Análisis en frecuencia - Escuela Politécnica Nacional

SISTEMAS DE CONTROL AUTOMÁTICO
DACI-EPN
ANALISIS EN FRECUENCIA
Con el término respuesta en frecuencia, nos referimos a la respuesta de un sistema en estado
estable a una entrada senoidal. En los métodos de la respuesta en frecuencia, la frecuencia de
la señal de entrada se varía en un cierto rango, para estudiar la respuesta resultante.
El criterio de estabilidad de Nyquist nos permite averiguar la estabilidad relativa y absoluta de
los sistemas lineales en lazo cerrado a partir del conocimiento de sus características de
frecuencia en lazo abierto. Una ventaja del enfoque de la respuesta en frecuencia es que las
pruebas de la respuesta en frecuencia son, en general, sencillas y pueden ser muy precisas con
el uso de generadores de señales senoidales que se obtienen con facilidad y un equipo de
medición preciso. Por lo común las funciones de transferencia de los componentes
complicados se determinan experimentalmente mediante pruebas de la respuesta en
frecuencia.
Además, este enfoque tiene la ventaja de que permite diseñar un sistema en el que se
desprecian los efectos inconvenientes del ruido así como extender este análisis y diseño a
ciertos sistemas de control no lineales.
Aunque la respuesta en frecuencia de un sistema de control presenta una imagen cualitativa
de la respuesta transitoria, la correlación entre las respuestas en frecuencia y transitoria es
indirecta, excepto en el caso de los sistemas de segundo orden. Al diseñar un sistema en lazo
cerrado, las características de la respuesta en frecuencia de la función de transferencia en lazo
abierto se ajustan mediante varios criterios de diseño, a fin de obtener características
aceptables de respuesta transitoria para el sistema.
Salida en estado estable para una entrada senoidal. Considere el sistema lineal e invariante
con el tiempo de la figura 8-1. Para este sistema
La entrada x(t) es senoidal y se obtiene mediante
si el sistema es estable, la salida y(t) se obtiene a partir de
Un sistema estable, lineal e invariante con el tiempo, sujeto a una entrada senoidal, tendrá, en
estado estable, una salida senoidal de la misma frecuencia que la entrada. Pero, en general, la
amplitud y la fase de la salida serán diferentes de las de la entrada. De hecho, la amplitud de la
salida se obtiene del producto de la amplitud de la entrada y
en tanto que el ángulo de
fase difiere del de la entrada en una cantidad
. Un ejemplo de las señales senoidales
de entrada y salida aparece en la figura. Observe que para las entradas senoidales:
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Por tanto:
La función de transferencia senoidal G(jw), cociente entre Y(jw) y X(jw), es una cantidad
compleja y se representa mediante la magnitud y el ángulo de fase con la frecuencia como
parámetro. (Un ángulo de fase negativo se denomina atraso de fase y un ángulo de fase
positivo se llama adelanto de fase.) La función de transferencia senoidal de cualquier sistema
lineal se obtiene sustituyendo s por jw en la función de transferencia del sistema.
Presentación de las características de la respuesta en frecuencia en forma gráfica.
La función de transferencia senoidal, función compleja de la frecuencia w, se caracteriza por su
magnitud y ángulo de fase, con la frecuencia como parámetro. Por lo general se usan tres
representaciones gráficas de las funciones de transferencia senoidales:
1. Las trazas de Bode o trazas logarítmicas
2. La traza de Nyquist o traza polar
3. La traza de magnitud logarítmica contra la fase
DIBUJO DE LAS GRÁFICAS ASINTÓTICAS DE BODE
La ventaja principal de realizar un diagrama logarítmico, es la facilidad relativa de dibujar las
curvas de la respuesta en frecuencia.
FACTORES BÁSICOS:
GANANCIA K:
Un número mayor a 1 tiene un valor positivo en decibelios, mientras que un valor negativo
tiene un valor negativo. La curva de magnitud logarítmica para una ganancia constante K es
una recta horizontal cuya magnitud es 20 log K [dB].
El efecto de variar la ganancia K es subir o bajar la curva de magnitud, sin afectar la curva de
fase.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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G( jω) [dB]
20log(K)
0dB
w1
w2
w3
∠ G ( jω )
20log(1/K)
0dB
0º
w1
w2
w3
Factores Integrales y derivativos (jw)±1: La magnitud logarítmica de 1/jw en dB es:
20 log
1
= −20 log ω dB
jω
El ángulo de fase es constante e igual a -90º
La magnitud logarítmica es una recta de pendiente -20 dB por década y en punto w=1 es igual
a 0dB.
Si la función de transferencia es (jw)±n, la magnitud logarítmica se convierte en:
20 log
1
( jω )n
= −nx20 log ω dB
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
G( jω) [dB]
∠ G ( jω )
∠ G ( jω )
G( jω) [dB]
El ángulo de fase es constante e igual a -90n º
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Factores de primer orden (1+jwτ)±1: La magnitud logarítmica de un factor (1+jwτ) es:
20 log
1
= −20 log 1 + ω 2τ 2 dB y el ángulo de fase es
1 + jωτ
φ = − tan −1 ωτ
A bajas frecuencias ω<<τ, se aproxima mediante:
20 log
1
≈ −20 log 1 dB = 0dB y el ángulo de fase cuando ω= 0, φ=0º
1 + jωτ
A altas frecuencias ω>>τ, se aproxima mediante:
− 20 log 1 + ω 2τ 2 = −20 log ωτ dB y el ángulo de fase cuando ω= ∞, φ=-90
G( jω) [dB]
∠ G ( jω )
∠ G ( jω )
G( jω) [dB]
En la frecuencia de corte ωc = 1/τ el ángulo de fase es igual a -45º.
Factores (1+2ξ(jω/ωn)+(jω/ ωn)2)±1 Los sistemas suelen tener:
G ( jω ) =
1
ω
− 
 ωn
2

ω
 + j 2ξ 

ω

 n

 +1


La magnitud logarítmica de este factor es:
2
20 log
2
 ω2  
ω 
= −20 log 1 − 2  +  2ξ
 dB
ω
ω
ω  ω 
n 

n 

1 + j 2ξ   −  
 ωn   ωn 
1
2
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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y el ángulo de fase es
φ = − tan −1
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2ξωn
1−
ω2
2
ωn
A bajas frecuencias ω<< ωn, se aproxima mediante:
20 log
1
ω
1 + j 2ξ 
 ωn
 ω
 − 
  ωn



≈ −20 log 1 dB = 0dB
2
y el ángulo de fase cuando ω= 0, φ=0º
A altas frecuencias ω>>ωn, se aproxima mediante:
− 20 log
ω2
ω
= − 40 log dB y el ángulo de fase cuando ω= ∞, φ=-180º
2
ωn
ωn
En la frecuencia de corte ω = ωn, el ángulo de fase es igual a -90º.
Valor Pico de Resonancia (Mr): valor pico de la Magnitud de una función cuadrática en una
frecuencia wr este valor se obtiene cuando la función del denominador alcance un mínimo. El
valor del Pico de resonancia se calcula:
1
M r = 20 log
2ξ 1 − ξ 2
Mr=1 para ξ ≥ 0,707 Mr=∞ para ξ->0
Frecuencia de Resonancia (wr ): es la frecuencia donde ocurre el máximo valor de la magnitud.
Este valor de frecuencia se obtiene:
ωr = ωn 1 − 2ξ 2 para 0<ξ<0,707
Para ξ > 0,707 no existe un pico de resonancia, y conforme ξ tiende a cero la frecuencia de
resonancia tiende a wn
 1 − 2ξ 2

∠GH ( jωr )° = −arctg
ξ





Fase a la frecuencia de resonancia
ωr
Análisis de error a partir del Diagrama de Bode de GH(s)
Para identificar el tipo del sistema a partir de la Respuesta Frecuencial, basta con verificar la
pendiente del diagrama logarítmico de magnitud bajas frecuencias:
•Si la pendiente es 0dB/dec el sistema es tipo 0
•Si la pendiente es 20dB/dec el sistema es tipo 1
•Si la pendiente es 40dB/dec el sistema es tipo 2
Luego, para determinar los errores estáticos, será necesario determinar la ganancia del
sistema a lazo abierto (como ya se discutió anteriormente).
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Para ello utilizando el Diagrama de Bode de lazo abierto, realizaremos el análisis del error.
Determinación de Kp: Se determina la magnitud del sistema a bajas frecuencias, cuando la
pendiente es 0dB/dec
Determinación de las Constantes de error estático de velocidad Kv:
A bajas frecuencias el término que tiene efecto es el polo en el origen.
•Método 1: Leer el corte de la recta de (1/s) o su proyección con la frecuencia w = 1.
•Método 2: Leer la frecuencia donde ocurre el corte de la recta de (1/s) o su proyección con la
la magnitud 0 dB.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Determinación de las Constantes de error estático de aceleración Ka:
A bajas frecuencias el doble polo en el origen es el que tiene efecto.
•Método 1: Leer el corte de la recta de (1/s) o su proyección con la frecuencia w = 1.
•Método 2: Leer la frecuencia donde ocurre el corte de la recta de (1/s) o su proyección con la
magnitud 0 dB.
Ancho de Banda (BW) y Frecuencia de Corte (wb ):
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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En el dominio de Frecuencia es común utilizar otras especificaciones de desempeño:
ANCHO DE BANDA (BW): Es el rango de frecuencias (desde w= 0 hasta w = wb para el cual la
Magnitud [dB] de la respuesta frecuencia de de la función de transferencia en lazo cerrado no
desciende de - 3dB. El BW indica la frecuencia a la cual la ganancia empieza a rebasar su valor
de baja frecuencia. EL ancho de banda se determina mediante los siguientes factores:
AB = ω n 1 − 2ξ 2 + ξ 4 − 4ξ 2 + 2 Ancho de Banda
1. La capacidad de reproducir la señal de entrada. Un ancho de banda grada corresponde
a un tiempo de subida pequeño, o respuesta rápida
2. Características de filtrado necesarias para el ruido de alta frecuencia.
FRECUENCIA DE CORTE (wb): Es la frecuencia en la cual la Magnitud [dB] de la respuesta
frecuencia de función de transferencia en lazo cerrado está 3 dB debajo del valor en la
frecuencia w = 0
RAZÓN DE CORTE: Es la pendiente de la curva de magnitud logarítmica cercana a la frecuencia
de corte. La razón de corte indica la capacidad de un sistema para distinguir la señal del ruido.
Sistemas de Fase Mínima y No Mínima
• Sistemas de Fase Mínima: Este tipo de sistemas tienen todos los polos y ceros de parte real
negativa, es decir que todos se encuentran en el semiplano izquierdo.
•Sistemas de Fase No Mínima: En este caso existen factores con parte real positiva, es decir
que se encuentren en el semiplano derecho. Estos factores modifican el comportamiento del
diagrama de ángulo de fase de la RF del sistema, sin modificar el diagrama de magnitud del
mismo.
De allí que por simple inspección del diagrama de fase se puede concluir sobre la existencia o
no de factores de fase NO Mínima.
El factor de retardo se considera un factor de fase no mínima.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Margen de Fase: Es la cantidad de retardo de fase adicional en la frecuencia de la ganancia de
cruce que se requiere para llevar el sistema de fase mínima a la frontera de la inestabilidad. La
frecuencia de Ganancia de cruce es la frecuencia en la cual la magnitud de la función de
transferencia en lazo abierto es 0 dB.
Margen de Ganancia: Es el recíproco de la Magnitud en la frecuencia de cruce de la fase . Esta
frecuencia es donde el ángulo de fase φ = 180°, entonces:
Sistemas de Fase Mínima y No Mínima
• Sistemas de Fase Mínima: Este tipo de sistemas tienen todos los polos y ceros de parte real
negativa, es decir que todos se encuentran en el semiplano izquierdo.
•Sistemas de Fase No Mínima: En este caso existen factores con parte real positiva, es decir
que se encuentren en el semiplano derecho. Estos factores modifican el comportamiento del
diagrama de ángulo de fase de la RF del sistema, sin modificar el diagrama de magnitud del
mismo.
De allí que por simple inspección del diagrama de fase se puede concluir sobre la existencia o
no de factores de fase NO Mínima.
El factor de retardo se considera un factor de fase no mínima.
Margen de Fase: Es la cantidad de retardo de fase adicional en la frecuencia de la ganancia de
cruce que se requiere para llevar el sistema de fase mínima a la frontera de la inestabilidad. La
frecuencia de Ganancia de cruce es la frecuencia en la cual la magnitud de la función de
transferencia en lazo abierto es 0 dB.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Margen de Ganancia: Es el recíproco de la Magnitud en la frecuencia de cruce de la fase . Esta
frecuencia es donde el ángulo de fase φ = 180°, entonces:
TRAZAS POLARES
La traza polar de una función de transferencia senoidal G(jw) es una gráfica de la magnitud de
G(jw) contra el ángulo de fase de G(jw)en coordenadas polares, conforme w varía de cero a
infinito. Por tanto, la traza polar es el lugar geométrico de los vectores │G(jw)│∟G(jw)
conforme o varía de cero a infinito. Observe que, en las gráficas polares, los ángulos de fase
son positivos (negativos) si se miden en el sentido contrario de las manecillas del reloj (en el
sentido de las manecillas) a partir del eje real positivo. La traza polar se denomina, con
frecuencia, traza de Nyquist. La figura contiene un ejemplo de dicha traza. Todos los puntos de
la traza polar de G(jw) representan el punto terminal de un vector en un valor determinado de
w. En la traza polar, es importante mostrar la graduación de la frecuencia del lugar geométrico.
Las proyecciones de G(jw) en los ejes real e imaginario son sus componentes real e imaginaria.
La magnitud │G(jw)│ y el ángulo de fase ∟G(jw) deben calcularse directamente para cada
frecuencia w con el propósito de construir trazas polares. Sin embargo, dado que es fácil
construir trazas logarítmicas, los datos necesarios para graficar la traza polar deben obtenerse
directamente de la traza logarítmica si ésta se traza primero y los decibeles se convierten a una
magnitud ordinaria. O bien, por supuesto puede usarse MATLAB para obtener una traza polar
G(jw) o para obtener │G(jw)│∟G(jw) con precisión para diversos valores de w en el rango de
frecuencia que interesa.
Una ventaja de usar una traza polar es que representa, en una sola gráfica, las características
de la respuesta en frecuencia de un sistema en el rango de frecuencia completo.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Una desventaja es que la traza no indica en forma clara la contribución de todos los factores
individuales de la función de transferencia en lazo abierto.
Factores de integral y de derivada
negativo dado que
. La traza polar de
es el eje imaginario
La traza polar de G(jw) = jw es el eje imaginario positivo
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Factores de primer orden
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Para la función de transferencia senoidal
los valores de G(jw) en w = 0 y w = 1/T son, respectivamente,
Si w tiende a infinito, la magnitud de G(iw) tiende a cero y el ángulo de fase tiende a -90º.
La traza polar de esta función de transferencia es un semicírculo conforme la frecuencia w
varía de cero a infinito, como se aprecia en la. El centro se ubica en 0.5 sobre el eje real y el
radio es igual a 0.5.
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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La traza polar de la función de transferencia 1 + jwT es simplemente la mitad superior de la
recta que pasa por el punto (1,0) en el plano complejo y paralelo al eje imaginario, como se
observa en la. La traza polar de 1 + jwT tiene un aspecto completamente diferente del de l/(1 +
jwT).
Factores cuadráticos
traza polar de la función de transferencia senoidal
Las partes de frecuencia baja y alta de la
se obtienen, respectivamente, mediante
y
La traza polar de esta función de transferencia senoidal empieza en 1∟0º y termina en 0∟180” conforme w aumenta de cero a infinito. Por tanto, la parte de frecuencia alta de G(jw) es
tangente al eje real negativo. Los valores de G(jw) en el rango de frecuencia que interesa se
calculan directamente, mediante las trazas de Bode o MATLAB. La figura contiene ejemplos de
las trazas polares de la función de transferencia que se acaba de considerar. La forma exacta
de una traza polar depende del valor del factor de amortiguamiento relativo ξ pero la forma
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general de la traza es igual tanto para el caso subamortiguado (1 > ξ > 0) como para el caso
sobreamortiguado (ξ > 1).
Para el caso subamortiguado en w=wn tenemos que
y el ángulo de
fase en w = wn es de -90”. Por tanto, se observa que la frecuencia en la que el lugar geométrico
G(jw) interseca el eje imaginario es la frecuencia natural no amortiguada un. En la traza polar,
el punto de frecuencia cuya distancia al origen es la máxima, corresponde a la frecuencia de
resonancia wr. El valor pico de G(jw) se obtiene como el cociente entre la magnitud del vector
en la frecuencia de resonancia w y la magnitud del vector en w = 0. La frecuencia de
resonancia wr, se señala en la traza polar de la figura.
Para el caso sobreamortiguado, conforme 5 aumenta mucho más allá de la unidad, el lugar
geométrico G(jw) tiende a un semicírculo. Esto se observa pues, para un sistema muy
amortiguado, las raíces características son reales y una es mucho más pequeña que la otra.
Dado que para un ξ suficientemente grande el efecto de la raíz mayor (mayor en su valor
absoluto) sobre la respuesta se vuelve muy pequeño, el sistema se comporta como uno de
primer orden.
A continuación, considere la siguiente función de transferencia senoidal:
La parte de frecuencia baja de la curva es
y la parte de frecuencia alta es
Dado que la parte imaginaria de G(jw) es positiva para w > 0 y aumenta en forma monotónica,
además de que la parte real de G(jw) se decrementa en forma monotónica a partir de la
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unidad, la forma general de la traza polar de G&) es la que aparece en la figura. El ángulo de
fase está entre 0º y 180º
Considere la siguiente función de transferencia de segundo orden:.
Dado que la función de transferencia senoidal se escribe como
la parte de frecuencia baja de la traza polar se convierte en
y la parte de frecuencia alta se vuelve
La forma general de la traza polar de G(jw) aparece en la figura. La traza de G(jw) es asintótica
para la línea vertical que pasa por el punto (-T, 0). Dado que esta función de transferencia
contiene un integrador (1/s), la forma general de la traza polar difiere sustancialmente de las
funciones de transferencia de segundo orden que no poseen un integrador.
1. Para sistemas de tipo 0: el punto inicial de la traza polar (que corresponde a w=0) es finito y
está sobre el eje real positivo. La tangente para la traza polar en o w=0 es perpendicular al eje
real. El punto terminal, que corresponde a w = ∞, está en el origen y la curva es tangente a uno
de los ejes.
2. Para sistemas de tipo 1: el término (jw) del denominador contribuye -90” al ángulo de fase
total de G(jw) para 0<w<∞. En w = 0, la magnitud de (jw) es infinita y el ángulo de fase se
convierte en -90”. En frecuencias bajas, la traza polar es asintótica para una línea paralela al
eje imaginario negativo. En w = ∞, la magnitud se vuelve cero y la curva converge hacia el
origen y es tangente a uno de los ejes.
3. Para sistemas de tipo 2: el término (jw) del denominador contribuye -180º al ángulo de fase
total de G(jw) para 0<w<∞. En w = 0, la magnitud de G(jw) es infinita y el ángulo de fase es
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igual a -180”. En frecuencias bajas, la traza polar es asintótica para una línea paralela al eje real
negativo. En w=∞, la magnitud se vuelve cero y la curva es tangente a uno de los ejes.
Las formas generales de las partes de frecuencia baja de las trazas polares de los sistemas de
tipo 0, tipo 1 y tipo 2 aparecen en la figura. Se observa que, si el grado del polinomio del
denominador de G(jw) es mayor que el del denominador, entonces los lugares geométricos
G@) convergen al origen en el sentido de las manecillas del reloj
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CRITERIO DE ESTABILIDAD DE NYQUIST
Diagrama para el análisis de estabilidad de un sistema en lazo cerrado.
P ( s) = 1 + GH = 0
Entonces:
⇒
GH = −1 = 1∠ − 180° = K
NYQUIST evalúa GH alrededor de una trayectoria o contorno cerrado
que genera un segundo contorno cerrado
contorno cerrado
variable.
Γ
Γ
N (s)
D( s )
Ω , en el plano "s" ,
, en el plano "GH " , para luego utilizar el
para localizar en el plano
"s" los CEROS de: 1 + GH para ganancia
Este proceso se basa en el TEOREMA DE LA PROYECCIÓN CONFORME DE CAUCHY que dice:
* Si una trayectoria en el plano
"s" es cerrada ( Ω ), entonces le corresponde otra trayectoria
en el plano "GH " también cerrada ( Γ ).
* Si una trayectoria en el plano
cumple que:
"s" encierra singularidades (POLOS y CEROS) de GH , se
N =Z −P
Donde:
N = # de circunvalaciones (en sentido horario) de la trayectoria
de una ORIGEN.
Z = # de CEROS de GH dentro de la trayectoria
P = # de POLOS de GH dentro de la trayectoria
Plano
"s" : s = σ + jω
Plano "GH " : GH = ℜe{GH } + jℑm{GH }
ℑm{GH}
Ω
Γ
Pr oyección conforme
S2
(conformal mapping)
•S 1
X
alrededor
Ω.
Ω.
jω
•
Γ
X
O
X
σ
•
•GH (S2 )
Z =1; P = 2
opuesta a la rotación de
⇒
ℜe{GH}
• GH (S1 )
N = Z − P = 1 − 2 = −1 (rotación de Γ en dirección
Ω ).
CRITERIO DE NYQUIST
NYQUIST elige un contorno
Ω que
contenga la mitad derecha del plano
"s" en sentido
horario. En este contorno no debe haber POLOS o CEROS de GH .
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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Entonces, los CEROS de 1 + GH son la solución de la Ecuación característica, pero a su vez son
los POLOS de la Función de Transferencia.
Por lo tanto, lo que se requiere es evaluar GH a lo largo de
Ω y agregar "1"
al resultado, por
lo que cualquier circunvalación al origen del plano 1 + GH es una circunvalación al valor −1
en el plano GH .
Todo esto es compatible con las gráficas de magnitud y fase de BODE.
jω
ℑm{GH}
Ω
ω → +∞
R
→
∞
ω = 0+
Γ
Contorno de NYQUIST
σ
0
ω =0−
ℜe{GH}
•
−1
Pr oyección conforme
(conformal mapping)
ω → −∞
jω
ℑm{GH( jω)}
+∞
R
X
−1
→
∞
σ
0
−1
ω → +∞
•0∠ − 90°
K∠0°
• 0.1K∠ − 84°
•
•
ℜe{GH( jω)}
ω = 0+
0.2 K∠ − 79°
•
−∞
0.71 K∠ − 45 °
P=0
N =0 ⇒ Z =0
Si existe un singularidad (polo o cero en el origen), entonces el contorno debe ser modificado,
mediante
una
semicircunferencia
de
radio
infinitesimal
( ρ ) se
proyecta
como
semicircunferencia de radio infinito (R).
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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jω
ℑm{GH( jω)}
ω → 0−
+∞
R
→
∞
ω → −∞
X
−1
σ
X
ρ → 0 (s → 0)
−∞
ℜe{GH( jω)}
•
−1
ω → +∞
ω →0+
P=0
N=0
⇒
Z=0
Sistemas condicionalmente estables. La figura muestra un ejemplo de un lugar geométrico
G(jw)H(jw) para el cual el sistema en lazo cerrado se vuelve inestable cuando se varía la
ganancia en lazo abierto. Si el incremento de la ganancia en lazo abierto es suficiente, el lugar
geométrico G(jw)H(jw) encierra el punto - 1+j0 dos veces, y el sistema se vuelve inestable. Si la
ganancia en lazo abierto disminuye lo suficiente, una vez más el lugar geométrico G(jw)H(jw)
encierra el punto -1 + j0 dos veces. Para una operación estable del sistema considerado aquí, el
punto crítico -1+j0 no debe aparecer en las regiones
comprendidas entre OA y BC en la figura. Un sistema que
solo es estable para rangos limitados del valor de la
ganancia en lazo abierto tales que el punto -1 + j0 está
completamente fuera del lugar geométrico G(jw)H(jw)es
condicionalmente estable.
Un sistema condicionalmente estable es estable para el
valor de la ganancia en lazo
abierto que se encuentra entre valores críticos, y es
inestable si la ganancia en lazo abierto se incrementa o
decrementa en forma suficiente. Un sistema semejante
se vuelve inestable
MARGEN DE FASE:
El margen de fase se define como el ángulo a través del cual la traza de Nyquist debe girar para
que el punto de magnitud unitaria pase a través del punto -1 en el eje real.
En el diagrama de Nyquist se puede dibujar una línea desde el origen al punto en el que el
circulo unidad atraviesa al lugar
. El ángulo que va desde el eje real negativo a esta
línea es el margen de fase
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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MARGEN DE GANANCIA:
El margen de ganancia es el reciproco de
180º.
en la frecuencia donde el ángulo de fase es -
Se define como frecuencia de oscilación como la frecuencia en la cual el ángulo de fase de la
función en lazo abierto es igual a -180 º.
El margen de ganancia
, se expresa como :
En términos de decibelios será:
Para un sistema estable de fase mínima, el margen de ganancia indica cuanta ganancia se
puede aumentar antes de que se haga inestable el sistema.
Para un sistema inestable, el margen de ganancia es indicativo de cuánta ganancia se debe
disminuir para hacer estable el sistema.
1
Kg
γ
φ
Referencias Bibliográficas:
Katsuhiko Ogatha, Ingeniería de Control Moderna, cuarta edición, Prentice Hall, España 2003
Ing. Oscar Cerón, Sistemas de Control Automático, Escuela Politécnica Nacional
Prof. Elimer Mata, Departamento de Procesos y Sistemas, Universidad Simón Bolívar
Lectura 2: Análisis en Frecuencia
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