . S1
Siendo S1 la superficie de la cara superior y h¡ su altura respecto de la
superficie libre del líquido. La fuerza Fz sobre la cara inferior estará dirigida hacia
arriba y, como en el caso anterior, su magnitud será dada por:
F2 = P2 . S2 = ( Po + d.g.h2 ) . S2
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
La resultante de ambas representará la fuerza de empuje hidrostático E.
E = F2 – F1 = ( Po + d.g.h2 ) . S2 – ( Po + d.g.h1 ) . S1
Pero, dado que
S1 = S2 = S y h2 = h1 + c,
Resulta :
E = d.g.c.S = d.g. V = m.g
Donde :
Peso del cuerpo = mg
Fuerza debida a la presión sobre la base superior = p1 *A
Fuerza debida a la presión sobre la base inferior = p2 *A
En el equilibrio se tiene :
mg + p1*A = p2*A
mg + ρf gx *A = ρf g ( x + h )*A
o bien,
mg = p¡ h *Ag
El peso del cuerpo mg es iguala la fuerza de empuje p¡h *Ag
Como vemos, la fuerza de empuje tiene su origen en la diferencia de presión
entre la parte superior y la parte inferior del cuerpo sumergida en el fluido.
Equilibrio de los cuerpos sumergidos.
De acuerdo con el principio de Arquímedes, para que un cuerpo sumergido en
un líquido esté en equilibrio, la fuerza de empuje E y el peso P han de ser iguales en
magnitudes y, además, han de aplicarse en el mismo punto. En, tal caso la fuerza
resultante R es cero y también es el momento M, con la cual se dan las das
condiciones de equilibrio.
La condición E = P equivale de hecho a que las densidades del cuerpo y del
líquido sean iguales. En tal caso el equilibrio del cuerpo sumergido es indiferente.
Si el cuerpo no es homogéneo, el centro de gravedad no coincide con el centro
geométrico, que es el punto en donde se puede considerar que es aplicada la fuerza
de empuje. Ello significa que las fuerzas E Y P forman un par que hará girar el
cuerpo hasta que ambas estén alineadas.
Equilibrio de los cuernos flotantes.
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
Si un cuerpo sumergido sale a flote es porque el empuje predomina sobre el
peso ( E > P ).
En el equilibrio ambas fuerzas aplicadas sobre puntos diferentes estarán
alineadas; tal es el caso de las embarcaciones en aguas tranquilas, por ejemplo. Si
por efecto de una fuerza lateral, como la producida por un golpe del mar, el eje
vertical del navío se inclinara hacia un lado, aparecerá un par de fuerzas que harán
oscilar el barco de un lado a otro. Cuanto mayor sea el momento M del par, mayor
será la estabilidad del navío, es decir, la capacidad para recuperar la verticalidad.
Ello se consigue diseñando convenientemente el casco y repartiendo la carga
de modo que rebaje la posición del centro de gravedad, con la que se consigue
aumentar el brazo del par. Que es precisamente el valor del empuje predicho por
Arquímedes en su principio, ya que V = c.S es el volumen del cuerpo, ρ la densidad
del líquido. m = ρ .V la masa del liquido desalojado y finalmente m.g es el peso de
un volumen de líquido igual al del cuerpo sumergido.
Resulta evidente que cada vez que un cuerpo se sumerge en un líquido es
empujado de alguna manera por el fluido. A veces esa fuerza es capaz de sacarlo a
flote y otras sólo logra provocar una aparente pérdida de peso. Sabemos que la
presión hidrostática aumenta con la profundidad y conocemos también que se
manifiesta mediante fuerzas perpendiculares a las superficies sólidas que contacta.
Esas fuerzas no sólo se ejercen sobre las paredes del contenedor del líquido sino
también sobre las paredes de cualquier cuerpo sumergido en él.
Fig. Nº 1.- Distribución de las fuerzas sobre un cuerpo sumergido
La simetría de la distribución de las fuerzas permite deducir que la resultante
de todas ellas en la dirección horizontal será cero. Pero en la dirección vertical las
fuerzas no se compensan: sobre la parte superior de los cuerpos actúa una fuerza
neta hacia abajo, mientras que sobre la parte inferior, una fuerza neta hacia arriba.
Como la presión crece con la profundidad, resulta más intensa la fuerza sobre
la superficie inferior. Concluimos entonces que: sobre el cuerpo actúa una resultante
vertical hacia arriba que llamamos empuje.
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
PRINCIPIO DE ARQUÍMEDES : FLOTACIÓN
Fig. Nº 2.- Diagrama de cuerpo libre de un cuerpo sumergido
Consideremos el cuerpo sumergido EHCD ( fig.2 ), actúa sobre la cara superior
la fuerza de presión Fp1, que es igual al peso del liquido representado en la figura
por ABCHE, y sobre la cara inferior la fuerza de presión Fp2 igual al peso del
liquido representado en la figura por ABCDE. El cuerpo esta sometido, pues a un
empuje ascensional, que la resultante de las dos fuerzas.
FA = Fp2 – Fp1
pero Fp2 – Fp1 es el peso de un volumen de líquido igual al volumen del cuerpo
EHCD, o sea igual al volumen del líquido desalojado por el cuerpo al sumergirse.
Enunciado del principio de Arquímedes:
“Todo cuerpo sumergido en un líquido experimenta un empuje ascensional igual al
peso del líquido que desaloja”
Sobre el cuerpo sumergido EHCD actúa también su peso W o sea la fuerza de la
gravedad, y se tiene:
a) Si W > FA el cuerpo se hunde totalmente.
b) Si W < FA el cuerpo sale a la superficie hasta que el peso del fluido de un
volumen igual al volumen sumergido iguale al peso W
c) Si W = FA el cuerpo se mantiene sumergido en la posición en que se le deje.
E = Peso del líquido desplazado = dlíq . g . Vliq desplazado = dliq . g . Vcuerpo
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
3. DESCRIPCIÓN DEL EQUIPO
Fig. Nº 3.- Vista general del equipo
El accesorio consiste en un cuadrante montado sobre el brazo de una balanza
que bascula alrededor de un eje.
Cuando el cuadrante esta inmerso en el deposito de agua, la fuerza que actúa
sobre la superficie frontal, plana y rectangular, ejercerá un momento con respecto al
eje de apoyo.
El brazo basculante incorpora un platillo y un contrapeso ajustable.
Deposito con patas de sustentación
nivelación.
regulables que determina su correcta
Dispone una válvula de desagüe.
El nivel alcanzado por el agua en el depósito se indica en una escala graduada.
Especificaciones:






Capacidad del deposito: 5.5 litros
Distancia entre las masas suspendidas y el punto de apoyo: 285 mm
Área de la sección: 0.007 m2
Profundidad total del cuadrante sumergido: 100 mm
Altura del punto de apoyo sobre el cuadrante: 100 mm
Se suministra un juego de masas de distinto pesos:
o 4 pesas de 100gr
o 1pesa de 50 gr
o 2 pesas de 20 gr
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
o 2 pesas de 20 gr
o 1pesa de 5 gr
Fundamento del equino en la práctica:
La fuerza que ejerce un fluido sobre una superficie sólida que esta en contacto
con él es igual al producto de la presión ejercida sobre ella por su área. Esta fuerza,
que actúa en cada área elemental, se puede representar por una única fuerza resultante
que actúa en un punto de la superficie llamado centro de presión.
Si la superficie sólida es plana, la fuerza resultante coincide con la fuerza total, ya
que todas las fuerzas elementales son paralelas. Si la superficie es curva, las fuerzas
elementales no son paralelas y tendrán componentes opuestas de forma que la fuerzas
resultante es menor que la fuerza total.
1. Inmersión Parcial. Tomando momentos respecto del eje ( figura 1 ) en que se
apoya el brazo basculante se obtiene la siguiente relación:
Donde γ (es el peso específico del agua, 1000 kg / m3 )
2. Inmersión Total. Tomando momentos respecto al eje ( figura 2 ) en que se
apoya el brazo basculante se obtiene:
Donde ho = h – d / 2 es la profundidad del centro de gravedad de la superficie
plana.
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
4. MATERIALES Y EQUIPOS. 



Equipo Hidráulico FME - OS
Pesas : 25 gr., 50 gr., 100gr.. 200. gr. .
Balde
Wincha
5. PROCEDIMIENTO.
Centro de presiones para inmersión parcial y total
1. Acoplar el cuadrante al brazo basculante enclavándolo mediante los dos
pequeños tetones y asegurándolo después mediante el tornillo de sujeción.
2. Medir y tomar nota de las cotas designadas por a, L, d y b; estas ultimas
correspondientes a la superficie plana situada al extremo del cuadrante.
3. Con el depósito emplazado sobre el banco hidráulico, colocar el brazo
basculante sobre el apoyo ( perfil afilado ) y colgar el platillo al extremo del
brazo.
4. Conectar con la espita de desagüe del depósito un tramo de tubería flexible, y
llevar su otro extremo al sumidero. Extender, asimismo, la alimentación de
agua desde la boquilla impulsora del banco hidráulico hasta la escotadura
triangular existente en ]a parte superior del depósito.
5. Nivelar el depósito actuando convenientemente sobre los píes de sustentación,
que son regulables, mientras se observa el "nivel de burbuja".
6. Desplazar el contrapeso del brazo basculante hasta conseguir que éste se
encuentre horizontal.
7. Cerrar la espita de desagüe del fondo del depósito.
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
8. Introducir agua en el depósito hasta que la superficie libre de ésta quede a nivel
de la arista superior de la cara plana que presenta el cuadrante en su
extremidad, y el brazo basculante esté en posición horizontal con ayuda de
pesos calibrados situados sobre el platillo de balanza.
9. El ajuste fino de dicho nivel se puede lograr sobrepasando ligeramente el
llenado establecido y, posteriormente, desaguando lentamente a través de la
espita. Anotar el nivel del agua indicado en el cuadrante, y el valor del peso
situado en el platillo.
10. Incrementar el peso sobre el platillo de balanza y añadir, lentamente agua
hasta que el brazo basculante recupere ]a posición horizontal.
11. Tomar nota del nivel de agua y del peso correspondiente.
12. Repetir la operación anterior, varias veces, aumentando en cada una de ellas,
progresivamente, el peso en el platillo hasta que, estando nivelado el brazo
basculante. el nivel de la superficie libre del agua alcance la cota máxima
señalada por la escala del cuadrante.
13. A partir de ese punto, y en orden inverso a como se fueron colocando sobre el
platillo, se van retirando los incrementos de peso añadidos en cada operación.
Se nivela el brazo (después de cada retirada) utilizando la espita de desagüe y
se van anotando los pesos en el platillo y los niveles de agua.
6. DATOS RECOLECTADOS:
Tabla Nº1
Para cuerpo semi – sumergido
Masa grms
20
40
60
80
100
120
140
160
180
Hmm
Ac↓
H promedio
H mm Dc ↑
mm
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
Tabla Nº 2
Para cuerpo sumergido
Masa grms Hmm Ac↓
200
220
240
260
280
300
320
340
360
380
400
H mm Dc
↑
H promedio
mm
donde:
Ac: llenado del depósito.
Dc: Vaciado del depósito.
7.
DESARROLLO DEL CUESTIONARIO
a) Caculos Teóricos y Experimentales
a = 100 mm , b = 70mm , d = 100mm, L = 285mm
Para inmersión parcial o cuerpo semi – sumergido
Tabla N º 3
Masa( gr.)
0
20
40
60
80
100
120
140
160
180
Hprom (mm)
Hprom/3
(m)
Ft
Ft/ Hprom 2
Fp/ Hprom 2
Mecanica de Fluidos
Autores : Mg. Cesar Falconí Cossío - Ing. Robert Guevara Chinchayan
Para inmersión total o cuerpo sumergido
Tabla Nº 4
Masa ( gr.)
200
220
240
260
280
300
320
340
360
380
400
Hprom mm
Ho(m)
Fteorico
Ft/Ho
1/Ho
Fp/Ho
donde: Ho = H prom – d/2
Fp = Masa * gravedad
b) Realizar una Grafica , cuando d = 100 mm ( h < d) Inmersión parcial .hallando la
pendiente y la ecuación característica de 2º y 3ª grado.
c) Realizar lo mismo para la inmersión total
d) Definir que es Metacentro
c) Detallar acerca del equilibrio de cuerpos parcialmente sumergidos estable,
inestable y indiferente.
d) Detallar acerca del equilibrio de cuerpos totalmente sumergidos : estables,
inestables e indiferentes ( caso : sumergible , dirigible)
e) Comentar acerca de la Gráfica para Inmersión Parcial Ft / H2 vs H / 3 para
Inmersión total Ft vs 1 / Ho
9 .
BIBLIOGRAFÍA
 Claudio Mataix.- Mecánica de Fluidos y Maquinas Hidráulicas
 George Rusell.- Hidráulica
 UNI.- Laboratorio del Ingeniero Mecánico I